СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ

.doc

Скачиваний:

110

Добавлен:

13.02.2016

Размер:

112.13 Кб

Скачать

☆

СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ. ОСОБЕННОСТИ КРОВОТОКА

	ВОПРОС		ОТВЕТ
1	На тело, погруженное в жидкость, действует	1	выталкивающая сила F , равная весу жидкости, вытесненной телом (закон Архимеда): F = pgV, где р — плотность жидкости; g — ускорение силы тяжести; V — объем вытесненной жидкости.
2	Коэффициент поверхностного натяжения жидкости α равен	2	силе поверхностного натяжения F , действующей на единицу длины l контура, ограничивающего поверхность жидкости
3	Энергетическое значение коэффициента поверхностного натяжения	3	равен работе, необходимой для увеличения поверхности жидкости на единицу поверхности, т. е. α есть свободная энергия единицы площади поверхности жидкости:
4	Добавочное давление Δр, вызванное кривизной поверхности жидкости	4	определяется формулой Лапласа: где R₁ и R₂ — радиусы кривизны двух взаимно перпендикулярных сечений поверхности жидкости
5	Добавочное давление Δр, вызванное кривизной поверхности жидкости для сферической поверхности (R₁ = R₂ = R)	5	Δp=
6	Высота поднятия (опускания) жидкости в капилляре	6	, где θ — краевой угол, R — радиус капилляра, ρ_ж — плотность жидкости, g — ускорение силы тяже.
7	Сила трения, действующая на шарик, движущийся внутри вязкой среды, определяется по формуле Стокса:	7	F = 6 πηRv, где η— коэффициент внутреннего трения (вязкость); R — радиус шарика; v— скорость движения шарика в жидкости.
8	Скорость равномерного падения шарика в вязкой жидкости	8	, где ρ и ρ_ж — плотности материала, из которого сделан шарик, и жидкости соответственно.
9	Сила внутреннего трения, действующая между слоями жидкости площадью S, (уравнение Ньютона)	9	, где η— вязкость, — градиент скорости.
10	Объем жидкости, переносимый за 1 с; через сечение цилиндрической трубы радиусом R (формула Пуазейля)	10	Q=πR4 через переменное сечение , где L — длина участка трубы, на концах которого поддерживается разность давлений p1-p2
11	Гидравлическое сопротивление	11
12	Рейнольдс доказал, что отсутствие вихрей и подчинение закону Гагена — Пуазейля возможно только в таком потоке	12	для которого выражение где Re — число Рейнольдса; ρ — плотность; v — скорость жидкости; R — радиус трубки; η — вязкость, не достигает некоторой определенной критической величины; например, для крови Re = 970 ± 80, для воды — в пределах 2000—2400.
13	Уравнение неразрывности струи для установившегося (стационарного) движения жидкости выражается формулой	13	S₁v₁=S₂v₂ где S₁ и S₂ — сечения трубы; v₁ и v₂ — скорости жидкости в соответствующих сечениях.
14	Масса жидкости, протекающей ежесекундно через трубу сечением S при установившемся течении со скоростью v, равна	14	m = ρSv, где ρ — плотность жидкости
15	запас энергии движущегося потока жидкости определяется	15	уравнением Бернулли определяет , где pV— потенциальная энергия, обусловленная тем, что жидкость находится под некоторым давлением p; mgh — потенциальная энергия жидкости , поднятой на высоту h относительно земли; mv²/2 кинетическая энергия движущейся жидкости.
16	Учитывая, что m/V=ρ, уравнение Бернулли можно записать так	16	, где р=р_ст статическое давление, ρgh=р_гидр гидростатическое давление (обусловленное подъёмом жидкости над землей), динамическое давление (обусловленное движением жидкости)
17	Для горизонтально расположенных трубок уравнение Бернулли имеет вид	17	или Для горизонтальной трубки тока гидростатическое давление остается постоянным и может быть отнесено в правую часть
18	Уравнение Бернулли формулируется так:	18	При стационарном течении идеальной жидкости полное давление равное сумме статического, гидростатического и динамического давлений, остается величиной постоянной в любом поперечном сечении потока
19	Если в струю жидкости поставить рядом две измерительные трубки: прямую и изогнутую под прямым углом (трубки Пито) то	19	жидкость в прямой трубке, плоскость отверстия которой расположена параллельно движению жидкости, поднимется на высоту h_c_т относительно свободной поверхности или края потока и определит статическое давление р_ст =ρgh_c_т , а в изогнутой трубке, плоскость отверстия которой расположена перпендикулярно движению жидкости, поднимется на высоту h_пол относительно свободной поверхности или края потока и определит полное давление р_пол =ρgh_пол, где ρ плотность движущейся жидкости
20	Динамическое давление в потоке жидкости определяется трубками Пито как	20	разность полного и статического давления т.е. , где ρ плотность движущейся жидкости
21	Скорость движения стационарного потока жидкости можно определить трубками Пито	21	, где ρ плотность движущейся жидкости, высота подьёма h_пол в изогнутой трубке и определяющее полное давление, а h_ст высота подьёма в прямой трубке и определяющее статическое давление
22	Осмотическое давление недиссоциирующего вещества в растворе равняется	22	давлению, которое это вещество имело бы в газообразном состоянии в таком же объеме и при той же температуре, как объем и температура данного раствора. На основании этого осмотическое давление р_осм раствора для недиссоциирующих веществ может быть определено из преобразованного уравнения Менделеева — Клапейрона для газов (закон Вант-Гоффа): , где m— масса вещества , растворенного в объеме V растворителя; μ — молекулярный вес растворенного вещества; R — универсальная газовая постоянная; Т — абсолютная температура раствора.
23	Осмотическое давление диссоциирующего вещества в растворе равняется	23	где α — коэффициент диссоциации; k — число ионов , получающихся при диссоциации одной молекулы.
24	Работа левого желудочка сердца равна	24	, р – среднее давление,V_уд-ударный объём крови в покое, ρ- плотность крови, v_а – скорость кровотока в аорте
25	Работа сердца равна	25	1.2 А_ж , где А_ж – работа левого желудочка сердца
26	Скорость распространения пульсовой волны в крупных сосудах	26	, где ρ — плотность вещества стенки сосуда, r — радиус просвета сосуда, h — толщина стенки сосуда, Е — модуль упругости (модуль Юнга).
27	Механическое напряжение стенки кровеносного сосуда	27	где r — радиус просвета сосуда, h — толщина стенки сосуда.