- •Федеральное агентство по образованию
- •Новгородский государственный университет
- •Квантовая оптика Сборник лабораторных работ по общему курсу физики
- •Содержание
- •Предисловие
- •1 Лабораторная работа № 4.8. Исследование вакуумного и газонаполненного фотоэлементов
- •Основные понятия и законы
- •1.2 Характеристики фотоэлементов с внешним фотоэлементом
- •1.3 Установки для исследования вакуумного и газонаполненного фотоэлементов
- •1.4 Порядок выполнения работы
- •1.5 Техника безопасности
- •1.6 Вопросы для самоподготовки
- •2. Лабораторная работа № 4.16. Исследование внутреннего фотоэффекта
- •2.1 Внутренний фотоэффект
- •2.2. Вентильный фотоэффект
- •2.3 Фотоэлементы и их характеристики
- •2.4 Описание экспериментальной установки и порядок выполнения работы
- •2.5 Техника безопасности
- •2.6 Вопросы для самоподготовки
- •3 Лабораторная работа № 4.13. Определение красной границы фотоэффекта и работы выхода электрона
- •3.1 Устройство и принцип работы монохроматора
- •3.2 Градуировка монохроматора
- •3.3 Исследование зависимости фототока от длины волны
- •4 Лабораторная работа № 4.9. Определение суммарного коэффициента поглощения тела оптическим пирометром
- •4.2.2 Законы теплового излучения
- •4.3 Методика исследования
- •4.3.1 Определение суммарного коэффициента поглощения
- •4.3.2 Измерение истинной температуры нити лампы накаливания
- •4.3.3 Электрическая схема установки
- •4.4 Порядок выполнения работы
- •5.2 Описание установки
- •5.3 Порядок выполнения работы
- •6.2 Описание установки 1
- •6.3 Порядок выполнения работы на первой установке
- •6.4 Электрическая схема второй измерительной установки и принцип ее работы
- •6.5 Порядок выполнения работы на второй установке
- •6.6 Техника безопасности
- •6.7 Вопросы для самоподготовки
- •7 Лабораторная работа №4.20. Исследование видимого спектра излучения атома водорода
- •Основные понятия и закономерности
- •7.2 Порядок выполнения работы
- •7.3 Контрольные вопросы
- •7.4 Техника безопасности
- •Библиография
- •Квантовая оптика
- •173003 В. Новгород, ул. Б. Санкт – Петербургская , 41
- •173003 В. Новгород, ул. Б. Санкт – Петербургская, 41
4.2.2 Законы теплового излучения
Закон Кирхгофа утверждает, что отношение спектральной плотности излучения тела к его поглощательной способности в заданном интервале длин волн (или частот) не зависит от природы тела, а является лишь функцией длины волны (или частоты) и температуры, то есть
. (4.5)
Функция есть не что иное, как спектральная плотность излучения абсолютно черного тела, так как закон Кирхгофа справедлив и для абсолютно черного тела:
.
Используя закон Кирхгофа, можно по спектральной плотности излучения абсолютно черного тела определить спектральную плотность излучения любого нечерного тела :
. (4.6)
Закон Стефана – Больцмана устанавливает зависимость интегральной плотности излучения абсолютно черного тела R0 от температуры: интегральная плотность излучения абсолютно черного тела прямо пропорциональна абсолютной температуре в четвертой степени, то есть
, (4.7)
где σ - постоянная Стефана – Больцмана, равная 5,67·10-8 Вт/м2 ·К4.
Так как для нечерного тела аλ,T < 1, то для нечерного тела интегральную плотность излучения R можно определить по закону Стефана – Больцмана, введя коэффициент аT – суммарный коэффициент поглощения (или степень черноты):
. (4.8)
Суммарный коэффициент поглощения аT нечерного тела определяется по отношению его интегральной плотности излучения R к интегральной плотности излучения абсолютно черного тела R0, находящегося при той же температуре:
. (4.9)
Из закона Стефана – Больцмана следует, что количество теплоты R0, передаваемое за единицу времени единицей поверхности абсолютно черного тела, находящегося при температуре TT, в окружающую среду, имеющую температуру Tср. ( если среду можно принимать за абсолютно черное тело), равно:
. (4.10)
Излучение нечерного тела подчиняется той же зависимости, но его суммарное излучение за единицу времени с единицы поверхности в аT раз меньше, чем для абсолютно черного тела при той же температуре TT , то есть:
. (4.11)
Экспериментальные исследования зависимости спектральной плотности излучения абсолютно черного тела от длины волны и температуры ( график зависимости от λ приведен на рисунке 4.1) привели к следующим результатам: кривая распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела имеет четко выраженный максимум ,при повышении температуры положение максимума смещается в сторону более коротких волн, а величина максимальной спектральной плотности резко возрастает.
Рисунок 4.1 Спектр теплового излучения абсолютно черного тела при
различных температурах T3>T2>T1
Вину удалось установить, что длина волны λmax, соответствующая максимуму спектральной плотности излучения, обратно пропорциональна абсолютной температуре тела T:
, (4.12)
где в –постоянная, равная 2,98·10-3 м·К.
Соотношение (25) есть первый закон Вина (закон смещения Вина).
Максимальная спектральная плотность излучения определяется вторым законом Вина:
, (4.13)
где с/ - постоянная , равная 1,29·10-5 Вт·м-3 ·К-5.
Основываясь на гипнозе о квантовой природе излучения (атомы излучают энергию отдельными порциями – квантами, имеющими энергию hν , где h – постоянная Планка, равная 6,62·10-34 Дж·с, а ν – частота излучения) и используя результаты расчета спектральной плотности излучения методами классической физики, Планк получает формулу для спектральной плотности излучения абсолютно черного тела:
. (4.14)
Получившую название формулы Планка, где
h – постоянная Планка;
λ – длина волны излучения;
к – постоянная Больцмана;
T – абсолютная температура тела.
График зависимости спектральной плотности излучения абсолютно черного тела, соответствующей формуле Планка, совпадает с результатами экспериментальных исследований, то есть Планку удалось установить теоретическую зависимость спектральной плотности излучения от длины волны и температуры абсолютно черного тела.
Из формулы Планка (27) можно получить основные законы теплового излучения абсолютно черного тела: Закон Стефана – Больцмана (если проинтегрировать формулу Планка по длине волны), первый и второй закон Вина ( если, найти длину волны, соответствующую максимуму , и рассчитать величину максимальной спектральной плотности). Эти вопросы подробно рассмотрены в литературе, например, [1], [2].
В области длин волн, для которых , формула Планка примет вид:
, (4.15)
Так как в этом случае единицей в знаменателе формулы Планка (27) можно пренебречь. Соотношение (28) соответствует теоретическому закону Вина, который выполняется в области длин волн, намного меньших длины волны, на которую приходится максимум спектральной плотности излучения.
В области длин волн, для которых , выполняется закон Релея – Джинса, так как в этом случае
и формула примет вид:
. (4.16)
Закон Релея –Джинса выполняется в области длин волн, значительно больших длины волны, на которую приходится максимум излучения.