- •С. Г. Авдєєв, т. І. Бабюк
- •Частина 1
- •Частина 1 Кінематика Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Динаміка прямолінійного руху Основні формули
- •Закони збереження. Робота й енергія Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Динаміка твердого тіла Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Гідростатика Основні формули
- •Електричне поле у вакуумі Основні формули
- •Електричне поле у діелектриках Основні формули
- •Провідники в електричному полі Основні формули
- •Енергія електричного поля Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Електричний струм Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Магнетне поле у вакуумі і середовищі Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Електромагнетна індукція Основні формули
- •Приклади розв’язання задач
- •Рух заряджених частинок в електромагнетному полі Основні формули
- •Додаток а Деякі відомості з математики
- •2. Формули диференціального й інтегрального числень
- •3. Формули для наближених обчислень
- •Довідкові дані
- •Сергій Григорович Авдєєв
Електричне поле у діелектриках Основні формули
1. Диполь – це система двох однакових за модулем і протилежних за знаком зарядів, які розміщені на деякій відстані один від одного.
Електричний момент р диполя це вектор, який напрямлений від негативного заряду до позитивного і який дорівнює добутку заряду |q| на вектор , що проведений від негативного заряду до позитивного та називається плечем диполя, тобто
.
Диполь має назву точкового, якщо плече l диполя значно менше відстані r від центра диполя до точки, у якій визначається дія диполя (l<<r).
2. Напруженість поля точкового диполя визначається за формулою
,
де – електричний момент диполя;
r – абсолютне значення радіуса вектора, який проведений від центра диполя до точки, напруженість поля в якій визначається;
– кут між радіусом-вектором r та плечем l диполя.
Напруженість поля точкового диполя у точці, яка лежить на осі диполя (=0)
,
і в точці, яка лежить на перпендикулярі до плеча диполя, що проведений із його середини (а = /2)
.
3. Потенціал поля точкового диполя на відстані r від диполя
.
4. Потенціал поля точкового диполя у точці, яка лежить на осі диполя (=0)
,
і в точці, яка лежить на перпендикулярі до плеча диполя, який проведений із його середини (= /2)
.
Напруженість і потенціал неточкового диполя визначаються як для системи зарядів.
Механічний момент, який діє на диполь з електричним моментом , розміщеним в однорідному електричному полі з напруженістюЕ
або ,
де а – кут між напрямками векторів та .
У неоднорідному електричному полі, окрім механічного моменту (пари сил), на диполь діє ще деяка сила. У випадку поля, яке має симетрію відносно осі х, ця сила виражається співвідношенням
,
де – частинна похідна напруженості поля, яка характеризує ступінь неоднорідності поля у напрямку осіх.
При а >сила Fх позитивна. Це означає, що під її дією диполь втягується в область сильного поля.
5. Електричне зміщення D пов'язане з напруженістю Е електричного поля таким співвідношенням
.
Це співвідношення може бути застосованим лише для ізотропних діелектриків.
6. Потік вектора електричного зміщення визначається аналогічно потоку вектора напруженості електричного поля:
– у випадку однорідного поля
;
– у випадку неоднорідного поля
,
де Dn – проекція вектора на напрямок нормалі до елемента поверхні, площа якої дорівнює dS.
7. Теорема Гаусса для поля в діелектриках. Потік вектора електричного зміщення через будь-яку замкнену поверхню дорівнює алгебраїчній сумі сторонніх зарядів, які охоплені цією поверхнею:
,
де п – кількість сторонніх зарядів, які охоплені замкнутою поверхнею.
Провідники в електричному полі Основні формули
1. Електроємність ізольованого провідника або конденсатора
,
де dq – заряд, переданий провіднику (конденсатору);
d–зміна потенціалу, яка викликана цим зарядом.
2. Електроємність ізольованої провідної сфери радіусом R, яка розміщена у нескінченному середовищі з діелектричною проникністю
.
Якщо сфера порожня і заповнена діелектриком, то електроємність її від цього не змінюється.
3. Електроємність плоского конденсатора
,
де S – площа кожної з пластин;
d – відстань між ними;
–діелектрична проникність діелектрика, який заповнює простір між пластинами.
Електроємність плоского конденсатора, який заповнений n шарами діелектрика товщиною d кожний, діелектричні проникності яких і (шаруватий конденсатор)
.
4. Електроємність сферичного конденсатора (дві концентричні сфери радіусами R1 і R2, простір між якими заповнено діелектриком з діелектричною проникністю )
.
5 Електроємність циліндричного конденсатора (два коаксіальних циліндри довжиною l i радіусами R1 і R2, простір між якими заповнено діелектриком з діелектричною проникністю )
.
6. Електроємність послідовно з'єднаних конденсаторів визначається формулою
,
де п – кількість конденсаторів;
У випадку двох конденсаторів
.
У випадку п однакових конденсаторів з електроємністю СІ кожний
.
7. Електроємність паралельно з'єднаних конденсаторів:
,
де п – кількість конденсаторів.
У випадку двох конденсаторів:
.
У випадку п однакових конденсаторів з електроємністю С2 кожний
С = nC2.