- •Л.Ш.Хакимуллина, е.М.Степанова, ю.С.Маркин Теоретическая механика. Часть 1
- •Для студентов заочной формы обучения всех специальностей
- •Введение
- •1. Статика
- •Основные понятия и определения статики
- •Основные задачи и аксиомы статики
- •Следствие 1
- •Следствие 2
- •Простейшие связи и их реакции
- •2) Цилиндрический шарнир (рис. 1.6)
- •4) Цилиндрическая шарнирно-неподвиж-ная опора (рис. 1.8)
- •Пара сил. Приведение системы сил к силе и паре
- •Основная теорема статики. Уравнения равновесия
- •Частные случаи
- •2) Система сходящихся сил
- •3) Система параллельных сил
- •1.2. Указания к выполнению контрольной задачи с1
- •2. Кинематики точки
- •2.1. Краткие теоретические сведения
- •2.2. Указания к выполнению контрольной задачи к1
- •3. Кинематический анализ плоского механизма
- •3.1. Краткие теоретические сведения
- •Кинематика твердого тела. Простейшие движения твердого тела
- •Плоскопараллельное движение твердого тела
- •3.2. Указания к выполнению контрольной задачи к2
- •4. Динамика материальной точки
- •4.1. Краткие теоретические сведения
- •Инерциальные системы отсчета. Аксиомы динамики
- •О а2сновной закон динамики или второй закон Ньютона
- •А а3ксиома равенства действия и противодействия или третий закон Ньютона
- •А а4ксиома независимости действия сил или закон сложения сил
- •Основные задачи динамики материальной точки
- •4.2. Указания к выполнению контрольной задачи д1
- •5. Применение теоремы об изменении кинетической энергии к изучению движения механической системы
- •5.1. Краткие теоретические сведения
- •Моменты инерции
- •2) Вращательное движение:
- •Пример 5.1.
- •Библиографический список
- •Хакимуллина Лариса Шарифовна, Степанова Екатерина Михайловна, Маркин Юрий Сергеевич
2) Вращательное движение:
, (5.9)
где – момент инерции тела относительно оси вращенияz, – его угловая скорость.
3) Плоскопараллельное движение. В этом случае кинетическая энергия тела вычисляется по формуле Кёнига:
, (5.10)
где – момент инерции тела относительно осиz, проходящей через его центр масс С.
Если механическая система состоит из нескольких тел, то ее кинетическая энергия будет равна сумме кинетических энергий всех тел, входящих в систему:
.
Для определения работы силы на элементарном перемещении вводится понятие элементарной работы силы. Элементарная работа силы А равна скалярному произведению векторов силы и элементарного перемещения:
А = .
Вектор элементарного перемещения направляется по касательной к траектории в данной точке (рис. 5.6) и по модулю равен элементарной дугеds. Исходя из определения скалярного произведения векторов элементарную работу можно вычислить по следующим формулам:
или , (5.11)
где
, =dx+dy+ dz.
При этом знак элементарной работы будет положительным, если угол острый. Если угол тупой, то элементарная работа будет отрицательной.
Работа силы на конечном перемещении (рис. 5.6) равна криволинейному интегралу, взятому вдоль дуги кривой отдо, от элементарной работы:
. (5.12)
Рис. 5.6
Знак работы имеет следующий смысл: если сила способствует движению, то работа положительна, если не способствует движению - отрицательна.
Единицей измерения работы в системе СИ является 1 джоуль (Дж) =
= 1 Н м = 1 кг .
Примеры работы сил, наиболее часто используемые в задачах:
1) Работа сил тяжести:
.
При перемещении абсолютно твердого тела из положения с центром масс в точке (рис. 5.7) в положение с центром масс в точкеработа силы тяжести тела равна произведению веса тела на вертикальное перемещение его центра масс. В случае перемещения твердого тела из положения с центром масс в точкеC2 в положение с центром масс в точке C1 работа силы тяжести поменяет знак:
= Ph, (5.13)
где.
Рис. 5.7
2) Работа силы трения скольжения. Величина силы трения, действующей на материальную точку М при ее движении по шероховатой поверхности (рис. 5.8), определяется по формуле Кулона-Амонтона , гдеf – коэффициент трения, N – величина нормальной реакции поверхности.
Тогда по формуле (5.12)
.
Если величина силы трения постоянная, то
, (5.14)
где .
Рис. 5.8
3) Работа силы, приложенной к вращающемуся телу. Элементарная работа силы , приложенной к твердому телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, равна
(5.15)
где – момент силыотносительно оси вращенияz, – элементарное угловое перемещение тела.
Работа силы на конечном угле поворота, гдеи– конечное и начальное значения угла, определяющего положение тела, вычисляется по формуле
, (5.16)
где - момент силыотносительно оси вращенияz.
В случае постоянного момента
. (5.17)
4) Работа внутренних сил твердого тела. Сумма работ всех внутренних сил абсолютно твердого тела на любом его перемещении равна нулю.
5.2. Указания к выполнению контрольной задачи Д2
Теоремой об изменении кинетической энергии системы целесообразно воспользоваться в том случае, когда по условиям задачи необходимо определить скорости точек механической системы в заданные моменты времени, при условии, что можно вычислить, зная перемещения системы за заданный промежуток времени, работу всех приложенных к системе сил.
Условия задачи Д2 соответствуют этому случаю и ее следует решать с помощью теоремы об изменении кинетической энергии механической системы в следующей последовательности:
1) изобразить механическую систему в начальном и при необходи-мости в конечном положениях;
2) приложить к механической системе все внешние силы;
3) записать теорему об изменении кинетической энергии системы;
4) вычислить кинетическую энергию системы в начальном и конечном ее положениях;
5) вычислить сумму работ всех внешних сил на перемещении системы из начального положения в конечное; если сумма работ при положительном изменении кинетической энергии получится отрицательной, то необходимо ее пересчитать, изменив направление движения механизма на противоположное;
6) подставить результаты пп. 4 и 5 в п. 3;
7) используя уравнение, полученное в п. 6, определить искомую величину.