2_elektrostatika
.pdfДиэлектрики |
31 |
|
|
|
|
Так, однородное электрическое поле поворачивает диполь по полю: положение устойчивого равновесия когда дипольный момент сонаправлен с напряжённостью электрического поля.
Если поле неоднородно, то сумма сил действующих назаряды отлична от нуля. В этом случае суммарная сила равна:
|
|
|
F q E E . |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
E |
|
|
E |
|
|||
F q E E q |
|
|
|
|
ly |
|
lz |
|
|
|
|
|||||
lx |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|||||
p |
E |
p |
E |
p |
|
E p E. |
|
|
||||||||
|
x x |
y |
y |
|
|
z |
z |
|
|
|
|
|
|
|
||
В случае сонаправленности диполя и поля, диполь будет втягивать- |
||||||||||||||||
ся в область более сильного поля (область сгущения силовых линий). |
||||||||||||||||
Энергия диполя во внешнем электростатическом поле: |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
q E,l |
|
|
|
|
e |
|
|
||||
W q |
|
|
|
E,p |
|
. |
|
|||||||||
Сила, действующая на диполь: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
F grad W pe,E pe, E. |
|
|
Диэлектрики
Диэлектрики это вещества (материалы), которые внутри себя практическине имеют свободных зарядов. Диэлектрики бывают полярныеи неполярные.
В отсутствие внешнего электростатического поля молекулы неполярного диэлектрика имеют нулевой дипольный момент, то есть центры положительного и отрицательного зарядов совпадают. Внеш- нее поле поляризует молекулу, то есть центры положительных за-
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
32 6. Диэлектрики в электрическом поле
рядов смещаются по полю, отрицательных — против поля. Молекула приобретает дипольный момент.
1) |
|
2) |
|
Неполярными диэлектриками являются все инертные газы (ве- |
|||
щества с симметричными молекулами). |
|||
При отсутствии внешнего электростатического поля молекулы |
|||
полярного диэлектрика имеют дипольный момент, но тепловое дви- |
|||
жение располагает эти дипольные моменты хаотично. |
|||
1) |
|
|
2) |
2) Положительные — по полю, отрицательные — против. |
|||
Внешнее электрическое поле упорядочивает дипольные момен- |
|||
ты, тем самым, поляризуя диэлектрик. |
|||
Поляризация это вектор, равный суммарному дипольному мо- |
|||
менту всех молекул единицы объема. |
|
||
|
|
N |
|
|
|
pi |
|
|
P i 1 |
, |
|
|
|
V |
|
где N – число молекул в объеме. |
|
|
|
Поместим диэлектрик в электростати- |
|||
ческое поле. Диэлектрик поляризуется. В |
|||
результате образуется поверхностный за- |
|||
ряд. |
Возникает дополнительное поле, кото- |
рое внутри диэлектрика направлено против внешнего поля. Так как заряды в диэлек-
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
6.2. Теорема Гаусса для диэлектриков. |
33 |
|
|
|
|
трике связаны, то поверхностные заряды небольшие, дополнительное поле только частично компенсирует внешнее.
Eрез Eвнеш Eдоп 0
Eрез Eвнеш
Диэлектрик ослабляет электростатическое поле. Диэлектрическая проницаемость показывает во сколько раз
электростатическое поле в диэлектрике меньше, чем в вакууме (при условии, что диэлектрик бесконечный и однородный).
E0
E
6.2. Теорема Гаусса для диэлектриков. |
|
|||
|
|
Рассмотрим диэлектрик |
в виде |
|
|
призмы. Под действием внешнего поля |
|||
|
диэлектрик поляризуется, на его боко- |
|||
|
вой поверхности образуются поверхно- |
|||
|
стные |
заряды. n - вектор |
единичной |
|
нормали к боковой поверхности, S – площадь боковой поверхности. |
||||
|
S |
|
|
|
P |
l |
|
|
|
|
V |
|
|
|
V S(l n) SlCos |
|
|||
|
|
S |
|
|
(P n) |
V |
(l n) |
|
|
|
|
|
|
|
Pn - связь поверхностного заряда с поляризацией. |
|
|||
Если диэлектрик поляризован неоднородно (т.е. p различен в |
||||
разных частях диэлектрика), то наряду с поверхностными зарядами |
||||
возникают объемные заряды (т.е. заряды, распределенные внутри |
||||
диэлектрика). |
|
|
|
|
dS dSn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
qпол dS PndS PdS |
|
|||
S |
|
S |
S |
|
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
34 |
6. Диэлектрики в электрическом поле |
|
|
|
|
Запишем теорему Гаусса для выделенного объема.
|
|
1 |
( qсвоб |
qсвяз ) |
|
EdS |
|
||||
0 |
|||||
S |
|
|
|
qсвяз – те заряды, которые появляются в результате поляризации диэлектрика. Т.е. qсвяз qпол .
|
|
1 |
( qсвоб |
|
|
|||
EdS |
|
|
PdS) |
|||||
|
0 |
|||||||
S |
|
|
|
S |
|
|||
|
|
|
|
|
0EdS PdS qсвоб
S |
|
S |
( 0E P)dS qсвоб
S
D 0E P - вектор смещения (или вектор электростатической индукции).
Теорема Гаусса для диэлектриков.
Поток вектора смещения через произвольную замкнутуюповерхностьравен сумме свободных зарядов внутриэтой поверхности.
DdS qсвоб
S
P 0Eж
Здесь ж – поляризуемость. E - результирующий вектор напряженности внутри диэлектрика.
D 0E oEж 0E(1 ж)
=1+ж
D 0E
для неоднородных и анизотропных диэлектриков является матрицей.
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
Граничные условия. |
35 |
|
|
|
|
|
|
xx |
|
xy |
|
|
|
|
|
|
xz |
||
yx |
yy |
yz |
||||
|
zx |
zy |
|
|
||
|
zz |
Dx 0 ( xx Ex xyEy xzEz )
Dy o ( yx Ex yyEy yzEz )
Dz o ( zxEx zyEy zzEz )
Вобщем случае вектора D и E не совпадают понаправлению.
7.Граничные условия на границе двухдиэлектриков
Граничные условия на границераздела «диэлектрикдиэлектрик» и «проводник-диэлектрик».
Граничныеусловия.
Рассмотрим поверхность сопри- косновения двухдиэлектриков. Пусть на поверхности имеется поверхност- ный заряд . На границеповерхности рассмотрим параллелепипед. Приме- ним теорему Гаусса к выбранному параллелепипеду.
DdS qсвоб d<<1, значитпотоком через боковую по-
верхность можно пренебречь. S<<1, значит потоки через верхнюю и нижнюю поверхность будут иметь вид:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
DdS D1dS1 |
D2dS2 |
Dn1dS1 Dn2dS2 (Dn1 Dn2)dS dS Dn1 Dn2
1En1 2En2
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
36 7. Граничные условия на границе двух диэлектриков
Граничные условия для нормальных составляющих D и E при
=0.
Dn1 Dn21En1 2En2
Если отсутствует, то нормальная состав-
ляющая вектора смещения непрерывна. |
|
Рассмотрим замкнутый |
контур |
на границе раздела двух сред |
|
(d<<1, l<<1). Найдем циркуляцию |
|
вектора напряженности вдоль этого |
|
контура. Т. к. d<<l, то циркуляцией |
|
на боковых ребрах контура можно |
|
пренебречь. Т. к. l мало, на верхнем |
|
и нижнем ребре можно пренебречь изменением вектора напряжен- |
|
ности. |
|
Edr E 1l E 2l 0 |
|
E 1 |
E 2 |
D 1 |
D 2 |
1 |
2 |
На границе раздела двух сред тангенциальная составляющая |
|
вектора напряженности электростатического поля остается непре- |
|
рывной. |
|
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.
|
Граничные условия. |
37 |
|
Содержание |
|
1. |
Закон Кулона. Напряжённость электрического поля |
...........2 |
|
1.1. Электрический заряд........................................................................... |
2 |
|
1.2. Закон Кулона......................................................................................... |
4 |
|
1.4. Напряжённость электрического поля............................................... |
6 |
|
1.5. Принцип суперпозиции....................................................................... |
7 |
|
1.6. Линии напряжённости электрического поля.................................. |
9 |
2. |
Электростатическая теорема Гаусса.................................... |
10 |
|
2.1. Поток вектора...................................................................................... |
10 |
|
2.2. Электростатическая теорема Гаусса.............................................. |
10 |
|
2.3. Применения теоремы Гаусса ........................................................... |
13 |
3. |
Работа электростатического поля. Потенциал. ................ |
16 |
|
3.1. Работа электростатического поля................................................... |
16 |
|
3.2. Циркуляция электростатического поля......................................... |
17 |
|
3.3. Потенциал ............................................................................................ |
17 |
|
3.4. Связь между потенциалом и напряжённостью |
|
|
электростатического поля........................................................................ |
19 |
|
3.5. Энергия взаимодействия электрических зарядов....................... |
20 |
|
3.6. Электрический диполь ...................................................................... |
29 |
|
3.7. Потенциалы заряженных тел.......................................................... |
21 |
4. |
Проводник в электростатическом поле................................. |
23 |
|
4.1. Электростатическое поле в полости............................................... |
23 |
|
4.2. Граничные условия на границе «проводник-вакуум», |
|
|
«проводник-диэлектрик» ......................................................................... |
23 |
|
4.3. Скачок нормальной составляющей вектора Е.............................. |
24 |
5. |
Электроёмкость. Конденсаторы ............................................. |
25 |
|
5.1. Электроёмкость................................................................................... |
25 |
|
5.2. Расчёт электроёмкости конденсаторов.......................................... |
26 |
|
5.3. Энергия конденсатора........................................................................ |
28 |
6. |
Диэлектрики в электрическом поле........................................ |
29 |
7. |
Граничные условия на границе двух диэлектриков ............. |
35 |
Содержание.......................................................................................... |
37 |
Краткий конспект лекций по электростатике. Разработчик: к.ф.-м.н., доцент каф. физики Матвеев И.В.