45. Расчет интерференциальной картины двух источников

Раньше световую волну заставляли интерф-ть саму с собой за счет деления фронта волны.

Опыт Юнга Зеркала Френеля Бипризма Френеля

Расчет интерференционной картины двух щелей:

s₁ M , D<<Lиз MS₂N и MS₁K : ₂²=L²+(x+d/2)² ,

S₁ s₂ N х S₁²=L²+(x-d/2)² S₂²-S₁²=2xd S₂²-S₁²=(S₂-S₁)(S₂-S₁)

d дельта S O .Max, если

S₂ L (экран) K x_m=,т=1,2,3… x_m+1-x_m

46. Интерференция света в тонких пленках

Из воздуха на пленку с n и d падает ll-й монохрамотический пучок света с длиной λ под углом I с нормалью пленки. На фронте АД оба луча имеют одинаковую фазу оптического хода :

Δl=n(АС+СВ)- n_возд(ДВ+λ/2)? n_возд=1,0003

Здесь учтено, что при отражении луча 2 от оптически более плотной среды луч меняет фазу на противоположную и теряет 0,5 длины волны. => Δl=2ndcosr-λ/2; ;;

Min в отраженном свете: , гдеm=0,±1 … . Имеем мax ,если , гдеm= 0,±1… . В проходящем свете не теряется половина длины волны, и потому условия мах и мин обращаются и мен местами. При измен длины волны, угла падения, толщины плёнки услов мах и мин меняются, поэт при падении бел света наблюд радужная окраска. Если толщина плёнки мен непрерывно, наблюд клин, на пов-ти наблюд полосы равной толщины – кольца Ньютона.

Радиусы светлых колец в проход свете , к=1,2,3… (мах).Р Радиусы темных колец: . Явление интерференции приме-н няется для точных измерений λ_зел=0,5мм/1000.

r

O

линза

Явление интерференции используется в оптике.

пленка

47. Дифракция света

- явление отклонения света от прямолинейного распространения, проявляющегося в огибании светом препятствий и захождении света в область геометрической тени при прохождении отверстия. Размеры препятствий (отверстий) соизмеримы с длиной волны. Различают дифр-ю Фраунгофера и Френеля в сходящихся лучах. Начальные закономерности устанавливаются с помощью принципа Гюгенса-Френеля, по которому любая точка фронта волны, до которой дошли колебания является источником вторичных волн и поверхность, которую огибают эти вторичные волны есть фронтовой фронт.

1

2

Френель учел когерентность вторичных волн, что позволяет S рассчитать дифракцию картины. Пусть световое колебание в т. о S происходит по закону A_o=cos(wt+ α) уравнение сферической волны в т. М от элемента вы имеет вид:

M

K() – некот ф-ция кот зависит от угла-max, если =0, и = 0, при≥;- соотн принципа Гюйгенса – Френеля.