101. Амплитудная характеристика усилителя. Амплитудные искаже­ния и их предупреждение.

Ампл-ые иска-жения и их предупреждение. Рассмотрим усиление гармон. сигнала. Для того чтобы форма сигнала при усилении не изменялась, коэф-ент усиления должен быть равным для разных напряжений в пределах изм-ния вход. с-ла. В этом случае U_{вых m} =(U _{вх m}), называемая амплитуд. хар-кой усилителя, им. линейный вид U _{вых m} = k U _{вх m.} На самом деле линей. зав-ть вып-ся в огранич. области изм-ния вход. напряжения, при выходе за пределы этой области линейность нарушается (штрих. линия).

Если вход.гармон. сигнал выйдет за пределы линейной части амплитуд. хар-ки, то выход. сигнал не будет гармон.(возникнут амплит. искажения).При нелинейной хар- ке выход. сигнал периодический, но не синусоидальный→ проис-ходит искажение сигнала при усилении. Период. сигнал может быть представлен суммой гармоник. Чем больше гармоник, чем выше их амплитуда, тем силене линейные искажения.

проблема	решение
Биопотенц.(бп) малые по амплит. эл. сигнала	Использован. много-каскадного усилителя
Бп низкочастотные эл. сигналы	Использовать усилите-ли постоян. тока
Большое сопрот. на границе кожа-электрод и малое вход. сопрот. усилителя	Использовать промежуточное звено

102. 65. Частотная хар-ка ус-теля. Линейные искажения.

Ч.х. = это зависимость коэф.усиления от частоты сигнала :

Если усиливаемый сигнал несинусоидальный, его можно разложить на отдельные гармонические составляющие, хар-щиеся соответ. частотой. Коэф. ус-я для разных гармоник может оказаться разным. => необх.учитывать частот.хар-ку ус-ля. Для того чтобы несинусоид. с-л был усилен без ис­кажения, нужно, чтобы коэф-нт ус-я не зависел от частоты, т.е. K(v) = const. В общем случае это усло-вие не вып-ся, что приводит к искажениям формы сигнала, кот. наз. частотными.

В интервале v_2-v₃ коэф.усил. практич. постоянен и форма сигнала при усилении не искажается.

В радиотехнике считается, что в области, где k искажения не существенны. => диапазон частот v₃-v₄ = полоса пропускания ус-теля- интервал частот, в кот. коэф.ус-я const ( она опред-cz задачами усиления)

103.

104.

105.

106. Геометрическая оптика - раздел, в кот. изу­чают законы распр-ния света на основании представления о световом луче как линии, вдоль кот. распространяется энергия световой волны

Законы отражения и преломления света.

Законы отражения. Отражение волн - явление, про­исходящее на границе раздела двух сред, в рез-те кот. волна изменяет направление своего распр-ния, оставаясь в первой среде. Отражение света бывает: 1).диффузное (рассеянное), при кот. отраженные от ше­роховатой поверхности лучи распр-ся в этой же среде по различным направлениям; 2).зеркальное, при кот. отраженные от гладкой поверхно­сти лучи распр-ся по одному направлению. В дальней­шем будет рассматриваться зеркальное.

Угол падения α - угол м/у падающим лучом и перпен­дикуляром к границе раздела сред. Угол отражения β - угол м/у отражен. лучом и пер­п-ром к гр. раздела сред.

При отражении выполняются следующие законы отраже­ния:

1.Падающий и отраженный луч и перп-­ляр к гр.раздела двух сред, восстановленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости. 2.Угол отражения равен углу падения: α=β

Законы преломления. Когда световой луч падает на прозрачное в-во, то на границе раздела двух сред он делится на два луча: отраженный и преломлен­ный. Каждая среда харак-ся абсолютным показате-лем преломления, кот. равен отношению скорости света в ваку­уме к скорости света в этой среде: n = c/v.

Преломление волн - явление, происх. на границе раз­дела двух сред, в рез-те кот.волна измен.направле­ние своего распр-ния,переходя из I среды в другую.

Угол преломления r - угол м/у преломленным лучом и перп-ром к границе раздела сред. Законы: 1. Падающий и преломленный луч и перп-ляр --//-- (как в 1законе отраж-я) 2. Отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная, равная отношению абсолютных показателей преломления II и первой сред:

107.