19.Дифракция Фраунгофера на одной щели.

Дифракция Фраунгофера, имеющ. боль­шое практич.е значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконеч. удалены от препят-ия, вызвав. дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить, достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающ. линзы, а дифракцион. картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающ. линзы, устан-ой. за препятствием. Рас-м дифракцию Фраунгофера от бесконечно длин. щели. Оптич. разность хода между крайними лучамиМС иND,идущими от щели в произв-м направлении,гдеF —основание перпен-а, опущен. из точкиМна лучND., есличисло зон Френеля четное,тосоответ-щий действию одной нескомпенсированной зоны Френеля. и наблюдаетсядифракцион.максимуми в точкеВнаблюдается дифракцион. минимум (полная темнота), если жечисло зон Френеля нечетное,то

20.Дифракция на многих щелях. Дифракционная решетка. Период и постоянная решетки. Дифракционная решётка — оптич. прибор, действие которого основано на испол-ии явления дифракции света. Представляет собой совокупность больш. числа регулярно распол-ых штрихов (щелей), нанесённых на некоторую поверхность. Если ширина каждой щели равнаа,а ширина непрозрач. участков между щелямиb,то величинаd=a+bназываетсяпостоянной (периодом) дифракционной решетки. Если дифрак. решетка состоит изNщелей, то условием главных минимумов являетсяусловием главных максимумова условием допол. минимумовгдет'может принимать все целоч. значения, кроме 0,N, 2N, ....). Следов., вслучае N щелей между двумя главными максимумами распол-ся N–1допол. минимумов, раздел-ых вторич. максимумами, созд-ми весьма слабый фон.

21.Дисперсия света. Аномальная и нормальная дисперсия. Электронная теория дисперсии.

Дисперсией светаназыв. зависимость показателя преломленияnвещ-ва от частоты(длины волны) света или зависимость фазовой скоростиvсвет.волн от его частоты. Дисперсия света представляется в виде зависимостиСледствием дисперсии является разложение в спектр пучка белого света при прохождении его через призму. Величинаназываемаядисперсией вещества, показывает, как быстро изменяется показатель прело­мления с длиной волны. Показатель преломления для прозрач­ных веществ с уменьш. длины волны увелич-ся; следов., величинаdn/dпо модулю также увелич-ся с умен-ем. Такаядисперсияназываетсянормальной. Ход кривойn() —кривой дисперсии— вблизи линий и полос поглощения будет иным:nумен-ся с умен-ем. Такой ход зависимостиnотназыв. номальной дисперсией. Из макроскопич. электромагн. теории Максвелла следует, что абсолютный показатель преломления средыгде— диэлектрич. проницаемость среды, —магн.проницаемость. В оп­тич. области спектра для всех веществ1, поэтому

22.Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Степень поляризации.Закон Малюса. Поляризация при отражении и преломлении. Закон Брюстера

Следствием теории Максвелла является поперечность световых волн: векторы напряженностей электрич.о Еи магн.Нполей волны взаимно перпен-ны и колеблются перпен-о вектору скоростиvраспр-ия волны (перпен-о лучу. Свет со всевозможными равновероятными ориентациями вектораЕ(и, следовательно,Н) назыв.естественным.Свет, в котором направления колебаний светового вектора каким-то образом упорядочены, назыв.поляризованным.Степенью поляризацииназывается величинагдеI_max, иI_min— соответственно макс. и мин. интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. Для естественного светаI_max=I_minиР=0, для плоскополяризованногоI_min=0 иР=1.ЗаконМалюса*:гдеI₀иI— соответственно интенсивности света, падающего на второй кристалли вышедшего из него.

Если естественный свет падает на границу раздела двух диэлектриков (например, воздуха и стекла), то часть его отражается, а часть прелом-ся в распрос-ся во второй среде. Устанавливая на пути отраженного и прелом-го лучей анализатор (например, турмалин), убеждаемся в том, что отражен. и прелом-ый лучи частично поляризованы: при поворачивании анализатора вокруг лучей интенсивность света периодически усаливается и ослабевает, отраженный луч является плоско поляризованным(содержит только колебания, перпендикулярные плос­кости падения)Д. Брюстерустановилз-н, согласно которому при угле паденияi_B(угол Брюстера), определяемого соотношением(n₂₁— показатель преломления второй среды относительно первой)