Пособие по ТОЭ-2ч / Глава 13
.docГлава тринадцатая. КРУГОВЫЕ ДИАГРAMMЫ
13.1. Общие и методические замечания
При расчете сложных линейных электрических цепей возникает задача определения токов и напряжений в зависимости от изменения одного из параметров цепи. Использование аналитических методов расчета цепей (законы Кирхгофа, методы контурных токов, узловых потенциалов, эквивалентного генератора и других) представляет трудоемкую задачу, ввиду того, что расчет необходимо проводить многократно при различных значениях изменяющегося параметра.
Графический метод расчета заключается в том, что исследуемые комплексные выражения представляются на комплексной плоскости векторами, геометрические места концов которых изображаются различными кривыми; такие кривые называются годографами, они наглядно показывают изменения модулей и фаз электрических величин или их соотношении в зависимости от изменения того или иного параметра. Такие годографы могут иметь сложную форму. Переменными параметрами могут быть величина и фаза ЭДС или тока источника, частота , активное сопротивление r , индуктивность L, взаимная индуктивность М, емкость С, а также реактивная составляющая сопротивления или проводимости любого элемента.
Простейшие диаграммы представляют собой прямые линии или дуги окружностей, называются соответственно линейными и круговыми диаграммами и имеют наибольшее практическое применение при исследовании линейных электрических цепей.
13.2. Круговые диаграммы для неразветвленной электрической цепи
Сложную линейную электрическую цепь относительно изменяющегося сопротивления нагрузки , согласно методу активного двухполюсника (гл. 2, § 2.5) можно представить эквивалентным источником с напряжением на зажимах двух-
Рис. 13.1
полюсника в режиме холостого хода и входным сопротивлением , (рис. 13.1).
Пусть с неизменным аргументом
, и модулем , изменяющимся от нуля до бесконечности, пусть . Построим
годограф вектора тока при изменении .
Ток в цепи равен
или
(13.1)
где ток короткого замыкания при =0. Уравнение (13.1) .представляет уравнение окружности на комп-
Рис. 13.2
лексной плоскости, а геометрическим местом конца вектора при изменении является дуга окружности.
Действительно, при любых значениях сумма двух изменяющихся векторов и
pавна неизменному (рис. 13.2). Имеем треугольник, одна сторона
которого вектор , другая-вектор , повернутый относительнона yroл ,
третья – =const. Таким образом, имеем треугольник с постоянным основанием постоянным
углом при вершине . Геометрическим местом вершин такого треугольника является
окружность, а геометрическое место концов вектора - дуга окружности OMN, для которой
вектор – xорда. Если вектор , скользя по дуге окружности OMN, совпадает с вектором
(рис. 13.2), то угол при вершине = const становится углом между касательной к
окружности NQ в точке N и продолжением вектора . Центр окружности определим
следующим образом. На комплексной плоскости откладываем вектор , под углом
к продолжению проводим прямую NQ, которая является касательной к окружности.
Восстановив перпендикуляр к середине хорды ON и перпендикуляр к касательной NQ в точке N,
найдём точку их пересечения О', которая является центром окружности. Радиус
окружности
Покажем, как найти вектор для любого значения изменяющегося параметра . По направлению вектора отложим из точки О отрезок ОС, равный в произвольном масштабе величине . Из точки С под углом – к вектору проведем прямую CN' до пересечения с продолжением ОМ. Треугольники OMN и OLC .подобны по двум углам, поэтому
Таким образом, если отрезок ОС соответствует , то отрезок CL в том же масштабе соответствует изменяющейся величине . Линия СN/ называется линией переменного пара-метра (ЛПП), на которой откладываются отрезки, соответствующие различным значениям .
В результате, построение диаграммы сводится к следующему:
1. Проводим вектор соответствующий хорде окружности.
2. Определяем центр окружности и радиусом ρ проводим ее.
3. Из точки О по направлению вектора в произвольном масштабе откладываем отрезок
ОС, соответствующий .
4. Под углом - к вектору из точки С проводим ЛПП CN', на которой в
масштабе величины откладываем отрезок CL, соответствующий .
5. Соединяем прямой точки О и L, точка пересечения этой прямой с окружностью определяет положение вектора на окружности при заданном.
Точка N соответствует =0, точка О – =, так как ЛПП параллельна касательной в точке О. Дуга OMN соответствует положительным значениям . Следует отметить, что дуга окружности, по которой перемещается точка М, расположена относительно хорды ON со стороны ЛПП.
Рис. 13.3
Пример 13.1. В цепи рис. 13.3 . Индуктивность изменяется от нуля до бесконечности. Построить геометрическое место концов вектора при изменении .Определить, при каком сопротивлении ток максимален.
Решение
Рассматриваемая электрическая цепь относительно сопротивления нагрузки может быть заменена эквивалентной с параметрами и (рис. 13.1). Напряжение определим как напряжение на нагрузке при :
Conpотивление входное сопротивление относительно нагрузки
Ток короткого замыкания (при )
Таким образом, уравнение (13.1) для рассматриваемой задачи примет вид
Круговая диаграмма тока приведена на рис. 13.4 ( см. также рис. 7.18).
Рис. 13.4
1. Выбираем масштаб тока m1 = 0,2 А/см и проводим вектор , откладываем напряжение .
2. Определяем центр окружности; под углом 1350 к вектору из точки N проводим прямую NQ,
восставим перендикуляр к середине хорды ON и перпендикуляр к NQ в точке N, точка их
пересечения есть центр окружности. Радиус окружности
=0,707 А.
3. В направлении из точки О откладываем отрезок, соответствующий модулю
сопротивления Ом в произвольном масштабе; пусть mR=10 Ом/см.
4. Из точки С под углом –1350 к проводим ЛПП, на которой в масштабе mR = 10 Ом/см
откладываем отрезки, соответствующие изменяющемуся сопротивлению нагрузки
(при =30 Ом, точка L).
5. Точка пересечения прямой OL с окружностью определяет искомый ток, из диаграммы
имеем .
Максимальное значение тока наблюдается npи совпадении и (режим резонанса
напряжения), поэтому из диаграммы имеем
Рис. 13.5
Пример 13.2. В схеме фазоуказателя (рис. 13.5) трехфазный источник симметричный, соединенный звездой UФ=220 В, нагрузки в фазах r = 150 Oм = const, L изменяется от нуля до бесконечности. Построить годограф напряжения смещения нейтрали и определить напряжения на фазах нагрузки.
Решение
Напряжение относительно изменяющегося сопротивления равно
(13.2)
где – реактивная и активная проводимости, причем g = const, bL -изменяющаяся
величина, -линейные
напряжения. Уравнение (13.2) соответствует уравнению (13.1), поэтому годографописывает
круговую диаграмму (рис. 13.6).
Рис. 13.6
Вектор , имеет начало в точке А, конец в D,
причем точка D, лежит на середине линейного напряжения . Отрезок AD является хордой.
Из точки A в направлении AD в масштабе m,откладываем проводимость
.(AN).Из точки N под углом -(-90°) = 90° по отношению к вектору про
водим линию переменного параметра, на которой в том же масштабе mg откладываем реактивную
проводимость . Центром окружности является середина хорды DA, которая является
диаметром. Из диаграммы следует что точка A соответствует режиму , точка
D- . Напряжения и на нагрузках в фазах В и С различны, причем
ВО' меньше СО', следовательно, если вместо резисторов r включить одинаковые лампы нака
ливания, то яркость их будет различной, причем в фазе С ярче, чем в фазе В. Поэтому можно
сделать вывод что та лампа, которая горит ярче, включена в фазу С.
Задачи для самостоятельного решения (к главе 13)
-
В электрической цепи (рис. 13.3) индуктивное сопротивление нагрузки заменено
активным conpотивлением rн. Построить годограф вектора тока при изменении rн от нуля до
бесконечности. По диаграмме найти при rн = 50 0м.
Ответ: .
-
В схеме рис. 13.5 катушка индуктивности заменена конденсатором, величина емкости
которого изменяется от нуля до бесконечности. Построить годограф изменения потенциала и найти напряжения на фазах приемника.
Ответ: .
ЛИТЕРАТУРА
-
Нейман Л.Р., Демирчян К.С. Теоретические основы электротехники.Т.1.Л. Энергоатомиздат, 1981.534с.,
-
Основы теории цепей. Г. В. Зевеке, П. А.Ионкин, А. В. Нетушил, С. В. Страхов.
М.: Энергия, 1975. 752 с.
3. Теоретические основы электротехники/Под ред. П. Л. Ионкина. М.; Высшая школа, 1976.
Т. 1. 383 с.
4. Бессонов Л. А. Теоретические основы электротехники. М.: Высшая школа, 1978. 231 с.