- •«Методические указания и контрольные задания по общему курсу физики с примерами решения задач для студентов заочников. Раздел «Электромагнетизм»
- •«Методические указания и контрольные задания по общему курсу физики с примерами решения задач для студентов заочников. Раздел «Электромагнетизм»
- •1. Рабочая программа по разделу ”Электромагнетизм”.
- •2.Методические указания к решению задач и выполнению контрольных работ.
- •3.Основные законы и формулы
- •4.Примеры решения задач
- •9,98*10-3С.
- •36,03(А/м)
- •4,03·10 27(М-3)
- •6,2·10-3(М/с)
- •5.Задачи для самостоятельного решения
- •6.Вопросы для контроля знаний
- •1. 2. 3. 4.
- •1. 2. 3. 4.
- •1..2..3.. 4..
- •1. . 2. .3. .4. .
- •1. 2. 3. 4.
- •1. 2. 3. 4.
- •1. 2. 3. 4.
- •1. 2. 3. 4.
- •7.Ответы на вопросы для самоконтроля
- •8.Варианты индивидуальных заданий
- •9.Приложения
- •9.1. Фундаментальные физические постоянные
- •9.2. Десятичные приставки к названиям единиц
- •9.3. Плотность твердых тел
- •9.4. Удельное сопротивление металлов
- •10.Рекомендуемая литература
3.Основные законы и формулы
Механический момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле,
,
где -магнитная индукция; -магнитный момент контура с током:
,
где S – площадь контура с током; -единичный вектор нормали к поверхности контура;
I –сила тока.
Связь магнитной индукции и напряженностимагнитного поля
,
где - магнитная постоянная, µ- магнитная проницаемость среды.
Закон Био — Савара — Лапласа
,
где d- магнитная индукция поля, создаваемая элементом длинны dl проводника с током I; - радиус-вектор, проведенный от dl к точке, в которой определяется магнитная индукция.
Модуль вектора d
dB=,
где a- угол между векторами d и .
Принцип суперпозиции магнитных полей
,
где - магнитная индукция результирующего поля;магнитные индукции складываемых полей.
Магнитная индукция поля, создаваемого бесконечно длинным прямым проводником с током,
,
где R – расстояние от оси проводника.
Магнитная индукция поля, создаваемого прямым проводником с током конечных размеров, в произвольной точке A
,
где R- расстояние от точки A до проводника; - углы, образованные радиусом-вектором, проведенным в точкуA соответственно из начала и конца проводника, с направлением тока.
Рис.3.1
Магнитная индукция в центре кругового проводника с током
,
где R- радиус кривизны проводника.
Магнитная индукция в точке, лежащей на оси кругового тока на расстоянии h от его центра,
Закон Ампера
,
где - сила, действующая на элемент длины проводника с током I, помещенный в магнитное поле с индукцией .
Модуль силы Ампера
dF = IBdl sin,
где - угол между векторами и .
Сила взаимодействия двух прямых бесконечных прямолинейных параллельных проводников с токами I1 и I2
,
где R - расстояние между проводниками; - отрезок проводника.
Сила Лоренца
,
где - сила, действующая на заряд Q, движущийся в магнитном поле со скоростью .
Формула Лоренца
,
где - результирующая сила, действующая на движущийся заряд Q, если на него действуют электрическое поле напряженностью и магнитное поле индукцией . Холловская поперечная разность потенциалов
где B – магнитная индукция; I – сила тока; d – толщина пластинки;
постоянная Холла (n – концентрация электронов).
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора )
где -магнитная постоянная; -вектор элементарной длины контура, по направлению совпадающий с обходом контура; составляющая вектора в направлении касательной к контуру L произвольной формы (с учетом выбранного направления обхода); α - угол между векторами и;-алгебраическая сумма токов, охватываемых контуром.
Магнитная индукция поля внутри соленоида (в вакууме), имеющего N
витков,
где - длина соленоида.
Магнитная индукция поля внутри тороида (в вакууме)
.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) через площадку dS
где =-вектор, модуль которого равен dS, а направление
совпадает с нормалью к площадке; Вn - проекция вектора на
направление нормали к площадке.
Поток вектора магнитной индукции сквозь произвольную поверхность S
Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
dA = IdФ,
где dФ - магнитный поток, пересеченный движущимся
проводником.
Закон Фарадея
εi =
где εi - ЭДС индукции.
ЭДС индукции, возникающая в рамке площадью S при вращении рамки с угловой скоростью в однородном магнитном поле с индукцией В,
εi = BSω sin ωt,
где ωt - мгновенное значение угла между вектором ивектором нормали к плоскости рамки.
Магнитный поток, создаваемый током в контуре синдуктивностью L,
Ф = LI.
ЭДС самоиндукции
εs =
где L - индуктивность контура.
Индуктивность соленоида
где N - число витков соленоида; I - его длина.
Сила тока соответственно при размыкании и замыкании цепи
и
где τ = L/R - время релаксации (L - индуктивность;
R - сопротивление).
ЭДС взаимной индукции (ЭДС, индуцируемая изменением силы тока в соседнем контуре)
εв =
где L12 - взаимная индуктивность контуров.
Взаимная индуктивность двух катушек (с числом витков N1 и N2), намотанных на общий тороидальный сердечник,
где μ - магнитная проницаемость сердечника; l — длина сердечника по средней линии; S — площадь сердечника.
Энергия магнитного поля, создаваемого током в замкнутом контуре, по которому течет ток I,
Объемная плотность энергии однородного магнитного поля длинного соленоида
Связь орбитального магнитного и орбитальногомеханического Ll моментов электрона
где -гиромагнитное отношение орбитальных моментов.
Намагниченность
где -магнитный момент магнетика, равный векторной сумме магнитных моментов отдельных молекул (атомов).
Связь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля
где χ - магнитная восприимчивость вещества.
Связь между векторами
где -магнитная постоянная.
Связь между магнитной проницаемостью и магнитной восприимчивостью вещества
μ = 1 + χ.