Билет №27

1. Влияние размера зерен на коэрцитивную силу ферромагнетиков

Величина коэрцитивной силы Нс растет при уменьшении среднего размера частиц до некоторого критического размера. Для таких металлов как Fe, Ni, Co максимальное значение Нс достигается для частиц со средним диаметром 20...25, 50...70 и 20 нм, соответственно.

Если после намагничивания ферромагнетика до насыщения отключить внешнее магнитное поле намагниченность ферромагнетика полностью не снимается и сохраняется остаточная индукция (В_r). Это вызвано тем, что дефекты структуры, препятствующие перемещению границ доменов при намагничивании, препятствуют обратному смещению границ доменов при размагничивании. Для того чтобы снять остаточную индукцию необходимо приложить поле обратной полярности. При некотором значении напряженности поля, называемом коэрцитивной силой (Н_с), индукция исчезнет. Дальнейшее увеличение напряженности поля в обратном направлении приведет к намагничиванию ферромагнетика. Естественно, что знак вектора магнитной индукции при этом поменяется. Отключение внешнего магнитного поля вновь приведет к появлению остаточной индукции, для снятия которой необходимо приложить коэрцитивную силу. Таким образом, при нахождении ферромагнетика в переменном магнитном поле появляется петля гистерезиса. Чем больше в материале дефектов структуры, затрудняющих смещение границ зерен, тем выше значение коэрцитивной силы и шире петля гистерезиса.

2. Потери энергии электрического поля в диэлектриках. Меры оценки потерь энергии электрического поля.

Под действием электр-ого поля в диэлек-ке развиваются два основных процесса: поляризация и сквозная электропр-сть. Развитие этих процессов может привести к рассеянию энергии электрич-ого поля в диэлек-ке в виде тепла. Так, под действием электр-ого поля свободные носители заряда набирают кинет-ую энергию и, сталкиваясь с молекулами вещ-ва, передают им эту энергию. Т-м об-ом, энергия электрич-ого поля трансформируется в тепловую энергию материала. Кроме того, в случае, когда структурные единицы вещ-ва (молекулы) полярны, внешнее электр-ое поле совершает работу по повороту диполей по полю, и, , энергия поля вновь рассеивается в материале.

Для количеств-ой оценки величины диэлектр-их потерь используют понятие тангенс угла диэлектрических потерь.

В идеальном диэлектрике сдвиг фаз между напряжением и реактивной составляющей тока равен 90 градусам. В реальном диэлектрике появляется активная составляющая тока. Поэтому векторная диаграмма токов и напряжений выглядит, как показано на рисунке 3.10.

Рис. 3.10. Векторная диаграмма токов и напряжений в реальном диэлектрике

Зная величину напряжения, круговую частоту и емкость, можно определить реактивную составляю-щую тока:

Ip=U**C . (7)

Тогда активная составляющая тока определится как:

Ia=Ip*tg . (8)

Рассеиваемую мощность можно определить следующим образом:

Р=UIa= UCtg . (9)

Таким образом, tg можно использовать в качестве меры потерь энергии поля в диэлектрике.