
Цель работы
Цель данной работы состоит в экспериментальном изу-чении зависимости сопротивления металлов и полупро-водников от температуры и в измерении температурных коэффициентов сопротивления.
Основные положения теории
С
точки зрения способности проводить
электрический ток все вещества делятся
на три класса: проводники, полупро-водники
и диэлектрики (изоляторы). Электрическое
сопро-тивление полупроводников занимает
промежуточное значе-ние между
сопротивлением металлов и диэлектриков.
Удель-ная электропроводность (или просто
проводимость) метал-лов ()
имеет порядок (108…106)
Ом-1м-1,
диэлектриков (1015÷…10-18)
Ом-1м-1
полупроводников (102…10-11)
Ом-1м-1.
Удельное сопротивление проводников
зависит от проводи-мости:
.
Для металлов удельные сопротивления
имеют значения порядка 107…108
Омм.
Фундаментальным законом в этой области является за-кон Ома (в локальной форме), который можно записать в виде:
(1)
где
– вектор плотности тока,
– вектор напряженности
электрического поля внутри проводника.
Формула
(1) называется законом Ома в дифференциаль-ной
форме. Для вычисления силы тока,
проходящего по проводнику, необходимо
знать скорость, которую приоб-ретают
электроны под действием электрического
поля. Эта скорость ()
называется дрейфовой, и хотя она нам-ного
меньше скорости теплового хаотического
движения электронов, именно дрейфовая
скорость определяет силу тока в
проводнике. Дрейфовая скорость – это
средняя ско-рость направленного движения
носителей заряда. Если концентрация
носителей тока равна
,
то плотность тока равна:
(2)
где е – элементарный электрический заряд.
Средняя дрейфовая скорость носителей тока прямо пропорциональна внешнему электрическому полю:
(3)
где
– коэффициент пропорциональности,
называемый «подвижность носителей
тока». Из формулы (3) виден фи-зический
смысл подвижности: подвижность носителей
то-ка численно равна дрейфовой скорости
носителей в элек-трическом поле единичной
напряженности. Подвижность носителей
является константой данного материала
и зависит от температуры.
Согласно квантовой теории электропроводности прово-димость твердого тела определяется следующим соотно-шением:
. (4)
Подвижность носителей заряда определяется по этой теории следующим образом:
, (5)
где
– средняя длина свободного пробега
электрона;
– эффективная
масса электрона в металле;
– средняя общая
скорость движения электронов, равная
сумме средней скорости теплового
хаотического движения и дрейфовой
скорости (
),
при этом обычно
.
Физической
причиной возникновения сопротивления
электрическому току является взаимодействие
электронов с реальной кристаллической
средой, в которой движутся электроны.
При этом согласно квантовой теории
проводи-мости столкновения электронов
(рассеяние электронных волн) происходят
с какими-либо нарушениями периоди-ческой
структуры кристалла: тепловыми
колебаниями, примесными атомами,
дислокациями, границами зёрен и другими
дефектами. Поэтому
в 100…1000 раз больше, чем расстояние между
атомами металла.
Рассмотрим,
какой характер температурной зависимос-ти
проводимости вытекает из формул (4) и
(5). Величина
для металлов (в них электронный газ
вырожден) имеет смысл
скорости электронов, которые могут
ускоряться под
действием электрического поля. Это
электроны, которые имеют
энергию, близкую к энергии уровня Ферми
, т.е. энер-гии,
которой обладают электроны в металле
при абсолют-ном нуле (V=Vф).
Так как концентрация электронов в
ме-таллах практически не зависит от
температуры, то темпе-ратурная зависимость
проводимости в данном случае оп-ределяется
температурной зависимостью подвижности
но-сителей заряда (см. формулу (4)). Скорость
электронов на уровне Ферми примерно на
порядок больше, чем средняя скорость
теплового движения, и очень слабо зависит
от температуры, поэтому из всех величин,
входящих в фор-мулу (5), в металлах только
величина
проявляет за-метную зависимость от
температуры.
Зависимость
от температуры объясняется тем, что чем
интенсивнее тепловое движение, тем
больше вероят-ность рассеивания
электронов на кристаллической решет-ке
и тем меньше длина свободного пробега
электрона (
).
Отсюда следует:
и
.
Таким образом, сопротивление металлического провод-ника прямо пропорционально температуре:
(6)
где R0 – сопротивление металлического проводника при 20 С;
t – температура, С;
– температурный коэффициент сопротивления металла.
При
низкой температуре, которая много меньше
комнат-ной, в действие вступают другие
механизмы рассеяния элек-тронов и
функциональный характер зависимости
изменя-ется, зависимость R(T)
становится нелинейной ().
Напомним,
что для невырожденного электронного
газа
,
равная средней скорости теплового
движения элект-ронов, вычисляется по
известной формуле молекулярно-кинетической
теории газов:
, (7)
где k – постоянная Больцмана.
В полупроводниках имеются носители тока двух видов: электроны и дырки – поэтому для полупроводников фор-мула (4) примет вид:
, (8)
где ne, e – концентрация и подвижность электронов;
np, p – концентрация и подвижность дырок.