Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

Geodinam / Œ ­â¨©­ ï ª®­¢¥ªæ¨ï

.htm
Скачиваний:
6
Добавлен:
23.02.2016
Размер:
56.77 Кб
Скачать

Мантийная конвекция

Современные модели мантийной конвекции. Содержание

Введение. PAGEREF _Toc227918650 \h 2

Глава 1. Исторический обзор. PAGEREF _Toc227918651 \h 3

Глава 2. Объекты изучения, цели и задачи исследований. PAGEREF _Toc227918652 \h 5

Глава 3. Современные модели мантийной конвекции. PAGEREF _Toc227918653 \h 6

3.1. Модель двухъярусной термохимической конвекции мантии. PAGEREF _Toc227918654 \h 6

3.2. Моделирование мантийной конвекции. PAGEREF _Toc227918655 \h 10

Глава 4. Современные методы и средства исследований. PAGEREF _Toc227918656 \h 15

Глава 5. Связи с другими научными дисциплинами. PAGEREF _Toc227918657 \h 17

Глава 6. Исследования, проводимые в институтах геологического профиля Новосибирского центра СО РАН и лекционные курсы на ГГФ НГУ.. PAGEREF _Toc227918658 \h 18

Заключение. PAGEREF _Toc227918659 \h 19

Словарь основных терминов. PAGEREF _Toc227918660 \h 20

Список использованной литературы.. PAGEREF _Toc227918661 \h 21

 

  Введение Мантия Земли является самой крупной геосферой – она составляет 83% объёма планеты и около 66% её массы. Граница между земной корой и мантией, обычно сейсмически достаточно чётко выраженная скачком скоростей продольных волн от 7,5-7,6 до 7,9 – 8,2 км/с, известна как поверхность Мохоровичича. В океанах эта граница несёт следы сильных преобразований, и можно предположить, что вдоль неё происходят значительные подвижки и даже срывы коры относительно мантии. На континентах переход от коры к мантии носит более сложный характер, в ряде случаев обнаруживается не одна, а несколько границ.

Сейсмологические данные свидетельствуют о достаточно сложном внутреннем строении мантии. В её пределах выделяют ряд границ, основные из которых, находятся на глубинах 30-410 км (верхняя мантия – включает часть литосферы и астеносферу), 410-670 км (слой Голицина), 670-2900 км (нижняя мантия) [2].

Процессы, идущие в мантии, оказывают самое непосредственное влияние на земную кору и поверхность земли, являются причиной движения континентов, вулканизма, землетрясений, горообразования и формирования рудных месторождений [4]. Целью работы является понять один из таких процессов. Мантийная конвекция, происходящая почти во всём объёме мантии, является одним из важнейших процессов, непосредственно влияющих на земную кору, соответственно и на форму рельефа земной поверхности и на жизнь человека. Для достижения цели в работе поставлены задачи рассмотреть и изучить основы положений мантийной конвекции и познакомится с моделированием мантийной конвекции.

  Глава 1. Исторический обзор Теория конвекции мантии зародилась как ответ на необходимость объяснения движения литосферных плит. 6 января 1912 года немецкий учёный метеоролог Альфред Вегенер выступил на собрании Немецкого геологического общества с докладом о дрейфе материков. Изначально теория дрейфа материков было принята научным сообществом благосклонно, но в 1922 году она подверглась жесткой критике со стороны сразу нескольких известных специалистов. Главным аргументом против теории стал вопрос о силе двигающей плиты. Вегенер полагал, что континенты двигаются по базальтам океанического дна, но для этого требовалось огромное усилие, и источника этой силы никто назвать не мог. В качестве источника движения плит предлагались сила Кориолиса, приливные явления и некоторые другие, однако простейшие расчеты показывали, что всех их абсолютно недостаточно, для перемещения огромных континентальных блоков.

Критики теории Вегенера поставили во главу угла вопрос о силе двигающей континенты, и проигнорировали всё множество фактов, безусловно подтверждавших теорию. По сути, они нашли единственный вопрос, в котором новая концепция была бессильна и без конструктивной критики отвергли основные доказательства. Теория дрейфа материков была отвергнута, и подавляющее большинство исследований продолжали проводиться в рамках теории геосинклиналей. Правда и ей пришлось искать объяснения истории расселения животных на континентах, для этого были придуманы сухопутные мосты, соединявшие континенты, но погрузившиеся в морскую пучину. Это было ещё одно рождение легенды об Атлантиде. Стоит отметить, что не все ученые признали вердикт мировых авторитетов и продолжили поиск доказательств движения материков.

С новой силой борьба фиксистов, сторонников отсутствия значительных горизонтальных перемещений, и мобилистов, утверждавших, что континенты все-таки двигаются, разгорелась в 1960-е гг., когда в результате изучения дна океанов были найдены новые подходы к понимаю тектонических процессов.

К началу 1960-х гг. была составлена карта рельефа дна Мирового океана, которая показала, что в центре океанов расположены срединно-океанические хребты, которые возвышаются на 1,5—2 км над абиссальными равнинами, покрытыми осадками. Эти данные позволили Р. Дицу и Г. Хессу в 1962—1963 гг. выдвинуть гипотезу спрединга («see flow spreading» — «растекание морского дна»). Согласно этой гипотезе, в мантии происходит конвекция со скоростью около 1 см/год. Восходящие ветви конвекционных ячеек выносят под срединно-океаническими хребтами мантийный материал, который обновляет океаническое дно в осевой части хребта каждые 300—400 лет. Континенты не плывут по океанической коре, а перемещаются по астеносфере, будучи пассивно впаяны в литосферные плиты. Согласно концепции спрединга, океанические бассейны структуры непостоянные, неустойчивые, континенты же — устойчивые [5].

Сейчас теория мантийной конвекции принята многими учёными. Предложено несколько моделей циркуляции в мантии.

  Глава 2. Объекты изучения, цели и задачи исследований Цель исследования: подтвердить современную общепризнанную теорию движения литосферных плит.

Задачи исследования: создание адекватной трехмерной модели конвективных движений в мантии.

Объект исследования: мантия.

Предмет исследования: модели мантийной конвекции, строение, состав, физические свойства мантии.

  Глава 3. Современные модели мантийной конвекции Как было сказано, существует несколько моделей мантийной конвекции. Они различаются по расположению конвективных ячеек (в верхней мантии, в нижней мантии, во всём объёме мантии), по предполагаемым причинам конвекции по другим параметрам. Наиболее известные модели: термохимическая модель (В. Д. Котёлкин, МГУ им. Ломоносова, и Л. И. Лобковский, Институт океанологии им. Ширшова), трёхмерное сферическое моделирование (В. П. Трубицын и В. В. Рыков, Институт физики Земли им. Шмидта), модель мантийной конвекции (Н.Л. Добрецов и А.Г. Кирдяшкин), трёхмерное моделирование (В. В. Червов, Институт нефтегазовой геологии и геофизики им. Трофимука).

Ввиду ограниченности размера работы, рассмотрим только две модели. Первая качественно объясняет процесс. Эта модель интересна тем, что она описывает цикл, в котором есть двухъярусная и одноярусная конвекция. Вторая модель описывает ещё и элементы количественного моделирования. Обе модели разрабатываются в Институтах России.

3.1. Модель двухъярусной термохимической конвекции мантии.

Рассмотренная в работе Л. И. Лобковского и В. Д. Котёлкина термохимическая модель мантийной конвекции дает возможность реализовать достаточно полный набор базисных конвективных событий, пространственно-временное чередование которых способно охватить наиболее существенные закономерности развития глобального геодинамического процесса. Последний включает поднимающиеся с границы ядро-мантия суперплюмы, распадающиеся при определенных условиях на «дочерние» верхнемантийные региональные плюмы на фазовой границе 670 км, а также погружающиеся в зонах субдукции вместе с литосферными плитами тяжелые эклогитовые массы, которые, аналогично плюмам, задерживаются на той же границе 670 км, иногда накапливаясь в ее окрестности в виде крупных линз тяжелого материала; при достижении критического объема эти тяжелые линзы «проваливаются» в нижнюю мантию. Рассмотренная модель дает объяснение циклу. Она также предсказывает существование аналогичных циклов в тихоокеанском полушарии, в пределах которого периодически должны были возникать конвергентные зоны, сопровождаемые образованием островодужных комплексов в центральных частях Пацифики (Панталассы), которые затем при смене циркуляции конвективных ячеек разносились к периферии океана, причленяясь в виде чужеродных блоков-террейнов к континентальным окраинам. Действительно, как видно из современной картины движения основных плит по поверхности Земли, все они перемещаются к субдукционным зонам “стока” мантийного вещества (рис.1) [3].

В своей работе Л. И. Лобковский и В. Д. Котелкин считают главным положением, что в процессе конвективного движения вещество нижней мантии в тонком переходном слое вблизи ядра испытывает дифференциацию на “тяжелую” и “легкую” компоненты. При этом тяжелая фракция стекает в ядро Земли, а легкая накапливается в подошве нижней мантии, создавая гравитационный потенциал для подъема нижнемантийного вещества. В этом состоит механизм постепенного роста земного ядра. Рассмотрим основные положения модели мантийной конвекции:

Рис. 1. Современная картина движения литосферных плит к зонам субдукции [5].

 

1. Основная генерация положительной плавучести (создание относительно легкого вещества) происходит на границе ядро-мантия в результате развивающейся здесь гравитационной дифференциации мантийного вещества.

2. Основная генерация отрицательной плавучести (создание относительно тяжелого вещества) происходит в верхней мантии в зонах субдукции океанской коры за счет ее эклогитизации.

3. Конвекция имеет две основные моды: двухъярусную, когда ячейки в нижней и верхней мантии развиваются без обмена веществом через разделяющую их фазовую границу; и одноярусную моду, которая характеризуется прорывом через фазовую границу вещества нижней мантии в верхнюю и наоборот.

Рассмотрим теперь некоторые следствия, которые вытекают из данной постановки задачи о термохимической конвекции в мантии. Одно из них касается качественной схемы мантийных течений, позволяющей объяснить некоторые важные особенности глобальной эволюции Земли, в частности, развитие полного цикла Вильсона для континентального полушария в период протерозоя-фанерозоя. Суть этой схемы может быть наглядно проиллюстрирована с помощью рис. 2, где изображены основные стадии цикла Вильсона и соответствующие им конфигурации мантийных течений.

 

Рис. 2. Схема изменений режимов термохимической конвекции и циклов Вильсона (Лобковский, 1995).

 

Первая стадия (рис. 2-1) отвечает наличию суперконтинента Пангея и общемантийному восходящему потоку под ним, компенсирующему устойчивое погружение материала в субдукционной области. Существование общемантиийного восходящего потока на этой стадии предполагается как результат накопления достаточно большого объема легкого вещества в подошве мантии, создающего мощную силу положительной плавучести, которая и приводит к возникновению крупного восходящего потока, “прорывающего” фазовую границу между нижней и верхней мантией.

Вторая стадия соответствует распаду Пангеи вследствие действия общемантиийного восходящего потока (рис. 2-2). Последний выносит легкое вещество с границы ядра в верхнюю мантию, постепенно исчерпывая накопленные в результате дифференциации “запасы” этого вещества в подошве нижней мантии. В конце рассматриваемой стадии цикла все легкое вещество оказывается в верхней мантии и тем самым исчезает подъемная сила химической плавучести мантийного материала. При этом доминирующими становятся чисто тепловые эффекты конвекции.

Учитывая барьерный характер фазовой границы между верхней и нижней мантией, можно считать, что в отсутствие фактора химической плавучести (точнее при слабом его проявлении) течение под континентальным полушарием разобьется на отдельные ячейки, существующие в нижней и верхней мантии. Следующая третья стадия цикла (рис. 2-3) показывает предпочтительный характер течения в двухслойной системе с двумя взаимосвязанными ячейками, в которых течение осуществляется в противоположных направлениях: против часовой стрелки – в нижнемантийной ячейке, по часовой стрелке – в верхней мантии (здесь рассмотрение проводится для левой части изображаемой системы континентального полушария).

Реализация именно такой конфигурации течения обусловлена следующими факторами. Во-первых, наиболее устойчивым элементом тепловой конвекции является нисходящий общемантийный поток, отделяющий океаническое полушарие от континентального. Этот поток за счет вязкого сцепления с нижнемантийным веществом континентального полушария будет инициировать течение против часовой стрелки в нижней мантии, как показано на рис.2-3. В свою очередь, нижнемантийный поток за счет вязкого взаимодействия с веществом верхней мантии приведет к вынужденной конвекции в ней по часовой стрелке (рис.2-3).

Описанный механизм вынужденной двухъярусной тепловой конвекции является ключевым элементом модели, так как он дает смену направления течения подлитосферной мантии на противоположное по отношению к ее центробежному движению при распаде Пангеи (рис.2-1). Возникающее центростремительное подлитосферное течение является той силой вязкого волочения, которая заставляет разошедшиеся фрагменты Пангеи вновь собраться в единый суперконтинент (рис.2-4). Этим завершается четвертая стадия цикла Вильсона.

Далее весь цикл повторяется по описанному здесь сценарию, поскольку считается, что к концу четвертой стадии постоянно идущая гравитационная дифференциация на границе ядро-мантия снова приведет к накоплению достаточно большого объема легкого вещества в подошве нижней мантии и создаст тем самым силу химической плавучести, достаточную для формирования мощного общемантийного восходящего потока. Последний снова начнет растаскивать единую Пангею на отдельные континентальные глыбы, в основном, по старым швам [3].

3.2. Моделирование мантийной конвекции. По В. П. Трубицыну и В. В. Рыкову мантийная конвекция моделируется нагреваемой снизу вязкой жидкостью в вытянутой по горизонтали двумерной области с аспектным соотношением сторон 10:1 при числе Рэлея Ra= 106 на сетке 200 80. В мантии устанавливается развитая нестационарная тепловая конвекция с узкими нисходящими и восходящими потоками в виде плюмов со скоростями мантийных течений от 1 до 10 см/год. Далее в некоторый момент в мантию помещается континент в виде тонкой длинной пластины толщиной d =0.03 и длиной l =2.0 от толщины всей мантии, что в размерном виде соответственно составляет d =90 км и l =6 тыс. км. Чтобы продемонстрировать эффект прогревания мантии под континентом, он помещается на самое холодное место мантии, где в данный момент оказалось больше нисходящих мантийных потоков. Сначала в течение долгого времени (порядка 500 Ma) континент практически остается неподвижным, но в мантии происходит кардинальная перестройка течений, в результате которой холодные нисходящие мантийные потоки под континентом подавляются, а вместо них под континент стягиваются горячие восходящие потоки. После этого под влиянием результирующей силы вязкого сцепления с мантийными течениями континент начинает перемещаться с переменной скоростью в среднем порядка 1 см/год. При этом в результате механического сцепления и теплового взаимодействия с движущимся континентом структура мантийных течений и скорость перемещения континента постоянно меняются. По прошествии времени порядка 1.5·109 лет, пройдя расстояние около 15 тыс. км, континент оказывается на месте, где сконцентрировано несколько холодных нисходящий мантийных потоков. Тогда скорость континента резко уменьшается и он, в зависимости от общей структуры мантийных течений, может продолжить свое движение как в первичном, так и в обратном направлении. Результаты проведенного численного эксперимента могут быть использованы для анализа механизма дрейфа континентов типа Евразии, зарождения и подъема плюмов и геодинамических процессов в субконтинентальной мантии.

На рис. 3a, 4a, 5a, и 6a представлена рассчитанная эволюция мантийной конвекции для большого интервала времени. Безразмерное время указано в левой части рисунков. Как указывалось выше, единица измерения времени равна t  300 млрд. лет. Чтобы рассчитать интервал времени между различными состояниями мантийной конвекции, приведенным на рисунках, нужно указанные на рисунках безразмерное время умножить на 300 млрд. лет и (с учетом пересчета чисел Рэлея) разделить на 4, то есть умножить на 75 млрд. лет. Так полное время эволюции мантийной конвекции, показанной на рисунках, составляет (1.1495-1.0995) 75 млрд. лет 3.6 млрд. лет.

На рис. 3b, 4b, 5b, и 6b представлены результаты расчета структуры мантийных течений с учетом теплового и механического взаимодействия с движущимся континентом. Для удобства сравнения рис. 3a, 4a, 5a, и 6a и рис. 3b, 4b, 5b, и 6b соответствуют одним и тем же моментам времени. В момент безразмерного времени t=1.0995 помещается континент в виде твердой пластины толщиной d=0.03 D=90 км и длиной l=2 D= 6 тыс.км. На рис. 3b, 4b, 5b, и 6b континент указан серым тоном. В качестве начального положения для континента специально выбирается самое холодное место в мантии, где сосредоточено наибольшее количество исходящих мантийных потоков. Как видно из рисунков, благодаря теплоэкранирующему эффекту мантия под континентом постепенно прогревается. К моменту безразмерного времени t=1.1151 1.2 млрд. лет под континентом возникает четко выраженная система горячих восходящих мантийных потоков и континент начинает перемещаться вправо под влиянием результирующей силы вязкого сцепления с мантийными течениями. Так как континент постоянно взаимодействует с мантийными течениями, то мере движения континента меняется и структура мантий конвекции. При дрейфе скорость континента в безразмерных единицах сначала растет от 100 до 400, а затем опять уменьшается. В размерных единицах, как указывалось выше, эти скорости будут равны от 0.4 см/год до 1.6 см/год. Как видно из рис. 3b, 4b, 5b, и 6b, пройдя расстояние порядка 5·D 15 тыс. км, через 2 млрд. лет континент почти останавливается [6].

Рис. 3. Состояние развитой свободной тепловой конвекции, принятое за начальное (t=0), когда в мантию помещается континент. а) свободная мантийная конвекция; b) мантийная конвекция с континентом. Вектора скорости изображены стрелками: безразмерная температура – серыми тонами от черного (для T=0) до светлого (для T=1). В верхней части (a) приведено рассчитанное распределение относительного теплового потока (тонкая кривая с более острыми пиками, левая ось) и рассчитанный рельеф дна океана (правая ось). В верхней части (b) приведено распределение теплового потока [6].

  

Рис. 4. То же что и на рис. 3, но к моменту времени t=1 млрд. лет. При нестационарной конвекции структура мантийных течений и распределение температуры постоянно несколько меняются. Благодаря теплоэкранированию мантия под континентом прогревается и под ним возникает система горячих плюмов [6].

 

Рис. 5. То же что и на рис. 3, но к моменту времени t=1.5 млрд. лет. Благодаря самоорганизации нелинейных процессов свободно плавающий континент начинает дрейфовать. За 0.5 млрд. лет он прошел расстояние в 1.9 безразмерных единиц, что соответствует скорости 1 см/год [6].

Рис. 6. То же что и на рис. 3, но к моменту времени t=2.0 млрд. лет. Без континента структура конвекции меняется, но квазипериодически в среднем повторяется. Континент продолжает двигаться. За t=1 млрд. лет он продвинулся на 5 единиц, что соответствует средней скорости 3 см/год [6].

  Глава 4. Современные методы и средства исследований Мантия Земли недоступна непосредственному исследованию: она не выходит на земную поверхность, и не достигнута глубинным бурением. Поэтому большая часть информации о мантии получена геохимическими и геофизическими методами. Данные же о её геологическом строении очень ограничены.

Мантию изучают по следующим данным:

Геофизические данные. В первую очередь данные о скоростях сейсмических волн, электропроводности и силе тяжести.

Породы мантийных расплавов — перовскиты, базальты, кимберлиты, и некоторые другие магматические горные породы, образующиеся в результате частичного плавления мантии. Состав расплава является следствием состава плавившихся пород, механизма плавления и физико-химических параметров процесса плавления. В целом, реконструкция источника по породам расплавов — сложная задача.

Фрагменты мантийных пород, выносимые на поверхность мантийными же расплавами — кимберлитами, щелочными базальтами и др. Это ксенолиты, ксенокристы и алмазы. Алмазы занимают среди источников информации о мантии особое место. Именно в алмазах установлены самые глубинные минералы, которые, возможно, происходят даже из нижней мантии. В таком случае эти алмазы представляют собой самые глубокие фрагменты земли, доступные непосредственному изучению.

Мантийные породы в составе земной коры. Такие комплексы в наибольшей степени соответствуют мантии, но и отличаются от неё. Самое главное различие — в самом факте их нахождения в составе земной коры, из чего следует, что они образовались в результате не совсем обычных процессов и, возможно, не отражают типичную мантию.

Эти комплексы имеют то преимущество, что в них можно наблюдать геологические соотношения между различными породами.

Основной недостаток полученной из этих фрагментов информации — невозможность установления геологических соотношений между различными типами пород. Это кусочки мозаики. Как сказал классик: «Определение состава мантии по ксенолитам напоминает попытки определения геологического строения гор по галькам, которые из них вынесла речка».

Недавно было объявлено, что японские исследователи планируют предпринять попытку пробурить океаническую кору до мантии. Обсуждалась также возможность проникновения к границе Мохоровичича и в верхнюю мантию с помощью самопогружающихся вольфрамовых капсул, обогреваемых теплом распадающихся радионуклидов [4].

Что касается процессов в мантии, к концу 80-х годов в науках о Земле, прежде всего в области теоретической геологии и геодинамики, завершился примерно двадцатилетний период формирования плитотектонической парадигмы, с которой была связана крупнейшая научная революция в геологии, и на первый план в очередной раз выдвинулись проблемы построения общей теории эволюции Земли. В отличии от предыдущих умозрительных попыток создания общей теории развития Земли, на этот раз возникли реальные предпосылки для разработки такой теории на современном количественном уровне с учетом полученных к этому времени принципиально новых геофизических, геохимических и геологических данных. Некоторые ученые в связи с этим даже объявили о создании новой геологической парадигмы, которая должна содержать описание всех эндогенных процессов, происходящих в основных геосферах Земли, - в твердом и жидком ядре, в нижней и верхней мантии, в литосфере и коре [Maruyama S. Plume tectonics Jour. Geol. Soc. Japan. 1994, v. 100, N 1, p. 24-49].

С позиций современной геодинамики, очевидно, что количественным каркасом теории эволюции Земли должна служить адекватная трехмерная модель конвективных движений в мантии, поэтому исследования мантийной конвекции в настоящее время привлекают особое внимание специалистов [3].

  Глава 5. Связи с другими научными дисциплинами В изучении мантийной конвекции необходимо применение знаний из разных областей в едином комплексе. Для построения моделей нужно обладать навыками мощного математического аппарата. Необходимы знания из цикла наук о Земле, таких как геохимия, геофизика, общая геология, также нужна опора таких базовых дисциплин, как механика, термодинамика, квантовая физика, химия эндотермических и экзотермических процессов.

Современное изучение тектоники и геодинамики Земли всё сложнее представляется без знаний о мантийной конвекции.

  Глава 6. Исследования, проводимые в институтах геологического профиля Новосибирского центра СО РАН и лекционные курсы на ГГФ НГУ Известен цикл работ Н.Л. Добрецова и А.Г. Кирдяшкина по глубинной геодинамики Земли. Численное трехмерное моделирование работа конвекции в мантии проводится сотрудником Института нефтегазовой геологии и геофизики В.В.Червова.

Модели мантийной конвекции затрагивают на первом курсе ГГФ на лекциях по общей геологии (В.А.Верниковский), на третьем курсе ГГФ на лекциях по основам тектоники и геодинамики (Н.Л.Добрецов). Существует углубленный курс по геодинамике для магистрантов (А.А.Кирдяшкин).

  Заключение Проделав работу, я обнаружил для себя новые границы своих знаний в области общей геологии, тем самым, увеличив свои стремления к дальнейшему обучению на кафедре геофизики. К сожалению, работа была не исследовательской в силу сложности материала и ограниченности во времени. Качественно мне всё же удалось понять суть моделей мантийной конвекции, но разобраться в количественном 2D и 3D моделировании мне не удалось. Могу сказать, что пока я согласен с мнением многих учёных о том, что существует мантийная конвекция, что она оказывает неотъемлемое воздействие на движение литосферных плит. Основная причина конвекции в дифференциации энергии в верхней и нижней мантии, а также внутри них. Геотермический градиент направлен по радиусу Земли, соответственно восходящие и нисходящие потоки направлены также по радиусу, образуя при этом ячейки Бенара.

Хотел бы выразить пожелания о сроках написания курсовой работы. Считаю, что неспешность и обстоятельность привела бы к улучшению качества работы. Защиту курсовой предлагаю сделать в 5-6 работ за день для плодотворного завершения и понимания коллегами проделанного труда.

  Словарь основных терминов Базальты – основная эффузивная горная порода нормального ряда

Кимберлиты – гипабиссальная ультраосновная порода порфировой структуры

Ксенокристы – Кристалл в магматической породе, образовавшийся не в ходе кристаллизации соответствующего магматического расплава, но в ходе ассимиляции вмещающих пород, т.е. при растворении ксенолитов в магме.

Ксенолиты – обломок горной породы, захваченный магмой.

Литосферная плита – это крупный стабильный участок земной коры, часть литосферы.

Пангея - название, данное Альфредом Вегенером протоконтиненту, возникшему в эпоху палеозоя.

Панталасса - гипотетический океан, окружавший начиная с силурийского периода палеозоя и вплоть до мезозоя суперконтинент Пангею и покрывавший около половины земного шара.

Плюм - горячий мантийный поток, двигающийся независимо от конвективных течений в мантии.

Спрединг - геодинамический процесс растяжения, выражающийся в импульсивном и многократном раздвигании блоков литосферы и в заполнении высвобождающегося пространства магмой, генерируемой в мантии.

Срединно-океанические хребты - сеть хребтов, расположенных в центральных частях всех океанов.

Субдукция - место, где океаническая кора погружается в мантию.

Теория геосинклиналей - тектоническая теория, объяснявшая образование складчатых областей.

Цикл Вильсона – процесс периодического образования и распада суперконтинентов-Пангей, происходящий в континентальном полушарии на протяжении протерозойско-фанерозойского этапа эволюции Земли.

Эклогит - метаморфическая горная порода, состоящая из пироксена.

Эклогитизация - реакция плагиоклаза с другими минералами с образованием жадеитового пироксена и магнезиального граната

Ячейка Бенара - возникновение упорядоченности в виде конвективных ячеек в форме цилиндрических валов или правильных шестигранных структур в слое вязкой жидкости с вертикальным градиентом температуры, т.е. равномерно подогреваемой снизу.

  Список использованной литературы 1.      Короновский Н. В. Общая геология. М.: МГУ, 2002. 448с.

2.      Общая геология / под ред. проф. Соколовского. – М.: КЗУ, 2006. Т.1.448с.

3.      ttp://www.scgis.ru/russian/cp1251/h_dgggms/3-99/lobkovskiy.htm#f2

4.      http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9C%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%B8%D1%8F_%D0%97%D0%B5%D0%BC%D0%BB%D0%B8

5.      http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%98%D1%81%D1%82%D0%BE%D1%80%D0%B8%D1%8F_%D1%82%D0%B5%D0%BE%D1%80%D0%B8%D0%B8_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%82%D0%BE%D0%BD%D0%B8%D0%BA%D0%B8_%D0%BF%D0%BB%D0%B8%D1%82

6.      http://elpub.wdcb.ru/journals/rjes/rus/v01/rje98001/rje98001h

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.