Часть3

Решение. Рассмотрим абсолютное движение точки В как сложное, считая ее движение по прямой AD относительным, а вращение пластины – переносным

(подвижные оси B1xyz связаны с пластиной). Тогда абсолютная скорость Vабс и абсолютное ускорение aабс найдутся по формулам:

Определим все входящие в равенство (1) величины.

1. Относительное движение (мысленно остановим пластину). Это движение задано естественным способом (см. задачу К1б). Закон движения точки по прямолинейной траектории:

противоположно; отметим это на рис. К3б соответствующими дуговыми стрелками.

Из рисунка находим расстояние h1 от точки B1 до оси вращения z:

h1 = АВ1 sin 30° = 10 см. Тогда в момент t1 = 2 с, учитывая равенства (4),

получим

направлена противоположно вектору аперn ) и затем эту проекцию повернем на

90° в сторону ω , т. е. по ходу часовой стрелки; получим направление вектора aкор . Он направлен перпендикулярно плоскости пластины так же, как вектор

пластины. Тогда, проектируя обе части равенства (7) на координатные оси В1хyz1 и учитывая одновременно равенства (3), (5), (6), получим для момента времени t1 = 2с:

Задача К4 (тема: “Многозвенный механизм. Плоское движение тела”)

Плоский механизм состоит из стержней 1-4 и ползуна В или E (рис. K4.0- K4.7) или из стержней 1-3 и ползунов B или E (рис. K4.8, K4.9), соединенных друг с другом и с неподвижными опорами О1 и О2, шарнирами; точка D находится в середине стержня AB. Длины стержней: l1 =0,4 м, l2 =1,2 м, l3 =1,4м, l4 = 0,6 м. Положение механизма определяется углами α, β, γ, ϕ, θ. Значения этих углов и других заданных величин указаны в табл. К4а (для рис. 0-4) или в табл. К4б (для рис. 5-9); при этом в табл. К4а ω1 и ω2 – величины постоянные.

Определить величины, указанные в таблицах в столбцах "Найти". Дуговые стрелки на рисунках показывают, как при построении чертежа

механизма должны откладываться соответствующие углы: по ходу или против хода часовой стрелки (например, угол γ на рис. 8 следует отложить от DB по ходу часовой стрелки, а на рис. 9 – против хода часовой стрелки и т. д.).

Построение чертежа начинать со стержня, направление которого определяется углом α; ползун c направляющими для большей наглядности изобразить, как в примере К4 (см. рис. К4б). Заданные угловую скорость и угловое ускорение считать направленными против часовой стрелки, а заданные скорость VB и ускорение aB – от точки В к b (на рис. 5-9).

Указания. Задача К4 – на исследование многозвенного механизма. В отличие от задачи К2, в механизм входят звенья 2 и 3, совершающие сложное движение – плоскопараллельное. При решении задачи для определения

скоростей точек этих звеньев и угловых скоростей этих звеньев следует воспользоваться теоремой о проекциях скоростей двух точек тела и понятием о мгновенном центре скоростей, применяя эту теорему (или это понятие) к

каждому звену 2 и 3 в отдельности.

При определении ускорения точки звена AB исходить из векторного равенства aB = aA + aBAτ + aBAn , где A – точка, ускорение aA которой или задано, или непосредственно определяется по условиям задачи (если точка A движется по дуге окружности, то aA = aAτ + aAn ); B – точка, ускорение aB которой нужно

определить (о случае, когда точка B тоже движется по дуге окружности, см. примечание в конце рассмотренного ниже примера К4).

Перед выполнением задания прочтите по учебнику тему: «Плоское (плоскопараллельное) движение твердого тела». Обратите внимание на основные положения теории:

1.Признак (определение) плоскопараллельного движения тела.

2.Уравнения плоскопараллельного движения.

3.На какие простые движения раскладывается это движение; назовите вид переносного и относительного движений тела.

4.Определение абсолютной скорости точки тела:

a) метод полюса (теорема сложения скоростей);

б) теорема о проекциях скоростей точек на прямую, соединяющую точки; в) метод мгновенного центра скоростей (МЦС) тела; частные случаи нахождения МЦС тела.

60

5. Определение абсолютного ускорения точки тела методом полюса (теорема сложения ускорений). Почему это ускорение не содержит ускорения Кориолиса ?

Таблица К4а (к рис. К4.0-К4.4)

61

Рис. K4.5

Рис. K4.4

Рис. K4.6

Рис. K4.7

Рис. K4.8

Рис K4.9

62

Плоскопараллельное (плоское) движение твердого тела (краткие сведения из теории).

Признак движения: при движении тела каждая его точка остается на неизменном расстоянии от некоторой неподвижной плоскости, или иначе: точки тела остаются в плоскостях, параллельных неподвижной плоскости. Примером такого движения является качение колеса по неподвижной поверхности без проскальзывания.

Плоскопараллельное движение является сложным движением и может быть разложено на два простых движения:

1.Переносное поступательное, при котором все точки перемещаются как полюс (произвольно выбранная точка тела);

2.Относительное движение - вращение тела вокруг полюса.

64

Определение абсолютной скорости V и абсолютного ускорения a точки тела,

совершающего плоскопараллельное движение.

Абсолютное движение каждой точки тела - составное, следовательно, для определения абсолютной скорости и

абсолютного ускорения точки применимы теорема сложения скоростей и теорема сложения ускорений при сложном движении точки (см. задачу К3). При записи этих теорем следует учесть конкретный вид переносного и относительного движений. За полюс удобно выбрать точку, скорость (ускорение) которой известна или легко может быть определена.

Определение абсолютной скорости точки.

Определение абсолютного ускорения точки.

65

Пример К4. Механизм (рис. К4a) состоит из стержней 1, 2, 3, 4 и ползуна В, соединенных друг с другом и с неподвижными опорами О1 и О2 шарнирами.

часовой стрелки).

Определить: VB, VE, ω2, aB, ε3.

Решение. 1. Строим положение механизма в соответствии с заданными углами и длинами стержней (рис. К4б; на этом рисунке в процессе решения задачи изображаем все векторы скоростей).

2. Определяем VB. Точка B принадлежит стержню 3, совершающему плоскопараллельное движение. Чтобы найти VB , нужно знать направление VB и скорость другой точки звена 3. Такой точкой является точка A, принадлежащая еще звену 1 (звено вращается, см. задачу К2).

временно ползуну, движущемуся вдоль направляющих поступательно. Теперь, зная VA и направление VB , воспользуемся теоремой о проекциях скоростей двух точек тела (стержня 3) на прямую, соединяющую эти точки (прямая AB). Сначала по этой теореме устанавливаем, в какую сторону направлен вектор VB

(проекции скоростей должны иметь одинаковые знаки). Затем, вычисляя эти проекции, находим

66

3. Определяем VE . Точка Е принадлежит стержню 2, совершающему плоскопараллельное движение. Следовательно, по аналогии с предыдущим, чтобы определить VE , надо сначала найти скорость точки D, принадлежащей одновременно стержню 3. Для этого, зная VA и VB , строим мгновенный центр скоростей (МЦС) стержня АВ; это точка C3, лежащая на пересечении перпендикуляров к VA и VB , восставленных из точек A и B. По направлению вектора VA определяем направление мгновенного поворота стержня 3 вокруг МЦС C3. Вектор VD перпендикулярен отрезку C3D, соединяющему точки D и C3, и направлен в сторону мгновенного поворота тела. Величину VD найдем из

как острые углы в нем равны 30° и 60°, и что С3 B = AB sin 30° = 0,5AB = BD .

Тогда BC3D является равносторонним и C3B = С3D. В результате равенство (3)

дает

вокруг O2, то VE O2 E . В точках Е и D построим перпендикуляры к скоростям VE и VD , получим точку С2 – МЦС стержня 2. По направлению вектора VD определяем направление мгновенного поворота стержня 2 вокруг центра С2. Вектор VE направлен в сторону поворота этого стержня. Из рис. К4б видно, что ÐC2 ED = ÐC2 DE = 30°, откуда С2E=C2D. Составив теперь пропорцию, найдем,

что