Дипломная работа / Без назв 12

проницаемости (&1 И &2) И толщиной (d₁ И d₂), при направлении поля вдоль

слоев среднее значение

(1.2.2)

При направлении поля поперек слоев &ер =&1&2(d₁ +d₂)/(&A +&2^d2)

(1.2.3)

При увеличении числа слоев в числителе и знаменателе уравнений (1.2.2) и 1.2.3) соответственно, увеличивается число слагаемых.

Напряженность электрического поля в конденсаторе также не является посгоянной. В простейшем случае, когда материал по своей структуре

олиороден и отсутствует зазор между ним и пластинами конденсатора,

чэлряжение, приложенное к материалу U т равно напряжению, подводимому к

эзоочему конденсатору U pk • Напряженность электрического поля в

чэтериале для плоского конденсатора Е; = U_pk / d_m• Материал в этом случае

з:=...-ревается равномерно, поскольку удельная мощность выделяется по всему ~O объему одинаково.

Если однородный материал помещен в конденсатор коаксиального типа, то

также и м = и рк.э а напряженность электрического поля в данной точке

wrериала

(1.2.4)

:::::JIe R - расстояние от центра до данной точки.

ЕС.1И материал занимает не весь объем конденсатора, то для плоского

EEJ:cHCaTOpa

E~=U/(d+&d,J

Е_н = е Б;

(1.2.5)

..•• коаксиального конденсатора

(1.2.6)

08.210106.010. ПЗ