введение в гидравлику
.pdf
2.87. Уравнение Бернулли в форме удельной энергии применяется
1)- при расчете гидравлических машин
2)- при расчете систем водоснабжения и водоотведения
3)- при расчете систем газоснабжения и воздуховодов
4)- при расчете резервуаров с жидкостью
2.88.Уравнение Бернулли в форме напоров применяется 1) - при расчете гидравлических машин 2) - при расчете систем водоснабжения и водоотведения
3) - при расчете систем газоснабжения и воздуховодов
4) - при расчете резервуаров с жидкостью
2.89.Уравнение Бернулли в форме давлений применяется 1) - при расчете гидравлических машин 2) - при расчете систем водоснабжения и водоотведения
3)- при расчете систем газоснабжения и воздуховодов
4) - при расчете резервуаров с жидкостью
2.90.Согласно уравнению Бернулли, при увеличении скорости движения потока, давление на этом участке 1) - увеличивается 2) - падает 3) - не меняется
4) - практически не меняется
■2.91. При ламинарном движении жидкости
1)- частицы движутся параллельно стенкам трубы
2)- частицы движутся хаотично
3)- потери напора пропорциональны скорости во второй степени
4)- потери напора пропорциональны скорости в первой степени
5)- передача тепла происходит за счет теплопроводности
6)- передача тепла происходит за счет теплопроводности и конвекции
7)- эпюра скорости может быть описана логарифмической функцией
8)- эпюра скорости может быть описана параболической функцией
9)- коэффициент Кориолиса α = 2
10)- коэффициент Кориолиса α = 1
■2.92. При турбулентном движении жидкости
1)- частицы движутся параллельно стенкам трубы
2)- частицы движутся хаотично
3)- потери напора пропорциональны скорости во второй степени
4)- потери напора пропорциональны скорости в первой степени
5)- передача тепла происходит за счет теплопроводности
6)- передача тепла происходит за счет теплопроводности и конвекции
7)- эпюра скорости может быть описана логарифмической функцией
8)- эпюра скорости может быть описана параболической функцией
9)- коэффициент Кориолиса α = 2
10)- коэффициент Кориолиса α = 1
2.93.На рисунке жидкость движется при
1)- ламинарном режиме
2)- неустановившемся режиме
3)- неравномерном режиме
4)- турбулентном режиме
2.94.Число Рейнольдса определяется по формуле
1) - Re = vср ν
d
2) - Re = d ν
vср
3) - Re = vср d
ν
4) - Re = vср S
ν
2.95. Зная число Рейнольдса, можно определить
1)- потери напора
2)- свойства жидкости
3)- режим движения жидкости
4)- вид движения жидкости
2.96. Переходная зона от одного режима к другому характеризуется
1)- хаотичным движением частиц
2)- неравномерным движением жидкости
3)- неустановившимся движением жидкости
4)- неустойчивостью режима движения жидкости
■.97. Турбулентный режим наблюдается
1)- при малых числах Рейнольдса
2)- при больших числах Рейнольдса
3)- при движении невязких жидкостей
4)- при движении вязких жидкостей
5)- при малых скоростях движении жидкостей
6)- при больших скоростях движении жидкостей
2.98. Пульсации скорости - это
1)- отклонение мгновенной скорости от ее осредненного значения
2)- отклонение мгновенной скорости от средней скорости
3)- отклонение средней скорости от осредненного значения скорости
4)- мгновенное изменение скорости
■2.99. Теория Прандтля говорит о том, что
1)- турбулентные касательные напряжения пропорциональны средней скорости
2)- турбулентные касательные напряжения пропорциональны пульсациям скорости
3)- турбулентные касательные напряжения пропорциональны плотности
4)- турбулентные касательные напряжения пропорциональны вязкости
2.100. На рисунке представлен график изменения 1) - осредненной скорости
2) - средней скорости
3) - пульсационной скорости
4) - мгновенной скорости
■2.101. В гидравлике вводится понятие турбулентных касательных напряжений для того, чтобы
1)- описать свойство жидкости при турбулентном режиме
2)- построить математическую модель движения турбулентного потока
3)- заменить действительное беспорядочное движение частиц жидкости на фиктивное струйное движение
4)- описать движение турбулентного потока
2.102. Уравнение S1vср1 = S2 vср2 = const представляет собой уравнение неразрывности
1)- для элементарной струйки
2)- для параллелепипеда
3)- трубки тока
4)- для потока реальной жидкости
|
∫ |
dp |
+ |
u 2 |
= const |
|
ρ |
|
|||
2.103. Уравнение |
|
2 |
является |
||
1)- уравнением неразрывности сжимаемой жидкости
2)- дифференциальное уравнение одномерного движения струйки газа
3)- уравнением Бернулли для струйки сжимаемой жидкости
4)- уравнением Бернулли для потока сжимаемой жидкости
2.104. Член ∫dpρ в уравнении Бернулли для струйки сжимаемой жидкости
1)- характеризует внутреннюю энергию газа
2)- характеризует динамическую энергию газа с учетом преобразования его внутренней энергии
3)- энергию давления с учетом преобразования внутренней энергии газа
4)- характеризует потенциальную энергию газа с учетом преобразования его внутренней энергии
2.105. Для вычисления интеграла∫dpρ необходимо знать
1)- процесс изменения состояния газа
2)- процесс изменения давления
3)- процесс изменения температуры
4)- процесс изменения плотности
|
|
|
|
|
|
p |
|
= C |
|
|
|
|
|
|
|||||
2.106. Уравнением ρ k |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
можно описать |
|
|
||||||||||||||
1) |
- процесс изменения газа, когда течение происходит без теплообмена |
||||||||||||||||||
2) |
- полиэнтропическое изменение состояния газа |
|
|||||||||||||||||
3) |
- процесс изменения газа, когда течение происходит с теплообменом |
||||||||||||||||||
4) |
- квазиэнтропическое изменение состояния газа |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
2.107. Отношение |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
1) |
- |
v2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2) |
- |
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
k − 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
3) |
- const |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
4) |
- RT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
× RT + |
v2 |
|
= const |
|
|
||||
2.108. Из уравнения k − 1 |
2 |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
следует, что |
|||||||||||||||
1) |
- изменение скорости вдоль трубки тока сжимаемого газа связано с изменением |
||||||||||||||||||
температуры |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
2) |
- при изменении скорости вдоль трубки тока сжимаемого газа температура постоянна |
||||||||||||||||||
3) |
- при увеличении скорости температура газа увеличивается |
||||||||||||||||||
4) |
- при увеличении температуры газа скорость его течения падает |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
× RT + |
|
v2 |
|
= const |
|
|
|||
■2.109. В уравнении k − 1 |
|
2 |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
символ k |
|||||||||||||||
1) |
- обозначает коэффициент состояния газа |
|
|
||||||||||||||||
2) |
- обозначает коэффициент теплоемкости |
|
|
||||||||||||||||
3) |
- отношение теплоемкостей газа при постоянном объеме и постоянном давлении |
||||||||||||||||||
4) |
- обозначает показатель адиабаты |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dp |
+ vdv + dE |
n |
= 0 |
|
■2.110. Интегрирование уравнения ρ |
|||||||||||||||||||
|
зависит от |
||||||||||||||||||
1) |
- условий движения газа |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
2) |
- изменения внутренней энергии газа |
|
|
||||||||||||||||
3) |
- многих факторов |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
4) |
- закона изменения состояния газа. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
di = dq + |
dp |
|
|
2.111. Уравнение |
ρ является |
|||
|
||||
1)- уравнением Бернулли для потока газа
2)- уравнением неразрывности для газа
3)- уравнением количества движения для газа
4)- уравнением энтальпии
|
i + |
v2 ср |
= const |
■2.112. Уравнение |
|
||
2 |
является |
||
1)- уравнением Бернулли для адиабатического течения газа
2)- уравнением неразрывности для адиабатического течения газа
3)- уравнением количества движения для адиабатического течения газа
4)- уравнением энтальпии при адиабатическом течении газа
5)- основное уравнение адиабатического течения газа
■2.113. В отличие от газопроводов низкого давления при расчете газопровода высокого давления необходимо учитывать
1)- вязкость газа
2)- неизотермический процесс течения газа
3)- состояние трубы
4)- сжимаемость газа
Тест 3. Равновесие жидкости и газа
■3.1. Согласно уравнению dF k = − grad pM dV следует, что
1)- результирующая сила сил давления, действующих на объем жидкости направлена в противоположную сторону, чем градиент давления
2)- результирующая сила сил давления, действующих на объем жидкости направлена в ту же сторону, что и градиент давления
3)- результирующая сила перпендикулярна плоскости, проходящей через точку М, на которой давления одинаковы и ориентирована в сторону уменьшения давления
4)- результирующая сила параллельна плоскости, проходящей через точку М, на которой давления одинаковы и ориентирована в сторону увеличения давления
■3.2. Выражениеgrad p = ρ g означает, что
1)- вектор градиента давления направлен вертикально вниз, как и вектор силы тяжести
2)- в жидкости, находящейся в равновесии давление увеличивается снизу в верх
3)- в жидкости, находящейся в равновесии давление увеличивается сверху вниз
4)- в покоящейся жидкости плоскости равного давления горизонтальны
5)- в покоящейся жидкости плоскости равного давления вертикальны
6)- вектор градиента давления направлен вертикально вверх как и вектор силы тяжести
3.3. Так как dp = gradpMM1 , то
1)- в покоящейся жидкости давление зависит от направления вектораMM1
2)- в покоящейся жидкости изменение давления не зависит от координат
3)- в покоящейся жидкости давление в точке зависит только от ординаты z
4)- в покоящейся жидкости давление не зависит от направления вектора gradp
■3.4. Уравнение dp = −ρgdz является
1)- уравнением состояния неподвижной жидкости
2)- уравнением изменения давления в зависимости от изменения плотности
3)- уравнением равновесия жидкости, находящейся в покое
4)- основным уравнением гидростатики в дифференциальной форме.
3.5. Ускорение силы тяжести можно считать неизменным
1)- если измерение производится на экваторе
2)- измерение производится на большой высоте
3)- для высот несколько метров
4)- для высот не более километра
3.6. Основное уравнение гидростатики в поле силы тяжести можно записать в виде
1)- p1 + ρgz1 = p2 + ρgz2 = const
2)- p2 − p1` = ρgh
3)- dp = −ρgdz
4)- dp = gradpMM1
3.7. Основное уравнение гидростатики можно получить из
1)- уравнения количества движения
2)- уравнения неразрывности
3)- уравнения Бернулли
4)- уравнения сохранения массы
■3.8. Основное уравнение гидростатики в форме удельной энергии можно получить из уравнения Бернулли, если
1)- исключить удельную энергию положения
2)- исключить удельную энергию давления
3)- исключить удельную кинетическую энергию
4)- исключить энергию, затрачиваемую на преодоление сопротивлений
3.9.Уравнение Бернулли превращается в основное уравнение гидростатики в случае 1) - отсутствия вязкости 2) - отсутствия движения
3) - если движение жидкости равномерное
4) - если движение жидкости установившееся
3.10.В покоящейся жидкости плоскость равного давления расположена
1)- в зависимости от формы резервуара
2)- горизонтально
3)- на глубине p2 − p1` = h
4)- вертикально
3.11. Уравнение p1 + ρgz1 = p2 + ρgz2 = const является основным уравнением гидростатики в форме
1)- давлений
2)- напоров
3)- удельной энергии
4)- сил
3.12. Уравнение |
p1 |
+ z |
= |
p2 |
+ z |
|
= const является основным уравнением |
ρg |
ρg |
|
|||||
|
1 |
|
|
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
гидростатики в форме
1)- давлений
2)- напоров
3)- удельной энергии
4)- сил
3.13. Уравнение |
p1 |
+ gz |
= |
p2 |
+ gz = const является основным уравнением |
|
ρ |
ρ |
|||||
|
1 |
|
2 |
|||
|
|
|
|
гидростатики в форме
1)- давлений
2)- напоров
3)- удельной энергии
4)- сил
3.14. В основном уравнении гидростатики р1 и р2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры
4)- геометрические напоры
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
3.15. В основном уравнении гидростатики ρgz1 и ρgz2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры
4)- геометрические напоры
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
3.16. В основном уравнении гидростатики ρgz1 и ρgz2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры в двух точках
4)- геометрические напоры в двух точках
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
p p
3.17. В основном уравнении гидростатики ρg1 и ρg2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры в двух точках
4)- геометрические напоры в двух точках
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
3.18. В основном уравнении гидростатики z1 и z2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры в двух точках
4)- геометрические напоры в двух точках
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
p p
3.19. В основном уравнении гидростатики ρ1 и ρ2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры в двух точках
4)- геометрические напоры в двух точках
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения
3.20. В основном уравнении гидростатикиgz1 и gz2 -
1)- статическое давление в точках 1 и 2
2)- давление, создаваемое силой тяжести
3)- пьезометрические напоры в двух точках
4)- геометрические напоры в двух точках
5)- удельная энергия давления в двух точках
6)- удельная энергия положения