- •ЗДРАВСТВУЙТЕ!
- •Лекция 14. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИЧЕСКОЙ КИНЕТИКИ
- •1. Явления переноса в газах
- •Вы встретитесь с понятием диффузия (например
- •Такая же сила трения будет действовать и между двумя соседними слоями газа, движущимися
- •Происходит перенос энергии от более нагретых к более холодным. Этот процесс называется теплопроводностью.
- •2. Число столкновений и длина свободного пробега молекул в газах
- •Модель газа – твёрдые шарики одного диаметра взаимодействующие только при столкновении.
- •Подсчитаем число столкновений.
- •На самом деле все молекулы движутся (и в сторону и на встречу друг
- •3. Диффузия газов
- •Решаем одномерную задачу. Пусть в газе присутствует примесь с концентрацией n в точке
- •Пусть в плоскости с координатой х находится единичная площадка S перпендикулярная оси х.
- •коэффициента диффузии D:
- •4. Внутреннее трение. Вязкость газов
- •Но так как направление теплового движения хаотически меняется, то в среднем вектор тепловой
- •Вернёмся к рис. 14.6 и рассмотрим элементарную площадку dS перпендикулярно оси х. Через
- •Подстановка этих значений в (14.19) дает для потока импульса в направлении оси z
- •Уравнение (14.22) называют уравнением Ньютона, где D – коэффициент диффузии; ρ – плотность.
- •5. Теплопроводность газов
- •Итак, у нас имеется градиент температуры
- •Снова вернёмся к рисунку: через площадку S за
- •В соответствии со сказанным для потока тепла через площадку S в положительном направлении
- •Сопоставление этой формулы с формулой (14.3) дает для коэффициента теплопроводности следующее
- •Аналогично выражение ink/2 представляет собой теплоемкость количества газа, содержащего n молекул, т.е. теплоемкость
- •6. Коэффициенты переноса и их зависимость от давления
- •Эта теория позволила установить, что внешнее сходство уравнений обусловлено общностью лежащих в их
- •Но это конечно не так. Все выше указанные коэффициенты связаны между собой и
- •Рассмотрим зависимость коэффициента переноса
- •С увеличением p и ρ, повы- шается число молекул пе- реносящих импульс из
- •Молекулярное течение. Эффузия газов
- •Как при молекулярном течении, так и при эффузии количество протекающего в единицу времени
- •7. Понятие о вакууме
- •В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа приводит к соответствующей убыли частиц
- •Удельный тепловой поток в сильно разряженных газах пропорционален разности температур и плотности газа.
- •Если Т1 и Т2 – температуры газа в сосудах, то предыдущее условие стационарности
- •Лекция окончена!
6. Коэффициенты переноса и их зависимость от давления
Сопоставим |
N D dn |
|
|
N = D gradU или |
|
||
Уравнение Фика для диффузии; |
|||
K = η gradu или |
dx |
|
|
Уравнение Ньютона для трения; |
|||
Q = χ gradT или K du - Уравнение Фурье для |
|||
теплопроводности. |
dz |
|
|
Q dT |
установлены опытно, |
||
|
|||
Все эти законы были |
dx
задолго до обоснования молекулярно – кинетической теорией.
Эта теория позволила установить, что внешнее сходство уравнений обусловлено общностью лежащих в их основе молекулярного механизма перемешивания молекул в процессе их теплового хаотического движения. Однако к концу XIX века, несмотря на блестящие успехи молекулярно – кинетической теории ей не доставало твёрдой опоры – прямых экспериментов, доказывающих существование атомов и молекул. Это дало возможность некоторым учёным, философам (Максвелл, Освальд) – наверное вы изучали это течение – субъективный идеализм, заявлять, что схожесть формул – это произвол учёных – упрощённое математическое описание явления.
Но это конечно не так. Все выше указанные коэффициенты связаны между собой и все выводы молекулярно – кинетической теории подтверждены
опытно. |
|
|
|
Коэффициент диффузии D 1 λ υ |
|
||
|
3 |
|
|
Коэффициент вязкости |
1 υ D |
|
|
|
3 |
1 |
|
Коэффициент теплопроводности |
υ cv D cv |
||
|
|
3 |
|
(здесь m – масса одной молекулы, а nm = ρ плотность). Из анализа этих формул вытекает целый ряд
важных выводов.
Рассмотрим зависимость коэффициента переноса
от давления p. |
|
|
~ |
|
|
|
Так как скорость теплового движения молекул T |
T |
|
||||
и не зависит от давления p, а коэффициент диффузии D |
||||||
~ λ, а λ зависит от давления λ(p). |
1 |
|
|
|
|
|
При обычных давлениях D ~ |
в разряженных |
|||||
p |
||||||
газах, в высоком вакууме D = const. |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||
Нужно сказать, что вакуум – понятие относи- |
||||||
тельное. Для газа – нормальное давление 1 атм, а |
~10 5 |
|||||
– вакуумное. С ростом давления уменьшается |
λ |
и |
затрудняется диффузия (D 0).
При T = const ρ ~ p отсюда, при обычных давле-
ниях: D ~ 1 , ρ ~ p, η = const; в вакууме D = const, ρ ~ p, η ~ ρ. p
С увеличением p и ρ, повы- шается число молекул пе- реносящих импульс из слоя в слой, но даёт уменьшенное расстояние свободного пробега λ. Поэтому вязкость η не зависит от давления p – это
Рис. 14.8 подтверждено эксперимен- тально.
На (рис. 14.8) показаны зависимости коэффициентов переноса и λ от p. То есть здесь изображено всё, о чём мы говорили выше. Эти зависимости широко используют в технике (например при измерении вакуума).
Молекулярное течение. Эффузия газов
Молекулярное течение – течение газов в условиях вакуума. То есть, когда молекулы не сталкиваются друг с другом. В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда, то есть происходит трение газа о стенки сосуда. Трение перестаёт быть внутренним и понятие вязкости теряет свой прежний смысл (как трение одного слоя газа о другой). Течение газа в условиях вакуума через отверстие (под действием разности давлений) называется эффузией газа.
Как при молекулярном течении, так и при эффузии количество протекающего в единицу времени газа обратно пропорционально корню квадратному из
молярной массы: |
1 |
|
|
|
n ~ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
μ |
(14.32) |
||
|
|
|||
|
|
|
Эту зависимость тоже широко используют в технике (например – при разделении изотопов газа U235 отделяют от U238, используя газ UF6).
Содержание
7. Понятие о вакууме
Газ называется разреженным (разреженный газ), если его плотность столь мала, что средняя длина свободного пробега молекул λ может быть сравнима с линейными размерами l сосуда, в котором находится газ. Такое состояние газа также называется вакуумом.
Различают следующие степени вакуума: сверхвысокий ( λ >>l), высокий ( λ >l), средний ( λ l) и низкий вакуум. В трех первых степенях вакуума свойства разряженных газов отличаются от свойств неразряженных газов. Это видно из таблицы, где приведены некоторые характеристики различных степеней вакуума.
|
|
|
Вакуум |
|
Характеристика |
|
|
|
|
|
низкий |
средний |
высокий |
Сверхвысо- |
|
|
|
|
кий |
Давление в |
760 – 1 |
1 – 10 3 |
10 3 – 10 7 |
10 8 и менее |
мм.рт.ст |
|
|
|
|
Число молекул в |
|
|
|
|
единице объема (в |
1025 – 1022 |
1022 – 1019 |
1019 – 1013 |
1013 и менее |
м 3) |
|
|
|
|
Зависимость от |
|
Зависимость |
Прямо- |
Теплопро- |
давления |
Не |
определяется |
пропорцио- |
водность и |
коэффициентов |
зависит от |
параметром |
нальны |
вязкость |
и вязкости и |
давления |
р |
давлению |
практически |
теплоемкости |
|
|
|
отсутствуют |
В состоянии высокого вакуума уменьшение плотности разряженного газа приводит к соответствующей убыли частиц без изменения λ . Следовательно, уменьшается число носителей импульса или внутренней энергии в явлениях вязкости и теплопроводности. Коэффициент переноса в этих явлениях прямо пропорциональны плотности газа. В сильно разряженных газах внутреннее трение по существу отсутствует. Вместо него возникает внешнее трение движущегося газа о стенки сосуда, связанное с тем, что молекулы изменяют свои импульсы только при взаимодействии со стенками сосуда. В этих условиях коэффициент трения в первом приближении пропорционален плотности газа и скорости его движения.