7.2. Общая картина зеемановского расщепления спектральных линий.

Картина зеемановского расщепления заданной спектральной линии определяется расщеплением комбинирующих уровней и правилами отбора для магнитного квантового числа. Эти правила имеют вид:

где имагнитные квантовые числа комбинирующих уровней. Таким образом, при переходе проекциямеханического момента либо остается неизменной, либо изменяется на±1.

В соответствии с правилами отбора при переходах между подуровнями двух комбинирующих уровней получается 2 типа составляющих:

— - составляющие, для которых

— -составляющие, для которых .

Возможные переходы между подуровнями уровней ипоказаны на рисунке 7.2. Группа- составляющих соответствует переходам, левая группа- составляющих соответствует переходами правая группа- составляющих соответствует переходам.

3

2

1

0

-1

-2

-3

2

1

0

-1

-2

Рис. 7.2. Переходы между подуровнями уровней J=3 и J=2.

Тема 8. Явление Штарка.

8.1. Общая характеристика явления Штарка.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ: Явление Штарка - это расщепление уровней энергии и спектральных линий в электрическом поле.

Большой интерес представляет исследование как явления Штарка для атомов и молекул, находящихся во внешнем электрическом поле, так и штарковского расщепления уровней энергии частиц, находящихся в электрическом поле окружающих частиц. Такое расщепление получается, в частности, для иона в твердом теле. Штарковское расщепление является одной из причин уширения линий атомов и молекул в газе.

Расщепление спектральных линий водорода во внешнем электрическом поле было открыто Штарком в 1913 году. На основе теории Бора эффект Штарка для атомов водорода был объяснен Эйнштейном и Шварцшильдом. Основные результаты этих расчетов были впоследствии подтверждены квантово-механической теорией, на основании которой удается полностью рассчитать явления Штарка.

Рассмотрим основные особенности явления Штарка.

В однородном электрическом поле, обладающем аксиальной симметрией, сохраняется квантование проекции момента количества движения и поэтому, так же как и в магнитном поле, сохраняет свой смысл магнитное квантовое число m, определяющее значение этой проекции. Однако существенная разница состоит в том, что в однородном электрическом поле дополнительная энергия зависит только от абсолютного значения |m|. Таким образом, состояния с одним и тем же |m| вырождены. В результате происходит расщепление уровня с заданным целым значением J на подуровни со значениями:

|m|=0, 1, 2, 3,...,J (J- целое), (*)

т.е. на J+1 подуровней, и уровня с заданным полуцелым значением J на подуровни со значениями:

|m|=1/2, 3/2, 5/2,...,J (J-полуцелое), (* *)

т.е. на - подуровней.

Таким образом, расщепление не является полным. Все подуровни являются дважды вырожденными, кроме подуровня с m=0 при целых J.

С точки зрения наглядных представлений наличие двукратного вырождения легко объясняется тем, что электрическое поле одинаковым образом изменяет траектории движения заряженных частиц независимо от направления их вращения вокруг направления поля, т.е. от знака проекции момента количества движения. В частности, для орбитального движения электронов в атоме безразлично, будет ли проекция m орбитального момента положительна или отрицательна. В этом отношении существует отличие от случая магнитного поля, в котором система электрических зарядов прецессирует вокруг направления поля и два противоположных направления вращения являются неравноценными.

Разберем все о зависимости штарковского расщепления от напряженности электрического поля и о величине этого расщепления.

Дополнительная энергия системы, обладающей дипольным моментом , в электрическом поле напряженностиравна:

(8.1)

Выражение (8.1) для дополнительной энергии в электрическом поле аналогично выражению (7.1) ля дополнительной энергии в магнитном поле. Однако в отличие от магнитного момента (магнитного дипольного момента) дипольный момент (дипольный электрический момент) не квантуется, и состояние атомной системы характеризуется средним значением этого момента. Для атомных систем, имеющих центр симметрии, среднее значение дипольного момента в любом состоянии равно нулю. К числу подобных систем относятся все атомы, а также молекулы, имеющие центр симметрии. Поэтому атомы не имеют дипольного момента. Только для молекул, не обладающих центром симметрии, дипольный момент .

При P=0 дополнительная энергия (8.1) равна нулю. При P дополнительная энергия пропорциональна напряженности электрического поля – это линейное явление Штарка.

Мы говорим о постоянном дипольном моменте, которым атомная система обладает в отсутствие электрического поля. Однако кроме этого любая система электрических зарядов в электрическом поле будет обладать и дипольным моментом, обусловленным электрической поляризацией системы. Такой индуцированный дипольный момент будет пропорционален напряженности поля:

, (8.2)

где - поляризуемость.

С учетом (8.2) дополнительная энергия будет:

(8.3)

т.е. энергия пропорциональна квадрату напряженности поля. Получается так называемое квадратичное явление Штарка.

Квадратичное явление Штарка имеет место для атомов в слабом электрическом поле, т.е. в таком поле, в котором дополнительная энергия мала по сравнению с расстояниями между соседними уровнями. В сильных и промежуточных полях, где дополнительная энергия либо больше, либо порядка расстояния между соседними уровнями, может наблюдаться линейное явление Штарка.