Kondratenko_Guide_109
.pdf
@M |
|
|
] R |
@t = [M; Heff |
|||
|
= jejg |
|
|
R |
2mc |
|
|
диссипация |
|||
|
F |
|
|
Heff = |
M |
|
|
Под действием высокочастотного "пробного"поля можно добиться однородной |
|||
прецессии |
|
|
|
M0 F |
|
|
|
xx = yy = F2 +( i!+ )2 |
|
|
|
ãäå F = (H0 + M0) частота ФМР |
|
|
|
H0 амплитуда основного поля (H = H0 + h) |
|
||
M0 плотность магнитного момента |
|
|
|
ñì. 33 |
|
|
|
диссипативный коэффициент |
|
|
|
ФМР - это спиновые волны, правой поляризации |
|
||
|
xx |
|
|
|
|
00 |
xx0 |
|
|
xx |
|
|
|
|
! |
35. Антиферромагнитный резонанс. |
|
|
|
Антиферромагнитизм - состояние вещества, в котором магнитные моменты соседних частиц ориентированы навстречу друг другу, поэтому намагниченность в целом равна нулю.
1
jM1j = jM2j = M0
1 и 2 это подрешетки 2
Получим:
= 0 |
q |
|
|
|
e |
e> 0) |
|||
AF = M0 (2 + ) |
||||
e |
(легкая ось |
e |
||
1 |
||||
Здесь опять спиновые волны, двух линейных поляризаций ) можно получить
круговую и эллиптическую.
Включим поле H0 k : AF ! AF H0
11
AF |
+ - правая поляризация |
|
- - левая поляризация |
spin op |
H0 |
Равновесное состояния: |
|
|
|
|||
áåç ïîëÿ |
|
малое поле |
большое поле |
|||
|
M1 |
H |
|
M1 |
|
H |
|
|
|
|
M1 |
M2 |
|
M2 
M2
36.Уравнения Блоха для ядерной намагниченности. Ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонансы.
dI |
= N [I; H] |
|
1 |
(( ; I) I0) |
|
1 |
(I ( ; I)) |
dt |
1 |
2 |
|||||
Ïîëå: H = H0 + h, ãäå(h; ) = 0 è h e i!t I0 равновесная намагниченность
1 продольное время релаксации (отвечает за релаксацию с изменениями энергии, например взаимодействие с решеткой)
2 поперечное время релаксации (отвечает за магнитную релаксацию)
ЯМР - явление поглощения ЭМ излучения средой в сильном магнитном поле. Поле поглощается на зеемановских уровнях в ядрах.
N = N H0 левая круговая поляризация |
|
ЭПР - поглощение неспаренными электронами |
|
Измерение: |
|
|
N00 |
1. По поглощению |
|
|
! |
2. По остаточной намагниченности: |
|
|
сигнал |
|
N = N H0 |
N 2 1 |
идеальный случай (прецессия всех ядер |
|
сфазирована) |
время отключения поля |
|
|
2 |
12
37.Спиновое Эхо.
Пусть есть неоднородное поле с частотой N = N + N Перейдем во вращающуюся
СК с частотой вращения N . Это равносильно отключению поля.
|
z |
|
z |
За время действия |
|
|
|
||||
|
I |
|
|
||
t = 0 |
t = +0 |
|
поля, I повернется |
||
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
íà |
|
|
|
действ. |
I |
2 |
|
|
y |
|
y |
|
|
|
ïîëå h |
|
||
|
|
|
|
|
|
x(H) |
|
|
x(H) |
|
|
|
|
|
|
|
|
На месте будет стоять только спин с ! = N , остальное будет рассыпаться веером.
y
x
Ищем время и включаем поле h так, чтобы оно повернуло I на угол :
Тогда если подождать |
|
|
|
|
åùå , то все вектора |
|
|
|
y |
опять соберутся на оси |
|
x |
||
y, но со знаком минус |
|
|||
|
||||
|
|
|
||
e |
t |
|
2 |
|
|
|
e |
t |
|
2 |
|
|
2 |
t |
|
Если изолировать величину пичка, то можно найти 2
38. Диапазоны частот, отвечающие магнитным резонансам.
2F 1010 Gz
2AF 1012 Gz
2N 107 Gz
2epr 1010 Gz
Brought to you by A.B. and A.Z.
Approved by P.S.
for donation Яndex.Деньги 41001553445006
13