Работа №3. Изучение законов отражения и преломления света Законы отражения и преломления света

Длины воспринимаемых глазом световых волн очень малы (порядка 10^-7м). Поэтому распространение видимого света можно в первом приближении рассматривать, отвлекаясь от его волновой природы и полагая, что свет распространяется вдоль некоторых линий, называемых лучами. Под лучом в физическом смысле этого слова понимают достаточно узкий световой пучок.

Когда луч света достигает плоской границы раздела двух прозрачных сред (рис.1), он частично проходит во вторую среду (преломляется), частично возвращается обратно (отражается).

а) б)

Рис. 1

Закон отражения светабыл известен ещё грекам и упоминается в сочинении Евклида (III век до н.э.). Установление его связано с употреблением полированных металлических поверхностей (зеркал), известных уже в очень отдалённую эпоху. Этот закон утверждает, что падающий лучАО и отражённый луч ОА’ лежат в одной плоскости с нормальюМN, проведённой к границе раздела сред через точкуОпадения луча (эта плоскость называется плоскостью падения), причём угол отражения равен углу падения (рис. 1а):

=. (1)

Закон преломлениябыл установлен экспериментально в 1621г. голландским учёным Снеллиусом (1580-1626) и опубликован только после его смерти. Согласно закону преломления, преломлённый лучОА’’ (рис. 1а) лежит в плоскости падения, причём отношение синуса угла падения к синусу угла преломления для рассматриваемых сред зависит только от длины световой волны, но не зависит от угла падения, т.е.

. (2)

Постоянная величина n₂₁называется относительным показателем преломления второй среды относительно первой. Показатель преломления среды относительно вакуума называют абсолютным показателем преломления этой среды. Для абсолютного показателя преломления среды n волновая теория даёт:n=c/v, гдеc310⁸м/с - скорость света в вакууме, аv- скорость света в среде. Относительный показатель преломленияn₂₁выражается через показатели преломления средn₁иn₂ соотношением

.

Если n₂₁<1(n₂< n₁; среда “1” оптически более плотная, чем среда “2”), то может оказаться, что величина sin, формально вычисленная по формуле (2), начнёт превосходить единицу, т. е.>1. Соответствующего угла преломления не существует. Поэтому преломлённый луч не возникает, а свет отражается полностью (рис 1б). Это явление называется полным внутренним отражением. Угол падения, при котором оно возникает, определяется условием₀, причём

sin₀ =n₂₁. (3)

Величина ₀ называется предельным углом полного отражения.

В настоящей лабораторной работе экспериментально проверяются соотношения (1) и (2) - законы отражения и преломления света, а также наблюдается явление полного отражения.

Экспериментальная установка. Методика эксперимента

Для изучения законов отражения и преломления света в настоящей лабораторной работе используется стеклянный полуцилиндр с матовой нижней поверхностью. Полуцилиндр помещают на круглый горизонтальный оптический столик так, чтобы середина плоской поверхности полуцилиндра совпала с центром диска (рис. 2). Узкий пучок света (луч лазера) направляют на боковую поверхность полуцилиндра перпендикулярно его поверхности. На плоской поверхности луч частично преломляется и частично отражается.

Оптический столик настраивают так, чтобы луч лазера скользил по его поверхности. В эксперименте измеряют углы отражения и преломления. Изменение угла паденияосуществляется путём поворота столика вокруг вертикальной оси, перпендикулярной его поверхности. Для измерения углов на диске нанесены деления (цена деления 1⁰).

Измеренные значения углов исравнивают и тем самым проверяют соотношение (1) - закон отражения света. По измеренным значениям угловивычисляют отношение sin /sin. Если эти отношения одинаковы при различных значениях угла падения, то закон преломления (2) подтверждается.

В данном эксперименте можно наблюдать явление полного отражения. Увеличивая угол падения можно заметить, что яркость отражённого луча растёт, в то время как яркость преломлённого луча падает. Начиная с некоторого угла падения₀преломлённый луч исчезает.