- •Кафедра электротехники и электрических машин Лекция № 31 по дисциплине «Теоретические основы электротехники, ч.3»
- •13.03.02 «Электроэнергетика и электротехника»
- •1. Безвихревой характер электростатического поля
- •Электрический потенциал
- •Уравнения пуассона и лапласа
- •Граничные: условия в электростатическом поле
- •Метод зеркальных изображений
- •Поле двухпроводной линии передачи электрической энергии.
- •Емкость коаксиального кабеля.
- •Емкость двухпроводной линии передачи электрической энергии.
- •Распределение потенциалов и зарядов в системе проводящих тел. Группы формул максвелла.
Электрический потенциал
Так как электрическое поло безвихревое (rot Е = 0), то можно найти такую скалярную функцию φ, градиент которой, взятый со знаком плюс или минус, равен вектору напряженности поля E:
В теории поля выбирают знак минус, который указывает на то, что напряженность поля направлена в сторону убывания φ. Скалярная функции φ называется потенциальной функцией или просто потенциалом.
Приращение потенциала между двумя бесконечно близкими точками поля равно dφ = —Е dl. Если точки находятся на линии вектора Е, то dφ = —Е dn, где dn — расстояние между выбранными точками.
Потенциал любой точки поля можно определить из выражения
Постоянная интегрирования определяется заданием точки с нулевым потенциалом. Потенциал измеряется в вольтах (В).
Разность потенциалов между двумя точками поля а и b и напряженность поля связаны соотношением
Легко показать, что разность потенциалов не зависит от формы пути интегрирования, а зависит только от положения начальной и конечной точек. Проведем в поле произвольную замкнутую кривую а—1—б—2—а.
Так как циркуляция вектора Е равна нулю, то
Разобьем этот интеграл на два интеграла; их сумма равна нулю:
или
Если изменить направление обхода b2а на обратное, то знак интеграла при этом изменится и
т. е. значение линейного интеграла не зависит от выбора пути, а зависит только от положения точек а и б.
Потенциал поля точечного заряда легко найти, подставив в формулу значение Е из формулы :
.
Так как 1Rdl=dR, то
Если принять потенциал равным нулю при R =∞, то постоянная интегрирования обратится в нуль и
Потенциал поля неподвижных объемных, поверхностных и линейных зарядов можно получить методом наложения
Зная потенциал, можно найти напряжённость электрического поля по формуле :
В поле объемных зарядов вектор Е везде конечен и непрерывен. В поле поверхностных зарядов вектор Е конечен всюду, но претерпевает разрыв на поверхности S, по которой распределен заряд. В поле линейных зарядов вектор Е обращается в бесконечность на линии L, вдоль которой распределен заряд.
Уравнения пуассона и лапласа
Как было показано выше, электростатическое поле можно рассчитать, пользуясь методом наложения и выражениями напряженности и потенциала поля точечного заряда или пользуясь интегральной теоремой Гаусса. Оба метода расчета применимы только при расчете полей простой конфигурации.
В общем случае расчет поля состоит в решении уравнений Пуассона и Лапласа.
Чтобы получить эти уравнения, используем соотношения
Подставив Е, получим:
Дивергенцию градиента принято называть лапласианом и обозначать∇2φ. Следовательно,
В тех точках поля, в которых нет заряда,
Формула носит название уравнения Пуассона. Формула — уравнения Лапласа. Решение может быть записано в виде интеграла:
Введение понятия потенциала облегчает расчет электростатических полей. Он сводится к определению одной скалярной функции φ, зная которую, можно легко определить напряженность поля из выражения
Непосредственное определение напряженности поля из уравнения
свелось бы к нахождению трех скалярных функций, соответствующих трем проекциям вектора Е, что значительно сложнее.