- •ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК
- •ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ
- •Интерференция света
- •Дифракция света
- •Поляризация света
- •КВАНТОВАЯ ФИЗИКА
- •Излучение черного тела
- •Фотоэффект
- •Линейчатые спектры. Боровская теория атома водорода
- •Волновые свойства частиц. Гипотеза де Бройля
- •Волновая функция
- •Принцип неопределенности
- •Опыты Дэвисона и Джермера
- •Уравнение Шредингера
- •Атом водорода. Квантовые числа.
- •Принцип Паули
- •Поглощение света веществом. Закон Бугера.
- •Спонтанное и вынужденное излучение
- •Спонтанное и вынужденное излучение
- •Зонная теория твердого тела. Энергетические зоны в кристаллах.
- •Уровень Ферми
- •Уровень Ферми
- •Состав и характеристика атомного ядра
- •Энергия связи
- •Радиоактивность
- •Деление ядер и цепная реакция
- •Ядерный синтез
- •ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ
- •ЛИТЕРАТУРА
Интерференция света
Оптическая длина пути световой волны L=nl, где l – геометрическая длина пути световой волны в среде с показателем преломления n.
Оптическая разность хода двух световых волн
=L1–L2
Связь разности фаз с оптической разностью хода световых волн
ϕ = k = |
2π |
, |
(52) |
λ |
где k – волновое число k=2π/λ.
Если разность фаз ϕ возбуждаемых волнами колебаний в точке наблюдения остается постоянной во времени, то волны называются когерентными. Источники таких волн также называются когерентными.
В случае некогерентных волн разность фаз складываемых колебаний все время меняется и интенсивность, наблюдаемая при наложении таких волн, равна сумме интенсивностей, создаваемых каждой из волн в отдельности:
I=I1+I2
В случае когерентных волн ϕ происходит перераспределение интенсивности света в пространстве, так как имеет постоянное во времени значение (но свое для каждой точки пространства), т.е. в результате этого, в одних местах возникают максимумы, а в других – минимумы интенсивности света. Это явление носит название интерференции света. В случае равенства интенсивностей волн (I1=I2), в минимумах I=0, в максимумах I=4I1.
Для естественных источников невозможно добиться когерентности. Поэтому на практике используют искусственные приемы разделения луча на два или более лучей.
Если разность фаз колебания светового вектора двух когерентных волн происходит в фазе ( ϕ=±2πm и m=0,1,2,3,…), то в точке наблюдения будет максимальное усиление света. Использовав связь разности фаз колебаний све-
тового вектора и оптической разности хода лучей |
ϕ = |
2π |
, получим условие |
|
λ |
||||
максимального усиления света при интерференции |
|
|
||
|
|
|
||
=±mλ , |
|
|
(53) |
т.е. на оптической разности хода лучей должно укладываться целое число длин волн.
Если разность фаз колебания светового вектора двух когерентных волн
происходит в противофазе ( |
ϕ=±(m+1/2)2π и m=0,1,2,3,…), то в точке наблю- |
||||||
дения |
будет |
максимальное |
ослабление света. |
Использовав соотношение |
|||
ϕ = |
2π |
|
, получим условие максимального ослабления света при интерфе- |
||||
λ |
|||||||
ренции |
|
|
|
|
|||
|
|
=±(m+1/2)λ |
или |
=±(2m+1)λ/2 , |
|||
|
|
|
19