3.4. Наблюдаются кольца Ньютона в отраженном свете, линза касается пластинки в одной точке, между линзой и пластинкой находится воздух.

Радиусы темных интерференционных колец Ньютона

1) ;

2) ;

3) ;

4)

4. Дифракция Френеля.

4.1. Дифракция от круглого отверстия.

Поставим на пути плоской световой волны интенсивности непрозрачный экран с круглым отверстием радиуса . Точка наблюдения М находятся на оси отверстия. Когда отверстие открывает нечетное число зон Френеля, то интенсивность I в точке М:

1. ; 2. ; 3. ; 4. 5. ;

4.2. Дифракция от круглого отверстия.

Поставим на пути плоской световой волны интенсивности непрозрачный экран с круглым отверстием радиуса . Точка наблюдения М находятся на оси отверстия. Когда отверстие открывает четное число зон Френеля, то интенсивность I в точке М:

1. ; 2. ; 3. ; 4. 5. ;

4.3. Дифракция от круглого отверстия

Поставим на пути плоской световой волны интенсивности непрозрачный экран с круглым отверстием радиуса . Точка наблюдения М находятся на оси отверстия.

Когда отверстие открывает для точки наблюдения первую зону Френеля, то интенсивность I в точке М:

1. ; 2. ; 3. ; 4. ; 5.

4.4. Дифракция от диска.

Поставим на пути плоской световой волны интенсивности непрозрачный диск. Точка наблюдения М находится на оси диска. Если диск закрывает для точки наблюдения М первую зону Френеля, то интенсивность I в данной точке:

1. ; 2. ; 3. ; 4. 5. ;

4.5. Дифракция от диска.

Как изменится интенсивность света в точке М, если на пути сферической волны от источника S поставить непрозрачный диск, закрывающий первые две зоны Френеля для этой точки.

1) уменьшится в 2 раза;

2) уменьшится в 4 раза;

3) не изменится;

4) увеличится в 4 раза.

4.6. На рисунке представлена схема разбиения волновой поверхности на зоны Френеля. Разность хода между лучами  и :

1) ; 2) ; 3) ; 4) ; 5) .

5. Дифракция Фраунгофера на щели.

5.1. Если рассмотреть наклонное падение волны на щель, то условие образования минимумов интенсивности будет следующее:

1) ,

2),

3),

4),

5.2. Если рассмотреть наклонное падение света на щель, то разность хода между крайними лучами на рисунке равна:

1)

2)

3)

4)

5.3. Свет падает нормально на щель. Величина имеет следующий смысл:

1) Разность хода волн, приходящих в некоторую точку экрана наблюдения, исходящих в направлении от крайних вторичных источников в виде узких полосок.

2) Разность хода волн, приходящих в некоторую точку экрана наблюдения, исходящих в направлении от середины щели и от одного из краев щели.

3) Эффективная ширина щели, видимая из точки экрана наблюдения.

5.4. Условие образования дифракционного минимума при нормальном падении света на щель шириной b имеет вид:

1). 2).

3). 4).

5.5. На щель шириной нормально падает свет длиной волны . Какое максимальное количество минимумов теоретически может наблюдаться на экране с одной стороны от центрального максимума?

1) 16. 2) 17. 3). 42. 4) 60

5.6. На щель шириной нормально падает свет длиной волны . Какое максимальное количество минимумов теоретически может наблюдаться на экране с одной стороны от центрального максимума?

1) 1. 2) 2 3). 3. 4) 4 5). 9.

5.7. На рисунке представлена картина распределение интенсивности при дифракции света на щели (нормальное падение). Чему равно значение для 3-го минимума (ширина щели – b, - длина волны падающего света):

1). ; 2. ; 3. ; 4. .

5.8. (сложный) На рисунке представлена картина распределение интенсивности при дифракции света на щели (нормальное падение). Чему равно значение для 3-го минимума (ширина щели – b, - длина волны падающего света, L – расстояние от щели до экрана.):

1) ; 2) ; 1) ; 1) .