All lectures pdfs / Ур.мат.физ / Lecture_4 / 2010-09-18 / Лекция_4
.pdf§4. Характеристики различных уравнений математической физики.
Рассмотрим теперь конкретные примеры линейных уравнений 2-го порядка. Попытаемся найти для них вещественные характе-
ристики ° : ª(t; x) = 0; |
e |
¯ |
6= 0; K(¢) = 0: |
rª¯° |
|||
1) Волновое уравнение |
|
¯ |
|
utt ¡ uxx = 0; x 2 R1;
характеристическое уравнение имеет вид
ª2t ¡ ª2x = 0
(уравнение характеристики ª(t; x) = 0).
Оно распадается на два уравнения
(
ªt ¡ ªx = 0; ªt + ªx = 0;
решая которые (используя методы §2), находим сначала общее ре-
шение |
8 |
или |
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
> |
ª = |
|
(x + t) |
|
|
|
|
|
|
||||
|
<ª = |
|
(x |
¡ |
t); |
где |
F |
- произвольная функция. |
||||||
|
следует> F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Отсюда : |
|
8 |
или |
|
|
|
|
|
8 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
x + t = const |
||||||
|
|
|
> |
F(x + t) = 0 ! |
> |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
>F |
|
|
¡ |
|
|
! |
> |
|
¡ |
||
|
|
|
: |
|
(x |
|
t) = 0 |
|
: |
|
t = const |
|||
|
|
|
< |
|
|
|
<x |
1
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
2 |
- два семейства характеристик исходного уравнения.
Если в исходном уравнении перейти к новым переменным (т. наз. каноническим переменным или характеристическим
переменным) |
(» = x + t; |
|
|
|
´ = x ¡ t; |
то волновое уравнение перепишется так
u»´ = 0:
Для этого уравнения легко находится общее решение
u = F (») + G(´);
где F; G - произвольные функции.
Возвращаясь снова к старым переменным, получим общее решение исходного уравнения
u = F (x + t) + G(x ¡ t):
Поскольку линии t = const не являются характеристиками (в этом
случае °: ª(t; x) = t ¡ t0 и ª2t ¡ ª2x 6= 0), то задача Коши
(
utt ¡ uxx = 0;
ujt=t0 = '0(x); utjt=t0 = '1(x)
поставлена хорошо (корректно поставлена), т.е. по крайней мере к этой задаче применима теорема Коши-Ковалевской о существовании единственного аналитического решения.
2) Возьмем волновое уравнение, записанное в канонических переменных
uxy = f(x; y);
характеристическое уравнение которого имеет вид:
ªxªy = 0 (° : ª(x; y) = 0):
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
3 |
Общее решение
8
><ª = F(y)
>или
:ª = F(x); где F - произвольная функция, т.е. характеристиками являются прямые
y = const или x = const:
y
y=const
x
0
x=const
Общее решение исходного уравнения имеет вид:
Zx Zy
u = d» f(»; ´)d´ + F (x) + G(y);
00
F; G - произвольные, достаточно гладкие функции (не обязательно аналитические).
Будем теперь искать решение задачи Коши
(
uxy = f(x; y);
ujy=0 = '0(x); uyjy=0 = '1(x):
Для этого воспользуемся формулой общего решения. Попытаемся подобрать функции F; G так, чтобы выполнялись условия при
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
4 |
y = 0, а именно:
8
<F (x) + G(0) = '0(x);
Z x
:f(»; 0)d» + G0(0) = '1(x);
0
#
f(x; 0) = '01(x)
::::::::::::::::::::
т.е. F (x) = '0(x) ¡ G(0), а функция G(y) не определяется из этих равенств. Следовательно, при произвольных '0; '1(x) задача Коши не имеет решения. Если же f(x; 0) ´ '01(x), то решение задачи Коши существует, но не единственное, поскольку оно записывается
так:
Zx Zy
u = d» f(»; ´)d´ + '0(x) + G(y) ¡ G(0);
00
где G(y) - произвольная дважды непрерывно дифференцируемая функция, удовлетворяющая условию:
G0(0) = '1(0):
Конечно, это произошло из-за того, что линия y = 0,на которой ставятся данные Коши - характеристика.
3)
utt = ¢xu; x 2 Rn;
|
|
kP |
ªt2 ¡ jrªj2 |
= 0; jrªj2 |
n |
= ªx2k ; |
||
|
|
=1 |
° : ª(t; x) = 0 ¡ уравнение характеристики:
ªt = §jrªj ¡ уравнения Гамильтона-Якоби (см. §2). Частные решения:
(t ¡ t0)2 ¡ jx ¡ x0j2 = 0 ¡ коническая поверхность
(конус с центром в точке y0 = (t0; x0)).
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
5 |
t
t 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
x 0 |
x |
Плоскость (t ¡ t0)³0¤ + (x ¡ x0; ³b¤) = 0, ³¤ = (³0¤; :::; ³n¤) = (³0¤; ³b¤) - нормаль к плоскости, причем ³1¤2 + ::: + ³n¤2 = ³¤2.
Если взять j³¤j = 1, то
1 |
|
и ³1¤2 + ::: + ³n¤2 = |
1 |
|
|||||
³0¤ = §p |
|
|
|
: |
|||||
|
|
2 |
|||||||
2 |
|||||||||
|
|
|
|
t |
|
* |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
45o |
|
|
|||
135 o |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4)
rxu = 0 - уравнение Лапласа, x 2 Rn; ° : ª(x) = 0 - характеристика,
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
6 |
jrªj2 = 0 - т.е. уравнение Лапласа не имеет характеристических поверхностей (нет вещественных характеристик).
Следовательно, задача Коши для уравнения
¢x;yu = uxx + uyy = 0
с данными на любой аналитической линии
ª(x; y) = 0
поставлена корректно в классе аналитических функций. 5)
ut = ¢xu; x 2 Rn - уравнение теплопроводности ° : ª(t; x) = 0 - характеристика,
jrªj2 = 0 ! ªxk = 0 ! ª = F(t) ! t = const - характеристики.
Значит задача Коши
(
ut = uxx; x 2 R1;
ujt=0 = '0(x); utjt=0 = '1(x)
поставлена некорректно. Другое соображение: задача переопределена. Однако, позже мы установим, что задача
u |
|
= uxx; |
(¤) ( ut |
j |
t=0 = '0(x) |
|
|
уже хорошо поставлена (эту задачу тоже называют задачей Коши).
Зададимся вопросом: применима ли теорема Коши-Ковалевской (см. §3) к этой задаче. Видно, что непосредственно не применима. Более того, теорема Коши-Ковалевской просто не может быть обобщена на уравнения вида ut = uxx. С этой целью мы приведем пример аналитической функции '0(x), для которой не существует аналитического по t; x решения задачи (¤) (так называемый пример Ковалевской). Это будет означать, что класс аналитических функций уже не является классом корректности для этой задачи.
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
7 |
Пусть
'0(x) = (1 + x2)¡1 = 1 ¡ x2 + x4 ¡ ::: = = X1 u0kxk = X1 u0;2mx2m;
k=0 m=0
где |
(0¡; k = 2m + 1: |
u0k = |
|
|
( 1)m; k = 2m; |
Предположим, что существует решение задачи (¤) аналитическое в окрестности начала координат:
|
1 |
|
X |
u(t; x) = |
ujktjxk |
|
j;k=0 |
и ряд сходится в некоторой окрестности точки (0; 0). Подставляя этот ряд в уравнение ut = uxx, мы получим рекуррентное соотношение на коэффициенты ряда
X1
ut = (j + 1)uj+1;ktjxk = uxx = j;k=0
X1
= (k + 2)(k + 1)uj;k+2tjxk;
j;k=0
т.е.
(j + 1)uj+1;k = (k + 2)(k + 1)uj;k+2; j; k ¸ 0
или |
(k + 2)(k + 1) |
|
|
|
||||||
ujk = |
uj¡1;k+2; j ¸ 1; k ¸ 0: |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
j |
|
|
|
|
|||||
Отсюда легко получаем: |
|
|
|
|
|
|
|
|||
ujk = |
(k + 2j)! |
u0;k+2j; j ¸ 1; k ¸ 0: |
||||||||
|
|
|
||||||||
j!k! |
|
|
||||||||
Тогда при k = 2m + 1 : uj;2m+1 = 0, при k = 2m: |
||||||||||
|
uj;2m = |
(2m + 2j)! |
(¡1)m+j: |
|||||||
|
|
|
||||||||
|
j!(2m)! |
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
8 |
Итак |
|
|
|
|
1 |
1 (2m + 2j)! |
(¡1)m+jtjx2m: |
||
u(t; x) = ujktjxk = |
|
|
|
|
j;m=0 |
j!(2m)! |
|||
j;k=0 |
|
|
|
|
X |
X |
|
|
|
Однако этот ряд расходится. Например ряд u(t; 0) = X1 (2j)!(¡1)jtj
j=0 j!
расходится при всех t > 0.
Классы корректности не ограничиваются только классом ана-
литических функций. |
|
|
Уравнению |
b |
j®jX |
b |
||
Lu + ::: = f; L = |
a®j(t; x)D0jDx® |
|
|
|
+j=m |
сопоставляется характеристическая форма |
||
e |
X a®j(t; x)(ªt)j(rª)®; |
|
K(t; x; rª) = |
j®j+j=m
характеристическое уравнение
e
K(t; x; rª) = 0:
Если ª = ©(t; x) - какое-либо решение этого уравнения, то поверхность
° : ©(t; x) = const - характеристика
(в смысле нашего определения).
X
j®j+j=m
- квазилинейное уравнение порядка m;
¯ = (¯1; :::; ¯n); ¯k ¸ 0; i + j¯j · m ¡ 1:
Характеристическое уравнение
X
j®j+j=m
Лекция №4, НГУ, ММФ, 2010 |
9 |
Поверхность ° : ª(t; x) = 0 называется характеристикой квазилинейного уравнения для данного решения u = u(t; x) этого урав-
нения, если на этой поверхности выполнено следующее равенство |
|
K(t; x; u; rª)¯° = 0: |
|
e |
¯ |
¯ |
u»´ = 0 ! (u»Z)´ = 0 ! u» = F1(») !
! u = F1(»)d» +Q(´):
| {z }
F (»)
(D02 ¡ Dx2)u = 0 ! (D0 ¡ Dx) (|D0 +{zDx)u} = 0:
v
(D0 ¡ Dx)v = 0 ! vt ¡ vx = 0 ! v = f(x + t);
(D0 + Dx)u = v ! ut + ux = v ! ut + ux = f(x + t):