Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

doc2

.pdf
Скачиваний:
117
Добавлен:
31.05.2015
Размер:
14.26 Mб
Скачать

610

X. Динамика материальной системы

Сучетом начальных условий: х0 =0, х0 =0, найдем С, =0. Тогда

XX=

 

3

dx _

12 gx

~dt~\~T

dx

l2g dt,

Vx

M 3

2

+C2.

Найдем постоянную интегрирования Сг с учетом начальных условий: х = 0 при / = 0; С2 = 0. Тогда

Ах = -2 t2g

Откуда уравнение движения цепи

х = gt1

О т в е т : х = g ' z

Задача 45.34

Цепь сложена на земле и одним концом прикреплена к вагонетке, стоящей на наклонном участке пути, образующем угол а с горизонтом. Коэффициент трения цепи о землю / Вес единицы длины цепи у, вес вагонетки Р. Скорость вагонетки в начальный момент % Определить скорость вагонетки в любой момент времени и выяснить необходимое условие, при котором вагонетка может остановиться.

Р е ш е н и е

Запишем дифференциальное уравнение движения вагонетки с цепью в проекции на ось х, учитывая, что абсолютная скорость присоединенной массы равна нулю (см. рисунок):

d(mx) v, r

Р + УХ

где т = —.

45. Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

611

Тогда

 

 

 

d_

Р+ух

= Psina+yxsinaРур.

 

dtL

g

 

 

 

Поскольку Frp = fyxcosa, то

d P+yx. = (P+'yx)sina-/pccosa dt g

или

(I±I^x+jPL

g

= (P+yX)sma-fyxcosa.

(1)

g

 

 

Так как Jc = xdx

, то выражение (1) примет вид

 

 

 

dx

 

 

 

 

 

 

(Р+ух)^-dx + ух2

= (P+yx)gs'ma-fgyx

cosa.

 

Умножим уравнение (2) на (P+yx)dx

и получим

 

(P+yx)2xdx + (P+yx)yx2dx = (P + yx)2gsinadx-fgyx(P+ух)

cosadx.

Поскольку

 

 

 

 

 

 

 

 

(Р+ ух)2 xdx-+(Р+ух) yx2dx = d ~{Р + ух)2х2~

 

то уравнение (3) примет вид

 

 

 

 

 

\Р+ух)2х2

=

(P+yx)-gsmadx-fgyx(P+yx)cosadx.

 

 

 

 

Проинтегрируем выражение (4):

 

 

 

(.Р+ух)2х2

 

g(P+yx)3 .

. пх2

.

гх3

i

U . — =

 

U - s m a - f g Y P — c o s a - f g y 1 — c o s a + C .

 

2

 

 

3y

2

 

3

 

Подставим начальные условия x0 -0>

= vo в

уравнение (5):

 

 

 

 

P2vi

gP3 .

r

 

 

 

 

 

 

2

= s — sina+C

 

 

 

 

 

 

3y

 

 

 

(2)

(3)

( 4 )

...

(5)

612

 

 

 

 

X. Динамика материальной системы

и найдем постоянную

интегрирования

 

 

 

 

 

C ^ - i ^ s i n a .

 

 

 

 

 

2

 

Зу

 

 

Подставим значение С в уравнение (5), разделим на (Р+ух)2 и по-

лучим

 

 

 

 

 

 

 

x2^g(P+yx)^a

 

fgyPx2

с о _

fgyV

^-cosa +

 

3y

s i n a — —

 

= - c o s a — —

 

 

2(Р+ух)2(P+yx)2

 

3(P+yx)2

 

 

 

P2vq

 

gP3

 

 

 

 

2(P+yx)2

3y(P+yx) sina

 

или

 

 

 

 

 

 

 

x2 _

P2vl

 

^gsina

 

 

1

 

2

2{P+yxY

3y

 

(P + yxy

+ j g x s i n a -

О т в е т :

 

 

feyPx2 fyy2x3

 

r- cos a.

 

 

 

г cosa — —

 

 

2(P+yx)2

3(P+yx)2

xl

 

Ргщ

/Vsina

 

1

— =

3y

(P+yx)2

+ -spcsma-

2

2{P+yx)2

3

 

fetPx2

fgy2x3

v cosа. Остановка может иметь

 

- - -

c o s a — —

 

2 (Р+ух)2

3 (P+yxf

 

место при выполнении неравенства / >tga.

Примечание. Ответ в задачнике неточный.

Задача 45.35

Материальная точка массы т притягивается по закону всемирной тяготения Ньютона к неподвижному центру. Масса центра со време

нем меняется по закону М = — . Определить движение точки. 1 + а/

Указание. Перейти к новым координатам с помошью соотношени!

!; =

х

 

у

1

 

—, ri = —-— и к приведенному времени т =

а(1 + at)

 

1+а/

l + ca

45. Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

613

Р е ш е н и е

Запишем дифференциальные уравнения движения в проекции на декартовы координаты:

 

 

 

тх - -

fmMx

(1)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(X2 + У2 )У 2 ,

 

 

 

 

ту--

fmMy

(2)

 

 

 

 

у2)^2'

 

 

 

 

2 +

 

лл Мо

 

 

у =

Г)

 

 

 

где М = -——; х = — ;

ат

 

 

 

l + at

ат

 

 

 

 

 

Тогда

 

 

 

 

 

 

 

dxdx

 

 

1

dx

а2т2 dx

 

х = -dx dt

(1 + а/)2

dx

а

 

 

dx

dx dx

=

-a2x2(-a)

 

з з

d\

dt

dt dx

dx2

•• -aJx

dx2

 

 

 

dx dx

Подставим полученные выражения в уравнение (1):

 

 

ах

 

dx2

(^2+Г|2)3/2(1 + а /)3 = 0.

 

Сократим на а3 т3 и получим

 

 

 

 

 

 

 

dx2

р3

= 0,

 

 

 

 

 

 

 

где р = д/^2 + Г|2.

Аналогично преобразуем и уравнение (2), которое примет вид

d\ + fMоП _

dx

= 0.

лл
= Л/,,
z

614

 

 

X. Динамика материальной системы

О т в е т : уравнения движения в координатах

т\ имеют вид (f — по-

стоянная

тяготения)

 

 

^

+

 

+ /МоЧ _Q. p =

V|TT^,

d\l

р

dv-

pJ

 

т.е. отвечают обычным уравнениям в случае постоянных масс. Поэтому в зависимости от начальных условий в переменных ^ и г| имеют место эллиптические, параболические или гиперболические орбиты.

Примечание. В задачнике в ответе опечатка: дано р2 вместо р3.

Задача 45.36

Для быстрого сообщения ротору гироскопа необходимого числа оборотов применяется реактивный запуск. В тело ротора вделываются пороховые шашки общей массой т 0 , продукты сгорания которых выбрасываются через специальные сопла. Принять пороховые шашки за точки, расположенные на расстоянии г от оси вращения ротора. Касательная составляющая эффективной скорости истечения продуктов сгорания ve постоянна.

Считая, что общий расход массы пороха в одну секунду равен д, определить угловую скорость со ротора к моменту сгорания пороха, если на ротор действует постоянный момент сопротивления, равный М. Радиус ротора R. В начальный момент ротор находится в покое.

Р е ш е н и е

Запишем закон изменения массы пороха: m = mQ-qt,

где t — время, которое изменяется от Ц - 0 до /2 = —• <7

Дифференциальное уравнение вращения ротора относительно оси г (см. рисунок):

Т d ( a

Idt

где / = / р + (m0-qt)r2 — момент инерции ротора и пороховой шашки переменной массы; Mz = veqR- М — момент реактивной силы и сил сопротивления относительно оси z•

45. Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

615

Итак, имеем дифференциальное уравнение с разделяющимися переменными:

 

 

 

[/р + 0по ~

 

 

at

veqR-M.

 

 

Проинтегрируем это уравнение:

 

 

 

 

 

 

 

О

о

 

Iv+(ma-qt)rl

 

 

и получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ш =

(veqR-M),

 

.

Л.

т

ч

=

 

 

 

rq

Iln[/p

+(щ

- ^ I

L

 

 

 

 

 

 

 

 

 

10

 

 

 

 

 

_ Rqve-M

 

1п(1р+ЩГ2)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

n

/p

 

 

 

co=

Лоу, - M ,

In

,

 

,

2

,

— момент инерции

О т в е т :

v,

 

In—, где / 0

= l p + m 0 r ,

/р

 

ротора относительно оси

вращения.

 

 

Задача 45.37

По данным предыдущей задачи найти угловую скорость ротора после сгорания пороха, если на ротор действует момент сопротивления, пропорциональный его угловой скорости — коэффициент пропорциональности).

616

X. Динамика материальной системы

Р е ш е н и е

В этой задаче по сравнению с предыдущей вместо постоянного момента сопротивления Мдан закон его изменения: Мс = Ьах Тогда дифференциальное уравнение вращения ротора запишем в виде

11рЧЩ-0)г2]^г dt = veqR-box

Разделим переменные и проинтегрируем это уравнение:

 

 

 

т

 

 

 

|

d(Q

J _

dt

 

 

0veqR~blо

J

Ip+(m0-qt)rv

-1

In (veqR-ba>) ш

qr

 

 

b

 

о

 

 

 

veqR-b(a

 

L

rh

 

veqR

KIp+m0r

 

 

1 -

6(0

ylp

+m0r

r21

 

 

veqR

 

Введем обозначение

Iо = /р +m0r2

Тогда

(0 = Rveq \-\Lt

W

О т в е т: со _ Rveg

Л).

пступень п - 1 ступень
2 ступень
1 ступень

45. Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

617

Задача 45.38

Многоступенчатая ракета состоит из полезного груза и ступеней. Каждая ступень после израсходования топлива отделяется от остальной конструкции. Под субракетой понимается сочетание работающей ступени, всех неработающих ступеней и полезного груза, причем для данной субракеты все неработающие ступени и полезный груз являются «полезным грузом», т.е. каждая

ракета рассматривается как одноступенчатая ракета. На рисунке указана нумерация ступеней и субракеты.

Пусть q — вес полезного груза, Р, — вес топлива в /-й ступени, Qi — сухой (без топлива) вес /-Й ступени, G, — полный вес /-й субракеты. Вводя в рассмотрение число Циолковского для каждой субракеты

Zi G,

G,-P,

и конструктивную характеристику (отношение полного веса ступени к ее сухому весу) для каждой ступени

Si =Qi + Pi

Qi '

определить полный стартовый вес всей ракеты, вес к-й субракеты, вес топлива к-й ступени, сухой вес к-й ступени.

Указание. При решении задачи ввести а, — «относительный вес» /-й субракеты, т.е. отношение начального веса субракеты к весу ее полезного

груза: а, =GJG2, а2 =G2/G}

a„=G„/g.

Р е ш е н и е Найдем число Циолковского для первой субракеты

6tB

X. Динамика материальной системы

Полный вес второй субракеты

 

Откуда полный вес первой субракеты

+

(2)

Подставим выражение (2) в знаменатель уравнения (1) и найдем

- _

5

'G z + f l '

Откуда

G,=Z,(C?2+a)-

(3)

Определим конструктивный параметр для первой ступени

И

 

Найдем вес топлива в первой ступени из выражения

(4):

Ц =QM-\)

(5)

и из выражения (1)

д^Ь-Ъ

Z}

Приравняем правые части выражений (5) и (6):

и найдем сухой вес первой ступени

а

Подставим значение Qt в выражение-1) (3):

G, = Z,(G2 +Q) = Z& + Z& = zlG1 + s,Gliz,-1~[)

и определим полный стартовый вес первой субракеты

g | = Z , G 2 ( 5 , - l )

( 6 )

(7)

( 8 )

S] -Z,

45. Динамика точки и системы переменной массы (переменного состава)

Рассуждая аналогично, найдем вес второй субракеты

G2 = ^sfii{s2-\)2 -

 

s2-z2

 

Вес я-й субракеты

 

 

G„ = qZn{s"

 

Тогда полный стартовый вес всей ракеты

л

Л с

1

= ,=1

(=1 Si -

Zi .

а вес к-й субракеты

Gk-qflbfl^T--

i=k i=k Zi

Согласно формуле (7) сухой вес к-й ступени

Qk = °k{Zk ~1}.

Zk(sk - 1 )

Вес топлива в к-й ступени определим по формуле (6):

P k = ^ G k .

Zk

Откуда

619

( 9 )

(10)

(11)

(12)

(13)

(14)

 

 

 

С к

= Щ .

(15)

 

 

 

 

Zk-1

 

Подставим выражение (15) в равенство (13) и получим

 

 

 

а -

Л -

( 1 6 )

О т в е т: (7, =

J

Gk =

П

рк =

/=1

,=1 -5/ -

г,-

/=л- /=* ^ - ^

Zk

р

 

 

 

 

 

Qk =

(формулы Фертрегта).

 

sk~ 1

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]