osveschenie_shpory
.pdf
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
2.Система энергетических величин ОИ и единицы их измерения |
|
||||||||||||
|
Для количественной оценки действия оптического излучения (ОИ) пользуются |
|||||||||||||
системой энергетических величин. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Основной характеристикой этой системы является мощность излучения |
или энер- |
||||||||||||
гия в единицу времени. Иначе эту характеристику называет потоком излучения |
|
|||||||||||||
|
Ф |
|
|
dQе |
, |
[Вт] = [Дж/c] |
(1.2.1) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
е |
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Распределение потока по спектру характеризуется спектральной плотностью из- |
|||||||||||||
лучения: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dФе |
|
|
-1 |
|
|
||||||
|
е |
|
|
|
|
|
|
|
|
, [Вт |
м |
] . |
(1.2.5) |
|
|
|
|
|
d |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Распределение потока в пространстве (пространственная плотность потока излу- |
|||||||||||||
чения) – сила излучения Iе |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Iе |
|
|
|
|
dФе |
, [Вт |
ср-1], |
(1.2.6) |
|||||
|
|
|
|
|
d |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
– телесный угол, в котором распределяется поток. |
|
|
|||||||||||
|
Плотность потока на облучаемой поверхности – облученность Ее |
|
||||||||||||
|
|
Ее |
|
|
|
|
dФе |
, |
[Вт м-2], |
(1.2.8) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dSобл. |
|
|
|
где Sобл. – площадь облучаемой поверхности.
Плотность потока на излучающей поверхности – энергетическая светимость Ме :
М е |
dФе |
, [Вт м-2], |
(1.2.9) |
|
|||
|
dSизл |
|
где Sизл – площадь излучающей поверхности.
Количество излучения, получаемого за какое-то время называют дозой облучения
– энергетической экспозицией Не
|
t2 |
|
Не |
Ееdt , [Вт м-2 с] = [Дж м-2 ] . |
(1.2.10) |
|
t1 |
|
3
4
3.Кривая силы излучения и расчет по ней потока излучения
Известно, что сила излучения (пространственная плотность светового потока излучения) определяется отношением потока излучения dФе и телесному углу d с вершиной в точке расположения источника, в пределах которого равномерно распределен этот поток
|
|
|
dФ |
. |
|
|
I |
(1.2.14) |
|||||
|
|
|||||
|
|
|
d |
|
Иногда возникает необходимость рассчитать световой поток излучателя по заданному распределению силы света.
Пусть симметричное относительно оси распределение силы света излучателя зада-
но |
продольной |
кривой, |
изображенной на |
||||||||||
рис.1.2.4. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Для малых углов |
d |
имем |
d tg d . |
||||||
|
|
|
|
Тогда можно записать dl rd |
; |
||||||||
r1 |
r sin |
. При этом: |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
d |
|
S |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r 2 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 rdl |
= |
2 |
r sin |
rd |
|
2 sin |
d . |
(1.2.15) |
||||
|
r 2 |
|
|
r 2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Считая, что сила света в пределах элемен- |
|||||||||
тарного угла d постоянна и равна I |
, мы можем |
||||||||||||
написать, что световой поток излучения |
|||||||||||||
dФ |
I |
d |
2 I |
sin |
|
d |
, |
(1.2.16) |
|||||
|
|
|
|
Или |
|
|
|
|
|
|
|||
|
Ф |
2 |
|
I |
sin |
d . |
|
|
|
(1.2.17) |
|||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Разбивая пространство |
на ряд конических |
телесных углов, заключенных между углами открытия 1 , 2 … n , можно вычислить поток излучения , распространяющийся в пределах каждой зоны
Рис. 1.2.4. К расчету потока излучения
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
Ф |
2 |
2 ( I |
)cр |
sin d |
2 (I )ср (cos 1 |
cos 2 |
) I eр |
1 |
,(1.2.18) |
1 |
|
|
|
|
|
|
2 |
||
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
где |
|
1 |
2 – |
зональный телесный угол, рассматриваемой зоны. |
4
5
4.Расчет облученности горизонтальной и наклонной поверхностей от точечного источника
В соответствии с определением облученности имеем, что облученность
Е |
d |
е |
, |
(1.2.19) |
|
|
|||||
dS |
|||||
|
|
|
где dФе - поток, приходящийся на единицу облучаемой поверхности dS .
С другой стороны, dФе = I d . Из определения телесного угла (см. рис.1.2.5)
d |
dS cos |
, |
(1.2.20) |
|
|
||||
l 2 |
||||
|
|
|
Рис.1.2.5. Облученность поверхности
Тогда
Рис.1.2.7. Облучение пластины
dФ |
I е |
dScos |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.2.21) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
е |
l 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Или, подставив это в формулу |
|||||||||||||||
(2.19), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
E |
|
I e |
|
cos |
, |
|
|
|
|
(1.2.22) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
l 2 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Облучаемое |
|
тело - |
горизонтальная |
||||||||||||||
прямоугольная пластина размерами а, в |
|||||||||||||||||
Площадь облучения |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
S0 = aв. |
|
|
|
|
|
|
(1.2.27) |
|
||||||
Телесный угол |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
ав cos |
|
|
; |
|
|
|
(1.2.28) |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
l 2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда облученность |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
E |
|
|
|
I |
е |
ав cos |
|
I |
e |
cos cos2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
l2 ab |
|
|
|
|
H |
2 |
|
|||
|
|
Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(1.2.29) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5
6
5.Расчет облученности сферы, цилиндра от точечного источника излучения
Облучаемое тело-сфера диаметром d
Площадь облучения
So |
|
|
d 2 |
|
|||
|
|
|
|
; |
(1.2.30) |
||
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|||
|
Площадь сечения сферы |
||||||
S1 |
|
|
d |
2 |
; |
(1.2.31) |
|
|
|
|
|
||||
4 |
|
||||||
|
|
|
|
|
Телесный угол
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
d 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
; |
(1.2.32) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l 2 |
|
|
4l 2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
Поток, падающий на сферу |
|
||||||
Рис.1.2.8. Облу- |
|
|
|
||||||||||
|
|
Ф |
|
Ie |
. |
(1.2.33) |
|
||||||
Тогда облученость |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Eср |
Ф |
|
Ie d 2 2 |
0,5Ie |
cos |
|
|
|
|
. |
(1.2.34) |
||
So |
|
d 2 4l2 |
H 2 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Облучаемое тело - цилиндр диаметром d и высотой h
|
|
|
Рис.1.2.9. Облу- |
|
|
|
|||||||
|
|
|
чение цилиндра |
|
|
|
|
||||||
Площадь облучения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
So |
|
dh |
. |
|
|
|
|
|
|
( 1.2.35) |
||
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Площадь сечения цилиндра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S1 |
|
dh . |
|
|
|
|
(1.2.36) |
|||||
Телесный угол |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dh |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
(1.2.37) |
|
|
|
|
|
|
l 2 |
|
|
|
|
||||
Тогда облученность |
E |
|
Ф Ie |
cos2 |
0,64 |
Ie |
cos2 |
. |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
ц |
|
So |
H 2 |
|
|
H 2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
(1.2.38)
6
7
6.Приемники лучистой энергии и их характеристики
Тела в природе, в которых происходит поглощение, и преобразование оптического излучения называют приемниками оптического излучения.
Для энергетической оценки действия оптического излучения на приемники вводят
понятие их чувствительности. Различают: |
1) интегральную чувствительность и 2) |
|||
спектральную чувствительность. |
|
|
|
|
Интегральная чувствительность оценивает чувствительность к сложному излу- |
||||
чению и характеризуется зависимостью: |
|
|
|
|
q |
C |
Qе |
, |
(1.2.47) |
|
||||
|
|
Qе |
|
где С – коэффициент, определяемый выбором единиц измерения величины; Qе – энергия, поглощенная и эффективно преобразованная в приемнике в другой вид энергии; Qе – вся энергия излучения, падающая на приемник.
Однако большинство приемников обладает избирательной чувствительностью к излучению разных длин волн. Зависимость, определяющую чувствительность приемника к монохроматическому излучению разной длины волн называют спектральной чувстви-
тельностью приемника
|
|
|
|
|
q |
С |
dФе |
, |
(1.2.48) |
|
|
|
|
|
dФ |
||||
|
|
|
|
|
|
|
е |
|
|
где Фе |
– |
поглощенный и эффективно преобразованный в приемнике поток монохро- |
|||||||
матического (однородного) излучения; Фе - |
полный поток монохроматического (одно- |
||||||||
родного) излучения, падающий на приемник. |
|
|
|
|
|||||
|
У большинства приемников спектральная чувствительность зависит от длины вол- |
||||||||
ны, |
падающего |
на |
него однородного излучения. Графически |
это выглядит так: |
|||||
q |
f ( |
) |
q |
( |
) (см. рис. 1.2.11). |
|
|
|
|
Рис.1.2.11. Спектральная чувствительность
Рис.1.2.12. Относительная спектральная чувствительность
В определенной части спектра спектральная чувствительность имеет максимум
q max . Если все другие значения q ( ) разделить на q max , |
то получим относительную |
|||
спектральную чувствительность (см. рис.1.2.12.).: |
|
|||
К ( ) |
q |
( ) |
. |
(1.2.49) |
q |
|
|||
|
max |
|
Относительная спектральная чувствительность величины безразмерная. Ею удобнее пользоваться для оценки спектральная чувствительность различных приемников.
7
8
7.Система световых величин и единицы их измерения
Для оценки зрительных ощущений оптического излучения разработана система световых величин. В световой системе эффективных величин эталонный приемник
– глаз человека. В этой системе оценивается световое, фотопериодическое и тера-
певтическое действие видимого излучения. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
Основной эффективной величиной в этой системе величин является световой по- |
||||||||||||||||||
ток Ф. Единицей светового потока является люмен (лм). |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
1 лм равен потоку, излучаемому абсолютно черным телом с площади 0,5305 мм2 |
||||||||||||||||||
при температуре затвердевания платины (2042 оК). |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
Однородное излучение мощностью 1 Вт при |
= 0,555 мкм составляет 680 лм све- |
|||||||||||||||||
тового потока. Число 680 - |
световой эквивалент мощности излучения. |
|
|
|
|||||||||||||||
|
Максимальное значение спектральной чувствительности среднего глаза человека |
||||||||||||||||||
равно 680 лм/Вт при длине волны излучения |
= |
0,555 мкм. |
|
|
|
||||||||||||||
|
Поэтому, если необходимо в общем, потоке излучения определить световой поток, |
||||||||||||||||||
то используется формула: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф = 680 |
|
е ( |
)Ке |
( |
)d |
, |
(1.3.4) |
|||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или для монохроматического излучения |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ф |
680 |
Ke ( |
i )Фe |
i |
, |
|
|
(1.3.5) |
||||||||
|
|
|
|
|
i 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
q( i) |
|
где |
Ке( |
i)– относительная спектральная чувствительность приемника (Ке( |
i)= |
|
); |
||||||||||||||
q( )max |
|||||||||||||||||||
q( |
i); q( |
)max– спектральная световая чувствительность приемника к излучению соответ- |
|||||||||||||||||
ственно с длиной волны |
i и к |
излучению с длиной волны max (при котором чувстви- |
|||||||||||||||||
тельность максимальная). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Далее будем иметь: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
сила света |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I = |
dФ |
; |
|
лм |
кандела |
кд ; |
(1.3.6) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
d |
|
ср |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
освещенность |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е = |
|
dФ |
; |
|
люкс |
лк |
; |
(1.3.7) |
||||||
|
|
|
|
|
|
dS |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
светимость |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
М = |
dФ |
; |
лк |
; |
|
(1.3.8) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
dS |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
экспозиция |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н = |
|
Е( )d |
; |
лк |
с . |
(1.3.9) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8
9
8.Измерительные приемники ОИ, их классификация и характеристики
Измерение ОИ основано на преобразовании энергии этого излучения чаще всего в электрическую (тепловую, химическую энергию излучение).
Основным элементом приборов измерения ОИ являются приемники. Для измерения ОИ наиболее распространены приемники, основанные на тепловом и фотоэлектрическом действии оптического излучения.
Фотоэлектрические приемники – энергия излучения в которых непосредственно преобразуется в электрическую энергию.По механизму возникновения фотоэффекта приемники делятся на:
1) фотоэлементы с внешним фотоэффектом; 2) фотоэлементы с внутренним фотоэффектом; 3) фотоэлементы в запирающем слое (вентильные фотоэлементы).
Фотоэлементы с внешним фотоэффектом испускают электроны в окружающее пространство под действием поглощенного ими излучения. Принципиальное устройство таких фотоэлементов приведено на рис.1.4.2
|
Катод – светочувствительный, напылён- |
|
ный (калиевый, сурьмяноцезиевый) слой. Анод |
|
– кольцо из тонкой никелированной проволоки. |
|
Фотоэлементы могут быть вакуумные и |
|
газонаполненные. В газонаполненных фототок |
|
увеличивается за счет ионизации инертных газов |
|
в полости колбы. Чувствительность 80 … 120 |
|
мкА лм-1 . |
|
Разновидностью фотоэлементов с внеш- |
|
ним фотоэффектом является фотоэлектронные |
|
умножители (коэффициент усиления достигает |
Рис.1.4.2. Схема устройства фо- |
107(см. рис. 1.4.3). |
тоэлемента с внешним фотоэф- |
Фотоэлемент с внутренним фотоэффек- |
фектом |
том – внутренний фотоэффект проявляется в из- |
|
менении проводимости материалов под действи- |
ем ОИ – полупроводниковое сопротивление под воздействием поглощенной энергии излучения высвобождает электроны из кристаллической решетки. Наиболее распространены селеновые фотоэлементы (германиевые, селен-теллуровые и др.). Чувствительность -
300…750 мкАлм-1 .
Рис.1.4.3. Схема устройства фотоэлек- |
Рис.1.4.4. Схема устройства фото- |
|
элемента с внутренним фотоэф- |
||
тронного умножителя |
||
фектом |
||
|
Это фоторезисторы, фототранзисторы (при облучении р-n переходов обратный ток увеличивается).
Фотоэлемент с запирающим слоем. Действие основано на явлении возникновения э.д.с. на электродах прибора при воздействии на него оптического излучения. На границе полупроводника и электрода возникает запирающий слой. При облучении электроны
9
Рис. 1.4.5. Схема устройства фотоэлемента с запирающим слоем.
10
преодолевают запирающий слой и накапливаются на пластине, а обратный их переход невозможен, в результате возникает э.д.с. Эти фотоэлементы не нуждаются в дополнительных источниках питания.
Чтобы выбрать приемник излучения необходимо знать его характеристики. Основными характеристиками приемников излучения являются: интегральная чувстви-
тельность; спектральная чувствительность; вольтамперная характеристика; фотоэлектрические характеристики (I = f(Ф); I = f(Е)); порог чувствительности; постоянная времени; сопротивление и др.
Интегральная чувствительность
q = i / Ф [ А лм-1] . |
|
|
|
(1.4.1) |
Спектральная чувствительность |
|
|
|
|
q = i / |
Ф . |
|
(1.4.2) |
|
Относительная спектральная чувствительность |
|
|
||
К ( ) |
|
q i |
. |
(1.4.3) |
|
q max |
|||
|
|
|
|
|
Вольтамперная характеристика: |
|
|
|
|
а) нелинейная |
б) линейная |
|
Рис.1.4.7. ВАХ приемника линей-
Рис.1.4.6. ВАХ приемника нелинейная
Фотоэлектрические характеристики
I |
f (Ф) . |
(1.4.4.) |
9.Измерение освещенности, силы света, светового потока
10
11
Для измерения освещенности применяются фотометрические приборы, получившие название люксметров.
Для измерения силы света и ее распределения в окружающем пространстве можно ис-
пользовать линейные и распределительные фотометры (например фотоэлектрическую
скамью). При измерении силы света испытуемый источник и эталон закрепляют не-
подвижно, а фотоэлектрическую головку перемещают по каретке, пока яркости не
уравняются, т.е. справедливо соотношение
Еэт = Е. |
|
|
|
|
|
|
|
(1.4.5) |
С другой стороны можно записать: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I эт |
|
Iисп |
(1.4.6) |
|
|
|
|
|
l 2 эт |
|
l 2исп |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
Iисп |
Iэт |
l 2исп |
. |
|
|
|
|
|
l 2 |
эт |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Измерение силы света можно произвести и люксметром (см. рис.1.4.10)
Iисп |
Е |
, |
(1.4.7) |
||
l 2 |
исп |
||||
|
|
|
где lисп – расстояние от источника до плоскости фотоэлемента, м ; Е – освещенность на шкале прибора.
Измерение светового потока осуществля-
ется в шаровых фотометрах, представляющих собой полый шар, окрашенный внутри белой диф- фузно-отражающей краской (рис.1.4.9). Этот шар может быть диаметром от 0,5 до 2,5 м. Испытуемый источник, помещенный внутрь фотометра, посылает во все стороны световой поток Фисп,
|
который упав на внутреннюю поверхность, отра- |
|||
|
жается от нее, для отраженного потока будет |
|||
|
Фисп , где |
– коэффициент отражения. После |
||
|
первого отражения этот поток снова упадет на |
|||
Рис. 1.4.10. Измерение силы света с стенки и снова отразится 2Фисп и т.д. |
В резуль- |
|||
помощью люксметра: 1– источник |
тате многократных отражений на внутренней по- |
|||
верхности |
фотометра установится |
некоторый |
||
света; 2 – фотоэлемент люксметра; |
3 – люксметр |
световой поток – Ф. Величина этого потока оп- |
|
ределяется из закона сохранения энергии, соглас- |
||
|
но которому величина светового потока источника должна равняться потоку, поглощенному внутри шарового фотометра в процессе многократных отражений
Фисп = Ф(1 - |
) , |
(1.4.8) |
|||
или |
|
|
|
|
|
Ф Фисп |
Фисп |
|
Фисп Фo , |
(1.4.9) |
|
|
1 |
|
|||
|
|
|
|
11
12
где Фисп – составляющая прямого потока источника, Фo |
Фисп |
– составляющая |
||
|
1 |
|||
|
|
потока многократных отражений.
Световой поток Фo равномерно распределен по внутренней поверхности шарового фотометра и создает одинаковую освещенность всех ее участков:
Евн |
Фo |
= |
Фисп |
|
, |
( 1.4.10) |
|
Sвн |
(1 ) 4 |
r 2 |
|
|
где r – радиус шара.
Из уравнения (1.4.10) следует, что освещенность внутренней поверхности шарового диаметра пропорциональна световому потоку, испытуемого источника света.
Рис.1.4.9. Схема измерения светового потока с помощью шарового фотометра: 1– шаровой фотометр; 2 – источник света; 3 – непрозрачный белый экран; 4
– молочное стекло; 5 – селеновый фотоэлемент; 6 – люксметр.
Светимость наружной поверхности
М = Евн , |
(1.4.11) |
где – коэффициент пропускания света молочным стеклом. Откуда
Евн = М . |
(1.4.12) |
Подставив(1.4.12) в (1.4.10) и выразив его для Фисп , получим
(1 |
)4 r 2 |
|
Фисп |
= СМ, |
(1.4.13) |
где С |
(1 |
)4 r 2 |
|
|
|
– сonst шарового фотометра. |
|
|
|
При измерении светового потока в шаровом фотометре пользуются методом замещения. При этом вначале в фотометре устанавливают источник с известным потоком (эталонный) и измеряют освещенность Eэт, а затем – используемый и измеряют освещенность Еисп. Искомый световой поток определяется из соотношения
Ф |
Ф |
Еисп |
. |
(1.4.14) |
|
||||
исп |
эт Е |
|
||
|
|
эт |
|
Таким образом, формула (1.4.14) позволяет определить поток измеряемого источника при известных параметрах эталонного источника (поток Фэт и освещенность Еэт) и освещенность от измеряемого источника.
12