1.2. Метод Ллойда

На рис. 3 изображено интерференционное устройство, состоящее из действительного источника свете S и плоского зеркала (зеркала Ллойда). Один световой пучок, исходящий из источника света, отражается от зеркала и попадает на экран . Этот пучок света можно представить исходяцим от мнимого изображения

Рис.3.

источника света , образованного зеркалом. Кроме того, на экран попадают лучи, идущие непосредственно из источника света S. В той области экрана, где перекрываются оба пучка света, т.е. накладываются две когерентные волны, будет наблюдаться интерференционная картина.

1.3. Бипризма Френеля

Когерентные волны могут быть поручены также при помощи бипризмы Френеля - двух призм (с очень малыми преломляющими углами), сложенных основаниями.

На рис.4 дана схема хода лучей в этом опыте.

Пучок расходящихся лучей от источника света S, проходя верхнюю призму, преломляется к ее основанию и распространяется дальше как бы из точки - мнимого изображения точки . Другой пучок, падающий на нижнюю призму, преломляясь, отклоняется вверх. Точкой, из которой расходятся лучи этого пучка, служит - тоже мнимое изображение точки . Оба пучка накладываются друг на друга и дают на экране интерференционную картину. Результат интерференции в каждой точке экрана, например, в точке Р зависит от разности хода лучей, падающих в эту точку, т.е. от разности расстояний до мнимых источников света и .

2. Описание установки и вывод расчетной формулы

В настоящей работе требуется по результатам измерения периода наблюдаемой интерференционной картины определить длину волны используемого монохроматического излучения. Источником излучения является лазер, размещенный вместе с другими узлами экспериментальной установки на оптической скамье (физика работы лазера изложена в приложении). Оптическая схема установки приведена на рис.5.

Параллельный пучок света, формируемый лазером ЛГ, фокусируется линзой Л₁, и её фокальная точка является источником, освещающим бипризму Френеля БФ. Учитывая, что расстояние от точки до бипризмы много больше светового пятна на бипризме, т.е. расходимость пучка лучей, исходящих из фокуса линзы Л₁, мала, в первом приближении можно считать, что все лучи, падающие на бипризму, параллельны. Тогда лучи, падающие на верхний клин бипризмы, отклоняются вниз на угол

(12)

где п - показатель преломления бипризмы;

- преломляющий угол бипризмы.

Лучи же, падающие на нижний клин, отклоняются вверх так же на угол . Таким образом, от бипризмы к линзе Л₂ распространяются два параллельных пучка света (две плоские волны), угол между которыми равен 2. Линза Л₂ фокусирует эти пучки и формирует в своей фокальной плоскости два точечных источника, отстоящих друг от друга на расстоянии

(13)

где - фокусное расстояние линзы Л₂.

Учитывая, что угон так же как и угол очень мал, расстояние между источниками можно записать в виде

(14)

Когерентные волны, распространяющиеся от этих источников накладываются друг на друга, и формируют на экране интерференционную картину, период которой описывается выражением (11).Подставляя в это выражение

(15)

(что следует из формул (12), (14) и рис.5) для периода запишем

(16)

Отсюда получим расчетную формулу

(17)

Параметры, входящие в формулу (17) сведены в таблицу.