10. Нахождение средних потоков.

10.1 Первая энергетическая группа:

На рисунке представлено распределение

потоков нейтронов по зонам ячейки

(0 – зона топлива; 1 – замедлитель)

Отношение средних потоков определяется следующим образом:

Где Q₀₀ – вероятность для нейтрона, родившегося в топливе

испытать первое столкновение в топливе этой же ячейки:

:

Где - доля нейтронов с энергией, большей пороговой энергии деления. При E_пор=0,821 МэВ (нижняя граница первой группы четырехгрупповой системы констант) =0,752

59+630,54)0,064

10.2. Вторая энергетическая группа:

Отношение средних потоков для второй энергетической группы определяется следующим образом:

– число нейтронов, попавших из первой группы во вторую за счет деления и увода.

- доля нейтронов с энергией, большей пороговой энергии деления. При E_пор=5,53 МэВ (нижняя граница второй энергетической группы четырехгрупповой системы констант) =0,248

Q₀₀ – вероятность для нейтрона, родившегося в топливе

испытать первое столкновение в топливе этой же ячейки:

10.3. Третья энергетическая группа:

Влияние гетерогенной структуры на распределение потока нейтронов в топливе и замедлителе особенно резко проявляется в области резонансных энергий нейтронов (третья группа).

Нейтроны резонансных энергий,

попавшие в блок, поглощаются в

поверхностном слое.

Во внутренних слоях урана поток

нейтронов этих энергий равен нулю.

Поэтому отношения потоков определяются следующим образом:

10.4 Четвертая энергетическая группа:

Используется трех зонная модель ячейки(0 – зона топлива; 1 – зона замедлителя; 2 – оболочка ТВЭЛа).

Отношение средних потоков рассчитывается следующим образом:

t – толщина оболочки;

, средние сечения поглощения в топливе, оболочке.

Где

Транспортное сечение в оболочке:

=,2524 = 0,257

W₀ – вероятность того, что нейтрон, родившийся в топливе

после любого числа столкновений попадает в замедлитель:

А – характеристика цилиндрического блока:

Полное сечение:

Отношение средних потоков в замедлителе и топливе для

четвертой энергетической группы рассчитывается следующим образом:

r₁, r₂ – радиусы зон замедлителя и оболочки

L₁ длина диффузии нейтронов в замедлителе:

– температура воды, К

_Н2О - плотность воды при данной температуре.

Далее считаем поправку, учитывающую различие в значениях длин экстраполяции, полученных в диффузионном приближении.

эффективное граничное условие

11. Средние по ячейке сечения.

Для первой и второй энергетических групп известны средние сечения в зонах топлива «0» и замедлителя «1». Поэтому средние по ячейке сечения определяются следующим образом:

1. Средние по ячейке сечения для первой энергетической группы:

Сечение поглощения:

Сечение увода:

2. Средние по ячейке сечения для второй энергетической группы:

Сечение поглощения:

Сечение увода:

11.3 Средние по ячейке сечения для третьей энергетической группы:

Сечения поглощения:

Сечения увода:

Средние по ячейке сечения для четвертой энергетической группы:

Для четвертой энергетической группы используется модель трехзонной ячейки.

Сечение поглощения: