![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
2.Рівняння хвилі
РІВНЯННЯ ПЛОСКОЇ ХВИЛІ [5, с.277]
Рівнянням
хвилі є вираз, який описує зміщення
осцилятора як функцію її координат X,
у,
Zта
часу t:
,
(29.2)
ця
функція повинна бути періодичною як
відносно часу tтак
і відносно координат X, у,
Z.
Для знаходження вигляду функціїрозглянемо
простий випадок: плоска хвиля, яка
розповсюджується вздовж осі X (рис.
29.3) . Гармонічні коливання точок в площині
X = 0 задовольняють рівнянню:
(29.3)
Для визначення виду коливань точок в площині, яка знаходиться на відстані X від збуджуючого осцилятора (джерела хвилі), необхідно врахувати, що хвилі із швидкістю Ʋ на подолання цієї відстані у нашому пружному середовищі потрібен певний час Ʈ:
(29.4)
нагадаємо, що швидкість хвилі Ʋ це щось інше, ніж швидкість коливань кожного осцилятора. Відповідно й коливання точок в площині на відстані X будуть відставати за часом на Ʈ від коливань в площині X = 0 :
(29.5в)
Отже, рівняння плоскої хвилі(повздовжньої, поперечної), яка розповсюджується у напрямку осі X має вигляд (29.56). Нагадаємо, що А - амплітудахвилі. Початкова фаза хвилі визначається вибором початку відліку як часу tтак і положення X .
Під знаком косинуса у (29.56) - фаза хвилі- функція X і t :
(29.6)
Зафіксуємо значення фази і покладемо її рівною деякої константі, початкову фазу вважатимемо рівною нулю 0= 0 :
(29.7)
Права частина рівняння мусить бути константою, тоді як ліва явно залежить від часу. Для компенсації цієї явної залежності координата повинна залежати від часу, причому не просто залежати, а лінійно залежати, аби ліва частина (29.7) також була б константою, як і права. Виконавши певні перетворення з рівнянням (29.7), отримаємо вираз
.
Обравши в правій частині константу, що
дорівнює нулю, отримаємо з такого
простого міркування, що
,
звідки:
(29.8)
Отже,
вираз (29.8) дає швидкість, з якою
переміщується дане значення фази.
Відповідно швидкість розповсюдження
хвилі Ʋ
є швидкістю переміщення фази, тому її
називатимемофазовою
швидкістю.
Якщо,
хвиля розповсюджується в бік зростанняX
. Хвиля, якарозповсюджується у протилежному
напрямку буде описуватися рівнянням:
(29.9)
Вираз
(29.56) описує хвилю, яка відстає від (29.3)
по фазі на величину
,
де черезkпозначене
так зване хвильове
число:
(29.10)
Рівняння плоскої хвилі, яка розповсюджується вздовж осі X прийме наступний вигляд:
(29.11)
Хвильове
число kє
модулем так званого хвильового
вектора,
який визначає напрямок розповсюдження
хвилі, де
-
вектор нормалі до хвильової поверхні.
При виведенні рівняння плоскої хвилі (29.11) ми вважали, що амплітуда коливань не залежить від X. Для хвиль таке спостережуться у випадку, коли енергія хвилі не поглинаєтьсясередовищем. Розповсюдження хвилі у середовищі, яке поглинає енергію хвилі, супроводжується поступовим зменшенням інтенсивності хвилі при віддаленні від джерела коливань - відбувається згасання хвилі.Дослідним шляхом було підтверджено, що в однорідному середовищі затухання відбувається за експоненційним законом:
(29.12)
Відповідно й рівняння плоскої згасаючої хвиліматиме такий вид:
(29.13)
Однак є випадки, коли хвиля не згасає і не поглинається середовищем, зберігає свої розміри і форму. Такі хвилі отримали назву солітонів.
РІВНЯЄШ СФЕРИЧНОЇ ХВИЛІ [5, с.279]
Будь-яке реальне джерело хвиль має певні розміри. Якщо ми обмежимося розглядом хвилі на відстанях, які є набагато більшими за розміри джерела хвилі, то таке джерело можна вважати точковим. А хвильова поверхня, яка розповсюджується від точкового джерела у ізотропному однорідному середовищі буде мати сферичну симетрію. Детальніше про отримання рівняння сферичної хвилі читайте у [5, с.279]. Ми лише наведемо вираз для рівняннясферичноїхвилі:
(29.14)
де r - радіус хвильової поверхні. Зверніть увагу, якщо r→0 , амплітуда у (29.14) прямуватиме до нескінченності оо. Цей цікавий, але фізично абсурдний результат можна пояснити непридатністю рівняння (29.14) для опису сферичної хвилі при малих r.
ХВИЛЬОВЕ РІВНЯННЯ [ 5, с. 281]
Рівняння будь-якої хвилі є рішенням диференційного рівняння, яке має назву хвильового рівняння[5,с.281]:
(29.15)
або у більш зручному вигляді через оператор Лапласа:
(29.16)
Ви самі можете переконатись, уважно придивившись, що. рівняння плоскої хвилі (29.11), яка розповсюджується у напрямі X, є частковим рішенням рівняння (29.16).