Книги / Каменев П.Н. Вентиляция1
.pdf•
Коэффициент сопротивления |
трению |
по формуле А.Д. Альтшуля: |
|||
= |
68 |
0,1 |
\0 |
, |
25 |
|
|
||||
|
|
|
|||
0,11 |
110000 |
800 |
|
|
|
|
|
|
|
||
• татов
Ширина расчетов
щели определяется
в таблицу
по
формуле
(4.90
)
с
занесением
резуль-
X |
, |
М |
|
|
|||
5, |
|||
|
|||
0 0,8
0,5
0,712
1 0,559
1,5
0,436
2 0,35
2,5
0,289
3 0,246
3,5
0,213
4 0,188
4,5
0,167
5 0,151
•
Максимальная
скорость в
,= 10000/
щели (3600
•
5
•
0,
151)
=
3
,
7
м
/с.
•
Полное
давление (
= |
(1,5 |
р„ |
разрежение) в
-3,72-1,2)/2- (
сечении х =
4,342 |
-1,2 |
) |
/2 |
|
|
|
1; =
0,9
Па.
Электронная
библиотека
141 Нббр://:1 дV.кЬзби.ги
Глава 5
ПРИТОЧНЫЕ СТРУИ
§26. Классификация приточных струй
Струей называется поток воздуха с конечными поперечными
размерами.
Свободными называют струи, на развитие которых не оказыва-
ют влияние ограждающие конструкции помещения. Стесненными -
струи, взаимодействующие с ограждениями и друг с другом. Струя,
истекающая из отверстия, расположенного вблизи плоской поверх-
ности (например, потолка) в направлении к ней или параллельно, будет налипать и двигаться вдоль поверхности. Такие струи назы-
вают настилающимися.
При определенных условиях влияние ограждений на развитие струй можно не учитывать и рассчитывать струи, развивающиеся в
помещении, как свободные.
Наряду с приточными существуют конвективные струи, фор-
мирующиеся над нагретыми поверхностями. Скоростные поля, фор- мирующиеся вблизи вытяжных отверстий, получили название спек-
тры всасывания.
Систематическое изучение струй началось около 80-ти лет на-
зад и продолжается до настоящего времени. Столь большой инте-
рес к струям объясняется применимостью их в различных областях
техники. Современные способы расчета приточных струй основа-
ны на трудах Абрамовича Г.Н., Гримитлина М.И., Талиева В.Н., Шепелева И.А., Сазонова Э.В. и др.
Поскольку человечество живет на дне воздушного океана, все
вентиляционные воздушные приточные струи являются затоплен-
ными.
Различают струи изотермические и неизотермические. Струя
называется изотермической, если температура воздуха в ее объеме
одинакова и равна температуре окружающего воздуха. Температуря
воздуха в неизотермической струе отличается от температуры окрУ'
жающего воздуха. Помещения вентилируются исключительно не-
изотермическими струями. Для неизотермических струй характерно
воздействие на их формирование и развитие гравитационных сил-
142
Электронная библиотека ТТТр://:1 дV.кЬ.зТи.ги
^изотермические струи классифицируют на слабонеизотермиче- сКЬ1е струи и неизотермические или воздушные фонтаны. В случае
слабонеизотермических струй искривлением траектории струи при
горизонтальном ее распространении можно пренебречь, струи воз-
душных фонтанов заметно искривляются и могут всплыть под пото-
мок помещения.
форма поперечного сечения струи определяется формой отвер-
стия, из которого истекает струя. По форме поперечного сечения
различают струи компактные, плоские и кольцевые (рис. 5.1).
в)
1 |
\ |
^0 |
© |
|
/ \
Рис. 5.1. Схемы струй различной формы
а" компактная осесимметричная, 6 - коническая, в - плоская; г - кольцевая или
полая коническая, д - полная веерная
143
Электронная библиотека Нббр:/ / Удм .кЬз'Ьи.ги
|
|
Компактные |
|
|
|
|
|
при истечении воздуха из |
круг. |
||||||||||
|
|
|
|
струи образуются |
|||||||||||||||
лых, квадратных и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кото |
|||||||
|
|
|
|
прямоугольных |
отверстий, размеры сторон |
||||||||||||||
рых |
не |
сильно |
отличаются друг от |
друга. |
Компактные струи |
явля |
- |
||||||||||||
- |
|||||||||||||||||||
ются прямоточными |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сече |
|||||||||
нии |
|
|
|
, так как |
векторы скоростей в поперечном |
- |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
||||
на |
выходе |
из отверстия |
параллельны. |
|
компакт |
|
|||||||||||||
ных |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Особенностью |
|
|
|
|
|
|||
струй является |
их осесимметричность, заключающаяся |
в |
том, |
||||||||||||||||
что |
на некотором удалении от |
приточного |
отверстия они |
становятся |
|||||||||||||||
круглыми. Струя, истекающая |
из круглого |
|
|||||||||||||||||
отверстия (круглая |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
струя |
|
|||
осесимметрична на |
всем |
протяжении |
своего развития. |
Струи |
) |
||||||||||||||
из |
|||||||||||||||||||
квадратных и прямоугольных |
|
|
|
||||||||||||||||
отверстий преобразуются |
в |
круглые |
|||||||||||||||||
на |
некотором |
расстоянии |
от |
|
места |
истечения. Компактные |
струи |
||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||
имеют |
|
|
|||||||||||||||||
сравнительно |
небольшой угол естественного турбулентного |
||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||
расширения
.
|
Веерные струи и их разновидности - полые конические и |
||||
|
|
|
|
непол |
|
ные |
веерные струи - имеют искусственно |
|
- |
||
увеличенный угол расши |
|||||
|
|
||||
рения. Веерные струи образуются |
в случае набегания |
- |
|||
воздушного |
|||||
потока на правлению
плоскость |
конечных |
движения |
потока. |
размеров,
перпендикулярную
на-
Если
струя
истекает
из
кольцевой
щели
параллельно
оси
подво-
дящего воздух |
канала (Р |
< 180°), то |
ее называют кольцевой, |
при (3 |
||||||
около |
- |
полой |
|
|
р |
|
|
|
||
|
135° |
конической, при |
° |
- полной веерной. |
У пол- |
|||||
ных |
веерных струй угол |
|
|
= 90 |
||||||
распространения |
воздуха в пространство |
|||||||||
составляет
360
°;
при
меньшем
угле
распространения
струя
будет
неполной
веерной.
Векторы
скорости
на
истечении
в
этих
струях
рас-
ходятся под |
некоторым |
углом друг к другу. |
По предложению |
|
И.А. Шепелева такие струи называют рассеянными. Струи, которым |
||||
при помощи |
установленного |
|
||
|
|
|
на выходе закручивающего |
|
придается |
вращательное |
движение, называются |
устройства |
|
закрученными. В |
||||
таких
струях
наряду
с
осевой
и
радиальной
имеется
тангенциальная
составляющая |
|
|
диффузором |
скорости. При истечении воздуха |
|
для |
принудительного расширения |
|
из круглой трубы |
с |
|
воздушного |
потока |
|
также |
|
|
образуется круглая (осесимметричная) струя. |
||
ственно расширенная струя |
называется |
конической, |
сти у них непараллельны. |
|
|
Но такая векторы
искус-
скоро-
Плоские струи образуются |
при истечении воздуха из щелевых |
||||
отверстий |
бесконечной длины. |
В реальных условиях плоской |
счи- |
||
тают струю, |
истекающую из длинного щелевидного |
|
- |
||
|
|
отверстия |
с со |
||
отношением длины / |
0 |
к |
из щели, при меньшем |
||
ширине 2Ъ |
: |
/ |
0 |
|
|
соотношении |
||
0 |
/2Ь |
> |
0 |
|
|
длины |
||
20. Струя,
и ширины
истекают^
не остается
144
Электронная
библиотека
ВЕЕр://
Ед
V.
кВзЕи.ги
плоской |
, |
а |
постепенно трансформируется сначала |
в эллипсовидную |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
о |
|
|
|
усл |
|
|
|
||||
|
расстоянии |
х |
1СЦ |
в круглую (за |
принимают корень квад- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с1 |
|
|||||||||
на |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
площади |
щели). |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
ратный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
из |
|
|
|
от |
формы приточного |
отверстия |
при отсутствии |
|||||||||||
|
Независимо |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
расширения |
у всех видов струй на не- |
||||||||||||
устройств |
принудительного |
|||||||||||||||||||
котором |
|
расстоянии |
от |
приточного |
отверстия |
угол |
бокового |
|||||||||||||
расширения |
составляет а ~ 12 |
|
' |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
° |
|
|
|
|
|
|
Угол |
расширения |
конической струи при истечении почти совпа- |
||||||||||||||||||
дает |
углом расширения |
направляющих |
диффузора, а затем посте- |
|||||||||||||||||
|
с |
уменьшается |
и |
|
|
расстоянии 10с |
|
становится равным углу |
||||||||||||
пенно |
на |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|
|||
естественного |
|
|
|
|
расширения а ~ 12°252 |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
бокового |
|
|
|||||||||||
§
27
.
Свободные
изотермические
и
слабо
неизотермические
струи
Изучение
струй
проводилось
экспериментально
путем
измере-
ния полей различные
скоростей способы
в объеме струи. Исследователями применялись обработки полученных данных, что и отрази-
лось на |
расчетных |
авторов. |
|
формулах,
которые
можно
встретить
у
различных
Упрощенная схема лентной изотермической
продольного разреза свободной, турбу-
струи представлена на рисунке 5.2. Воз-
дух
,
вытекая
из
канала
круглого
или
щелевого
сечения
,
образует
струю с границами АВС и ОЕЕ. При этом
плоскости приточного отверстия поперечное
по мере сечение
удаления |
от |
|
- |
струи возрас |
|
тает. |
Причину тому усматривают |
ния |
|
воздушного потока. |
|
в
турбулентном
характере
тече-
У
о-
Рис
5.2.
Схема
турбулентной
струи
145
Электронная
библиотека
Ъббр://:^д
V.кЬз'Ьи
.ги
|
В турбулентной |
|
, |
и во всяком |
турбулентном |
течении |
||||||||||||||
вихревые |
|
|
|
струе как |
|
|
|
|
|
|||||||||||
воздушные массы перемещаются не только вдоль оси |
|
- |
||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||
течения, но |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ис |
||||
|
и в поперечном направлении, |
вовлекая |
в |
движение |
||||||||||||||||
( |
эжектируя) |
окружающий воздух, отдают ему свою |
кинетическую |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
энергию и тормозятся |
сами. Вихревые |
массы, потерявшие часть |
ки |
- |
||||||||||||||||
нетической |
энергии, перемещаются |
|
направлении оси |
|
|
|
|
|
- |
|||||||||||
в |
струи, |
сме |
||||||||||||||||||
|
||||||||||||||||||||
шиваются |
с |
воздухом |
центральной |
части, в |
результате |
|
чего |
масса |
||||||||||||
струи растет, |
площадь |
поперечного |
сечения |
увеличивается, а |
|
сред |
|
|||||||||||||
няя скорость |
в струе |
уменьшается. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
части |
||||||||||||
|
Эжектируемый |
воздух не сразу достигает центральной |
||||||||||||||||||
струи. На |
расстоянии |
меньшем |
(5-6) |
^ |
смешавшиеся |
|
|
|
||||||||||||
с |
окружаю |
|
||||||||||||||||||
щим воздухом вихревые массы |
не достигают оси струи |
и |
на |
|
|
- |
||||||||||||||
|
этом |
|||||||||||||||||||
протяжении
сохраняется
так
называемое
«
ядро»
-
невозмущенная
масса
воздуха
,
истекшая
из
отверстия
и
сохраняющая
начальные
поля скоростей и температур. Заканчивается «ядро» получившем название переходного. До сечения ВЕ
в сечении ВЕ,
участок струи
называется
начальным,
после
переходного
основным
.
Этому
сечению
соответствует
излом
границ
струи
АВС
и
ОЕЕ
,
позволяющий
представить
их
в
виде
отрезков
,
соответственно
АВ
+
ВС
и
ОЕ
+
ЕЕ
.
Излом
обусловлен
изменением
угла
расширения
струи
.
После
сечения
ВЕ
боковой
угол
расширения
становится
рав-
ным
12
°
25',
угол
расширения
начального
участка
струи
составляет
:
для
компактных
~
7°,
для
плоских
~
8°.
Некоторые
расчетные
формулы
приточных
струй
основаны
на
геометрических построениях и представлениях о том, что
текает как бы из точки. Если продлить прямые ВС и ЕЕ до ния с осью, получим точку М (см. рис. 5.2), называемую
струя ис-
пересечеполюсом
струи,
и
который
размещается
в
глубине
приточного
воздуховода
или
канала
на
расстоянии
х0.
Очевидно,
что
радиус
струи
в
произ-
вольном сечении |
х основного участка |
составит |
21 ( |
12 |
° |
25 |
/ |
)( |
х |
|
|
|
§ |
|
|
||||
Последние исследования струйных течений показали, что без |
|||||||||
+ Хо |
) |
- |
|
||
суще- |
||
ственного
уменьшения
точности
,
возможно,
разместить
полюс
струи
и
в
плоскости
приточного
отверстия
.
Граница
струи
определяется
границей
перехода
от
скорости
в
струе
до
подвижности
воздушных
масс
в
окружающем
воздухе
.
Эта
граница сравнительно просто может быть определена на небольших |
|
расстояниях от приточного |
отверстия. По мере удаления от плоско |
- |
|
сти приточного отверстия и в связи с затуханием струи эту границу |
|
становится
определить
все
сложнее
и
сложнее
.
Условно
границей
146
Электронная
библиотека
ЪГГр://
Ьд
V.кКзЕи.ги
стрУи |
|
считается |
изотаха |
(линия |
равных скоростей), соответствую- |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
0,3 м/с. |
Уровень подвижности |
воздушной |
массы |
по |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
щая |
скорости |
|
|
|
|
- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
что и |
затрудняет |
опре |
- |
||||||||||||
мещения |
также |
соответствует этому уровню, |
|||||||||||||||||||||
деление |
|
|
границы струи. В качестве расчетной |
границы |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
физической |
|
|
, |
соответствующую |
половине осевой |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
струн |
|
часто |
принимают изотаху |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
тось |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
0 |
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
скоро |
|
|
|
струй |
исходным положением для |
выявле- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
В |
теории |
свободных |
||||||||||||||||||||
ния |
|
|
|
|
|
их |
развития является |
равенство статических |
|||||||||||||||
закономерностей |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
струе и окружающем воздухе. Из этого |
положения |
сле- |
|||||||||||||||||
давлений |
в |
||||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||
импульс внешних сил |
будет равен |
0, а количество движе- |
|||||||||||||||||||||
дует |
|
что |
|||||||||||||||||||||
|
, |
|
|
|
|
|
|
массы |
воздуха не меняется по |
длине |
струи и |
теорети |
|||||||||||
ния |
секундной |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
чески |
|
струя |
распространяется бесконечно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Уо
=
Л
=
СОП
51.
(5.1
)
|
|
|
|
струя |
|
, то |
на |
основе |
закона сохранения |
|||||
Если |
неизотермическая |
|
избыточной теплоты ( |
|
в |
|||||||||
|
|
|
можно |
, |
что количество |
) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
х |
|
||||||
энергии |
считать |
|
изменяется, |
остается постоян- |
||||||||||
любом |
поперечном сечении струи не |
|||||||||||||
равно |
|
|
|
теплоты |
20 |
поступающему |
с |
|||||||
|
и |
|
|
|
||||||||||
ным |
|
|
|
|
начальному |
количеству |
< |
, |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
воздухом
из
приточного
отверстия
.
йх
=
<2о
=
СОП
51.
(5.2)
Аналитические |
исследования струй относятся, по |
большей части, |
|
к основному участку струи. Но применительно к компактным и пло- |
|||
ским струям важно иметь расчетные |
закономерности |
для обоих уча- |
|
|
|||
стков: начального и основного. |
Начальным |
участком, |
|
случаях, производится воздушное душирование |
рабочих |
||
в некоторых
мест, основ-
ной
участок
востребован
не
только
воздушным
душированием,
но
используется
для
подачи
притока
в
рабочую
зону
.
Распределение |
скоростей и температур в поперечном |
сечении |
|||||||
, за- |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
основного участка струи описывается, согласно И.А. Шепелеву |
|
||||||||
висимостями: |
|
|
|
в |
произвольной точке с координатами (хруО |
и |
|||
а |
) скорость |
ух |
|
1 |
|||||
|
\ |
|
|
|
|
||||
осевой скоростью |
У |
|
|
хЬ соответствующей координате Х\ |
|
|
|||
C>AL |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
^ |
\ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
"^
х
1
,
у\
^
ось
,х
1
-0,
5
У\
сх1
(
5
-
3)
б |
избыточная |
) |
|
динатами |
|
|
(хрдд) и |
температура осевой избыточной
в |
произвольной точке с коор- |
||
температурой |
Дг |
соответ- |
|
ось,:сЬ |
|
||
|
|
|
|
Ствующей
координате
х\
:
Электронная
библиотека
147 ЪЕЕр://ЕдV.кЬзЕи.ги
^
х\
,
у\
=
А
/ось
,
х\
ехР
-0,
4
У\ схх
\
2
“|
(
5.4
)
где |
экспериментальная |
с - |
|
равно 0,082. |
|
постоянная
,
вероятное
значение
которой
Расчет
скорости
в
произвольной
точке
струи
с
координатами
(хьуО
проводится
в
два
этапа:
сначала
вычисляется
осевая
скорость
в
точке
хи
затем
по
величине
осевой
скорости
в
точке
Х
\
вычисляется
локальная скорость в
Осевая скорость
хг |
1 |
). |
|
точке с координатами ( |
,у |
||
в произвольном сечении х |
на |
||
|
\ |
|
|
основном
участке
компактной
струи
может
быть
VОСЪ ,Х\
определена
тт |
л/Л |
0 |
|
Х |
|
|
\ |
как
:
(
5.5
)
Применительно
к
конкретным
воздухораспределителям
коэффи
-
циент
затухания
осевой
скорости
т
определятся
экспериментально
.
Для |
изотермических струй, |
истекающих |
из |
||||||
ных |
воздухораспределителей, т |
= |
6,88. |
|
|
||||
|
|
|
|
||||||
|
Осевая |
избыточная температура |
|
для |
|||||
пактной |
струи может быть определена |
как: |
|||||||
|
|
|
|
|
|
лА |
ол/ |
" |
|
|
|
|
{ |
|
|
|
|
До |
|
|
|
|
|
|
^ |
|
|
||
|
|
|
А |
ось,х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
Х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
\ |
|
хорошо спрофилирован-
основного участка ком-
(5.6)
При
условии
равномерного
истечения
и
при
небольшой
величи
-
не |
^ |
(Аг |
< 15°С) |
п |
= |
6,2 |
|
Д |
0 |
|
|
|
|
|
о |
|
|
|
||
воздухораспределителей |
||||||
. В других случаях, для конкретных типов |
|
коэффициент определяется |
эксперимен- |
тально.
Нижним
пределом
применимости
выражения
(
5.3
)
служит
рас-
стояние
,
равное
длине
кинематического
начального
участка
струи:
*-
у
,
тт
^
(5.7
)
а для выражения
струи:
(
5.4
)
-
длина
Ш1
термического П — пЛ 0 .
начального |
участка |
|
|
|
|
|
(5.8 |
) |
|
|
|
Кинематические |
и термические |
струи не совпадают. |
Различны длины |
параметры начальных
неизотермической участков, не совпа-
148
Электронная
библиотека
Кббр://:1 дV.
кЬзби
.ги
дают |
поля |
избыточной |
температуры и |
|
|
|
|
||
отНосительной |
скорости |
в поперечном |
||
сечении |
|
|
|
|
|
||
|
|
струи (рис. 5.3). |
|
|
|
||
Дальнобойность |
кинематическая |
и |
|||||
тепловая |
определяется |
путем |
подста |
||||
новки |
|
|
- |
||||
в уравнения (5.5) |
и (5.6) |
приемле- |
|||||
|
минимальных |
|
|
|
- |
||
мЫх |
|
|
значений осевой ско |
||||
|
и избыточной температуры: |
|
|||||
рости |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||
У,Ш1П |
^ |
|
|
|
||
|
|
|
тш |
|
|
|
|
|
пА |
|
у[Л |
||
^ |
|
{ |
0 |
|
|
$ |
|
|
|
|
|||
,тт |
|
' |
|
|
||
/ |
|
|
|
|||
|
|
Д |
тт |
|
||
|
|
|
|
|
||
Значения |
скорости |
у |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
и
(5.9)
(5.10) избыточной
температуры А |
|
в |
произвольной |
точке |
||
{ |
|
|
|
уравне- |
||
струи, полученные |
обобщением |
|||||
; 5.4; 5.5 |
и 5.6, имеют |
вид: |
|
|
||
ний 5.3 |
|
|
|
|
|
|
|
/ |
|
|
о,з |
/ |
|
|
I |
|
|
|
|
1 -у/ |
х |
|
Рис. |
5.3. |
Профили относи- |
|
тельной скорости ( 7) и |
из- |
||
быточной |
температуры |
(2) |
|
в поперечном сечении струи |
|||
у
=
у/
X
Л
ехр
-0,
5
71 схх
N
21
(
5.11)
А(
=
»
А
0 |
|
|
^ |
|
|
|
/ |
о |
|||
/ |
|
|
|
|
" |
|
л |
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
ехр
-0,
4
71 схх
N
21
(
5.12)
|
Подстановкой требуемой |
( |
линий равных скоростей): |
|
скорости
у *
получим
уравнение
изотах
|
|
|
|
|
|
оТЛ |
гу |
= |
схА2 |
\п |
т у |
||
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
г, |
= схх12 |
|
|
гсА/олД |
||
|
|
,51п |
) |
|||
|
|
А1 |
||||
|
|
|
|
|
|
Х |
(5.13)
(5.14)
Зависимости (5.13) и (5.14 |
) |
||
данных |
минимально |
ощутимых |
|
|
|||
определяют значений
границы струи |
для |
за |
|
|
- |
||
граничных |
скорости |
и |
|
Избыточных температур |
|
|
Расстояние х |
. |
струя |
где |
||
гпах? |
|
|
Ние |
|
|
, определяется выражением: |
||
имеет
наибольшее
поперечное
сече-
149
Электронная
библиотека
ЪЪ
'Ьр://:1 д
V.кЬзЪи.ги
^ |
|
• |
тах |
|
|
~~
1 г~
т0 V
У\[
Г~
_ ~
0,61туол/4
Vпип
(5.15
)
Радиус
струи Гщах на |
расстоянии Хщах равен: |
л |
||||||||||||||||||
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
л |
|
|
|
с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
|
|
/ |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,05 |
ту |
|
|
|
|||||||
'тах |
|
|
|
ё |
|
— |
— |
|
|
|
— |
|
|
|
—— |
|
— |
|
||
Г |
|
- - |
' |
|
• |
|
|
1 |
| |
" ’ |
|
, |
Щ |
| |
|
|
| |
| |
|
|
|
|
|
у[ |
|
|
У |
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1ШП |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ПИП |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(
5.16)
Важной |
характеристикой, |
применяемой, в частности, |
в |
норма |
|||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||
тивных |
документах, является размер |
зоны прямого действия |
|
|
- |
||||||||||||||
струи |
|||||||||||||||||||
К. Зона |
прямого |
действия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
струи - |
площадь |
поперечного |
|
сечения |
|||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||
струи, на границе |
которой |
скорость струи |
|
|
|
|
|||||||||||||
равна |
половине от |
мак |
- |
||||||||||||||||
симальной |
осевой |
||||||||||||||||||
скорости |
в |
данном поперечном сечении. |
|
||||||||||||||||
Ниже |
|||||||||||||||||||
приводятся |
|
|
|
|
|
|
|
|
струй |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
значения этой характеристики |
для |
различного вида |
|
||||||||||||||
• компактных, |
смыкающихся конических |
и неполных |
|
|
|
: |
|||||||||||||
веерных |
|||||||||||||||||||
струй: |
|
|
|
К |
= |
0,66х / т ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
•
веерных
и
несмыкающихся
струй
:
|
« |
= |
|
|
^ |
|
|
|
|
0,095- |
-; |
|
|||
• |
|
|
|
|
т |
|
|
плоских струй: |
|
|
|
|
Дт |
|
|
|
Л |
= |
0,67 |
. |
|
||
|
т |
|
|||||
|
|
|
|||||
Секундный объем |
|
|
|
|
|
|
|
воздуха, |
проходящий |
через |
|||||
поперечное |
|
|
|
|
|
|
|
сечение струи, определяется выражением |
|||||||
произвольное
или
которое стояния.
показывает
оо
Ьх =|CA1 о
Ьх |
= |
27гс |
2 |
|
|
[ |
^ |
|
|
|
|
ту |
Ху |
|
А |
, |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
расхода |
линейное |
возрастание |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
воздуха
(5.17 |
) |
|
(5.18 |
|
от |
) |
- |
|
|
рас |
Средняя
по
площади
скорость
воздуха
может
быть
определена
как:
у
X
=
4 пг;2
‘
Среднюю по |
площади |
поперечного |
струи |
избыточную |
|
|
|
|
сечения |
||
температуру можно |
|
аналогично по величине начального |
|||
количества |
определить |
|
|
|
|
избыточной теплоты: |
|
|
|||
150 |
|
|
|
|
|
Электронная
библиотека
Ыбр
:
/
/
Ьдлг
.
кЬзби
.
ги