Если отверст. Открыв. Четное число зон Френеля то в т. P наблюд. Min, если нечетное – то max.
Пусть
на пути сферич. фронта свет. волны распол.
круглый непрозрачный диск, к-й закрыв.1-е
m зон
Френеля.
A=
Am+1-Am+2+Am+3-Am+4+…=Am+1/2+(Am+1/2-Am+2+
Am+3/2)+(Am+3/2-…=Am+1/2
Видно
что в т.P
всегда наблюд. max.
Расчитаем радиус зон Френеля.
rm2=a2-(a-h)2=(b-m/2)2-(b+h)2,
пренебрегая величинами порядка 2
окончательно получаем
rm=(abm/(a+b))-
сферический фронт свет. волны
rm=lima(abm/(a+b))=(bm)
т.е. rm=(bm)-плоский
фронт свет. волны.
2.
Объясните возникновение потенциального
барьера на границе полупроводников p-
и n-типа.
P-n
переход представляет из себя тонкий
слой на границе м/у 2мя областями одного
и того же кр-ла, отлич-ся типом проводимости.
В n-области
осн-ми носителями яв-ся эл-ны, а в p-области
– дырки.
Вобластиp-n
перехода происходит диффузия во встречных
направлениях дырок и эл-нов. Эл-ны
попадают из n
в p-область
рекомбинируя с дырками. Дырки перемещаясь
из p
в n-область
рекомбинируют с эл-нами. В рез-те этого
p-n
перехода оказ-ся сильно обедненной своб
носителями заряда и поэтому имеет
большое электрич сопротив-е. Одновременно
на границе p-n
областей возникает двойной электрич
слой, образ отриц ионами акцепторной
примеси в p-области,
и полож ионами донорной примеси в
n-области.
При нек-й концентрации ионов в двойном
эл слое наступает равновесие. С т зр
зонной теории, равновесие наст-ет тогда,
когда срав-ся уровни Ферми p
и n
областей. Изгибание электрич зон в
области p-n
перехода обусловлено тем, что потенц
энергия эл-нов p
области больше, чем в n
и соответственно дырок n>p
области.
3.
Энергия связи ядра. Удельная энергия
связи и ее зависимость от положения
элемента в таблице Менделеева.
Масса
ядра всегда меньше суммы масс нуклонов,
из к-х оно состоит Δm=z*mp+(A-z)*mn-mя
- дефект масс. Энергия связи ядра: Eсв=
Δm*с2=
(z*mp+(A-z)*mn-mя)*с2
Удельная
энергия связи: Eуд=
Eсв/A
(приходящая на один нуклон).
Размер
ядра сост порядка 10-15м.
Из кривой видно, что при делении тяж
ядер (уран) появл-ся осколки деления
находящиеся в средней части табл Менд.
При этом разность отдельных энерг связей
в конце и середине при делении выделяются
в качестве энергии реакции.
Если перемещ-ся из
начала табл Менд в ее середину энерг
выход таких реакций будет знач-но больше
– реакции термоядерного синтеза.