волны

Дисперсионные соотношения для цепочки квазиупруго связанных атомов имеют вид

. Из уравнения следует , что дисперсия отсутствует при:

-- True

---------------------------------------------------------

Правильным соответствием между названиями волн их аналитическими выражениями будет:

с-d, a-с -- True

---------------------------------------------------------

Число штрихов дифракционной решетки увеличили в 2 раза. Разрешающая способность решетки:

Увеличилась в два раза -- True

---------------------------------------------------------

Вектор Пойнтинга есть:

вектор плотности потока энергии в электромагнитной волне -- True

---------------------------------------------------------

Волну называют стационарной, если

профиль волны т.е. распределение возбуждения среды в пространстве не меняется со временем и определяется только фазой -- True

---------------------------------------------------------

Стоячая электромагнитная волна образуется при сложении двух встречных волн, электрические поля в которых описываются функциями: E1X=E0cos(ωt-kz) и E2X=E0cos(ωt+kz). Магнитные поля в этих волнах должны описываться функциями:

B1Y=B0cos(ωt-kz) и B2Y=-B0cos(ωt+kz) -- True

---------------------------------------------------------

Известно, что скорость звука в воздухе при нормальной температуре и давлении

. При увеличении давления в 16 раз скорость:

не изменится -- True

---------------------------------------------------------

Дисперсионные соотношения для цепочки квазиупруго связанных атомов имеют вид

. Из уравнения следует, что волны в цепочке:

дисперсия нормальная -- True

---------------------------------------------------------

Если волновые функции бегущих навстречу волн , то волновая функция стоячей волны имеет вид:

-- True

---------------------------------------------------------

Понятию анизотропная среда соответствуют утверждения:

меняется при изменении направления распространения -- True

---------------------------------------------------------

Интенсивность плоской электромагнитной волны равна . Амплитуда

вектора . Найти амплитуду вектора напряженности магнитного поля

.

1 А/м -- True

---------------------------------------------------------

Если умножить амплитуду магнитного поля на удельное волновое сопротивление вакуума, то получим:

напряженность электрического поля Еm -- True

---------------------------------------------------------

Отношение скорости звука в воздухе при температурах t1 = 0°C и t2 = 57°C ( ) равно:

0.9 -- True

---------------------------------------------------------

В трубе длиной L, открытой с одного конца возбуждаются стоячие волны, соответствующие 2ой гармонике. Места, в которых кинетическая энергия частиц воздуха в трубе имеет наибольшее значение, соответствуют точкам:

2,4 -- True

---------------------------------------------------------

Частотный спектр волнового пакета имеет характерную ширину . Длительность импульса цуга волн (τ) и его пространственная локализация в направлении

распространения в отсутствие дисперсии при фазовой скорости равны.

-- True

---------------------------------------------------------

Если увеличить длину дифракционной решётки в 2 раза, не изменяя её периода, то разрешающая способность в спектре m-го порядка:

увеличится в 2 раза -- True

---------------------------------------------------------

Электромагнитные волны могут распространяться:

в любой среде, а также в вакууме -- True

---------------------------------------------------------

На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке

наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. - интенсивность волны. Для точки наблюдения открыто четыре зоны Френеля. Амплитуда поля равна :

OC -- True

---------------------------------------------------------

Для расчета амплитуды светового поля, создаваемого вторичными источниками в точке наблюдения P, часто используется понятие зон Френеля. Выберите неверные утверждения. Для точечного источника S зоне Френеля соответствует:

Сегмент сферической волновой поверхности, расположенной симметрично относительно прямой SP и построенный так, что расстояние от его границ до точки P отличается на длину волны -- True

---------------------------------------------------------

Угловые дисперсии спектров 2-го порядка (D2) и 4--го порядка (D4) связаны отношением:

D4 / D2 ≈ 2 -- True

---------------------------------------------------------

Нелинейные волны

не подчиняются принципу суперпозиции, т. к. волновые функции определяются из нелинейных уравнений движения -- True

---------------------------------------------------------

В линейно поляризованной электромагнитной волне, бегущей вправо, изменение поля Еy в точках А и В направлено:

ЕА - вверх, ЕВ - вниз -- True

---------------------------------------------------------

Если с ростом частоты электромагнитной волны коэффициент преломления n растет, то дисперсия является:

нормальной -- True

---------------------------------------------------------

В изотропной упругой среде могут распространяться

любые упругие и поперечные электромагнитные волны -- True

---------------------------------------------------------

Удельное волновое сопротивление вакуума равно …

-- True

---------------------------------------------------------

Неправильным утверждением является:

векторы и колеблются с фазовым сдвигом π -- True

---------------------------------------------------------

Если в спектре волнового поля имеют место частоты в интервале , то время

когерентности для наблюдения квазистационарной картины интерференции можно оценить по формуле:

В этих формулах - интервал длин волн в спектре; ν – среднее значение частоты.

-- True

---------------------------------------------------------

На рис приведена векторная диаграмма изменения амплитуды колебаний в точке наблюдения волны при постепенном открытии зон Френеля. А0 – амплитуда волнового

поля в точке при свободном распространении волны, - интенсивность. Отрезок СО равен:

В точку М приходит две электромагнитные волны с напряжённостью электрических полей в них Ey1 = E0cos(ωt-kx) и Ey2 = E0sin(ωt-kx+π/2). Интенсивность электрических полей l1=l2=l0. Результирующая интенсивность в точке М равна:

4l0 -- True

---------------------------------------------------------

Оптическая длина пути L волны в однородной среде это:

, где - коэффициент преломления, - радиус-вектор точки

наблюдения L – это криволинейный интеграл вдоль «луча» волны -- True

---------------------------------------------------------

В однородной изотропной среде у линейно поляризованной электромагнитной волны векторы в каждой точке пространства:

становятся равными нулю в один и тот же момент времени -- True

---------------------------------------------------------

От двух когерентных источников электромагнитные волны попадают в точку «А» (рис.) . Условие максимума и минимума амплитуды колебаний в т. «А» имеет вид

-- True

---------------------------------------------------------

Электрическое поле стоячей электромагнитной волны описывается функцией

. Соответствующее выражение для магнитного поля волны имеет вид:

-- True

---------------------------------------------------------

Если в плоской электромагнитной волне известно значение амплитуды электрического

поля , то значение амплитуды магнитного поля ( ) может быть определено по формуле:

-- True

---------------------------------------------------------

Ниже приведены формулы, описывающие изменение полей в пространстве в избранной системе отсчета (рис.). Для плоской электромагнитной волны, бегущей вдоль оси OZ влево, верными ответами являются:

верные ответы отсутствуют -- True

---------------------------------------------------------

Пучок рентгеновских лучей с длиной волны λ падает на кристаллическую решетку с периодом d под углом скольжения θ. Взаимосвязь между этими параметрами и порядком дифракции дается соотношением:

-- True

---------------------------------------------------------

На дифракционную решётку падает параллельный пучок белого света. На экране, расположенном в фокальной плоскости собирающей линзы, в спектре 1-го порядка красная линия (λ~700 нм):

Расположена дальше от нулевого максимума, чем фиолетовая (λ~400 нм) -- True

---------------------------------------------------------

Понятие “векторные волны” используют для характеристики

как продольных, так и поперечных волн -- True

---------------------------------------------------------

На рисунке изображён мгновенный снимок электрического поля стоячей электромагнитной волны в вакууме. Амплитуда напряжённости электрического поля в точке С равна 2E0. Амплитуда магнитной индукции в этой точке равна:

0 -- True

---------------------------------------------------------

Одно из уравнений Максвелла имеет вид . Решив уравнение можно найти:

Распределение потенциальной составляющей поля в любой момент времени -- True

---------------------------------------------------------

Продольные упругие волны могут распространяться:

в любой среде, кроме вакуума -- True

---------------------------------------------------------

Если решение уравнения известно, то с помощью уравнения :

невозможно найти -- True

---------------------------------------------------------

При падении электромагнитной волны из среды с большим волновым сопротивлением в среду с меньшим волновым сопротивлением фаза поля при отражении от границы:

В некоторой области пространства для электромагнитного поля оказалось: . Соотношения означают, что в этой области:

- вихревое (всегда!), - может быть вихревым или потенциальным -- True

---------------------------------------------------------

На рис изображен мгновенный снимок плоской электромагнитной волны и направление приращения поля в точках A и В. Волна бежит

налево -- True

---------------------------------------------------------

Стоячая электромагнитная волна образуется при сложении двух встречных волн, электрические поля которых описываются функциями

. Соответствующие выражения для магнитных полей этих волн имеют вид:

-- True

---------------------------------------------------------

В поперечных волнах значение вектора Умова-Пойнтинга ( ) в каждом элементе пространства:

в линейно поляризованной волне осциллирует с удвоенной частотой колебаний поля от 0

до , в эллиптически поляризованной волне меняется от до с удвоенной частотой; при круговой поляризации - постоянно -- True

---------------------------------------------------------

Правильным соответствием между названиями волн их аналитическими выражениями будет: