Газоразрядного счётчика Гейгера-Мюллера

Схематически устройство газоразрядного счётчика Гей-гера-Мюллера показано на рис. 5.4. Счётчик выполнен в виде металлического цилинд-ра, служащего катодомК, диаметроммм. АнодомАслужит тонкая стальная проволока диаметроммм, натянутая по оси цилиндра и изолированная от катода изолирующими пробкамиП. Цилиндр заполнен аргоном при пониженном давлении (100мм рт.ст.) с добавкой небольшого количества (0,5%) паров этилового спирта или галогенов.

На рис. 5.4 показана схема включения счётчика для изучения его вольт-амперной характеристики. К электродам подводится постоянное напряжение от источника ЭДС . Величину тока, проходящего через газ, измеряют по падению напряжения на измерительном сопротивленииR.

Предположим, что на газ действует постоянное по интенсивности излучение (ионизатор). В результате действия ионизатора газ приобретает некоторую электропроводность и в цепи потечёт ток, зависимость которого от приложенного напряжения показана на рис. 5.5.

Рис. 5.5. Вольт-амперная характеристика газового счётчика

U_ПОР – пороговое напряжение; I, II – режим ионизационной камеры; III – область пропорциональности; IV - режим ограниченной пропорциональности; V - Гейгеровский режим; VI – область непрерывного газового разряда

При небольших напряжениях ток, проходящий через прибор, мал. Регистрировать удаётся только суммарный ток, вызванный прохождением большого числа частиц. Приборы, работающие в таком режиме, называются ионизационными камерами. Этому режиму соответствуют участкиIиII.

На участке Iток возрастает пропорционально напряжению, т.е. выполняется закон Ома. На этом участке одновременно с процессом ионизации идёт обратный процесс – рекомбинация (соединение между собой положительных ионов и электронов с образованием нейтральных частиц).

При дальнейшем увеличении напряжения рост силы тока замедляется и совсем прекращается (участок II). Наступает ток насыщения. Ток насыщения – это максимальное значение тока, когда все ионы и электроны, создаваемые внешним ионизатором за единицу времени, за то же время достигают электродов. Величина тока насыщения определяется мощностью ионизатора. Ток насыщения является мерой ионизирующего действия ионизатора: если прекратить действие ионизатора, то прекратится и разряд.

При дальнейшем увеличении напряжения сила тока возрастает достаточно медленно (участок III). При больших напряжениях электроны, возникающие под действием внешнего ионизатора, сильно ускоренные электрическим полем, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их. В результате образуются вторичные электроны и положительные ионы. Вторичные электроны, ускорившись в электрическом поле, могут вновь ионизировать молекулы газа. Общее число электронов и ионов будет возрастать лавинообразно по мере продвижения электронов к аноду (этот процесс называетсяударной ионизацией). Счётчики, работающие в этой области (III), называютсяпропорциональными.

Число электронов, доходящих до анода, отнесённое к числу первичных электронов, называется коэффициентом газового усиления. Коэффициент газового усиления быстро возрастает с ростом напряжения и при больших напряжениях начинает зависеть от числа первичных электронов. При этом счётчик из пропорционального режима переходит в режимограниченной пропорциональности(участокIV). Счётчиков, работающих в этой области, не существует.

При ещё большем напряжении возникновение хотя бы одной пары ионов приводит к началу самостоятельного разряда (напряжение, при котором возникает самостоятельный разряд, называется напряжением пробоя). Ток перестаёт зависеть от числа первично образовавшихся ионов и энергии регистрируемых частиц. Счётчик начинает работать в Гейгеровском режиме (участокV). Прибор, работающий в этой области, называетсясчётчиком Гейгера-Мюллера. Независимость силы тока от энергии ионизирующих частиц делает счётчики Гейгера-Мюллера удобными для регистрации-частиц, имеющих непрерывный спектр.

Дальнейшее повышение напряжения приводит к возникновению непрерывного газового разряда. Ток в этом случае резко возрастает (участокVI), и счётчик может выйти из строя.

Таким образом, счётчик Гейгера-Мюллера работает по принципу внутреннего газового усиления. Когда на счётчик подаётся высокое напряжение, поле вблизи тонкой нити (анода) крайне неоднородно. Благодаря большому градиенту потенциала заряженная частица, попавшая в счётчик, ускоряется полем до энергии более 30эВ. При такой энергии частицы начинает действовать механизм ударной ионизации, за счёт которой электроны умножаются в числе до лавины. В результате на анодном нагрузочном сопротивлении образуется отрицательный импульс. Электронная лавина может возникнуть от одного единственного электрона, попавшего между катодом и анодом.

Характеристики счётчика Гейгера-Мюллера

Эффективностьсчётчика – это отношение числа регистрируемых частиц к полному числу частиц, проходящих через него. Эффективность счётчика к электронам может достигать99,9%. Регистрация-лучей осуществляется через быстрые электроны, образующееся при поглощении или рассеянии-квантов в счётчике. Эффективность счётчиков к-квантам обычно составляет порядка%.

Важной характеристикой счётчика является фон.Фономназывают показания прибора в отсутствии исследуемых источников излучения. Фон счётчика обусловлен: космическим излучением; наличием радиоактивных веществ в окружающей среде, в том числе в материалах, из которых изготовлен счётчик; самопроизвольными разрядами в счётчике (ложные импульсы). Обычно для различных по конструкции счётчиков Гейгера-Мюллера фон колеблется в пределахимп./мин. Специальными методами удаётся снизить фон на порядок.

Счётчик Гейгера-Мюллера может регистрировать всего одну частицу. Для регистрации следующей частицы необходимо предварительно погасить самостоятельный разряд. Поэтому важной характеристикой счётчика является мёртвое время – время бездействия счётчика, в течение которого происходит гашение газового разряда. Обычно мёртвое время составляет порядкас.

Гашение газового разряда в счётчике можно осуществить двумя способами:

путём введения в газ сложного органического соединения. Многие сложные молекулы непрозрачны для ультрафиолета и не дают соответствующим квантам достичь катода. Энергия, освобождаемая ионами у катода, в присутствии таких веществ расходуется не на вырывание электронов из катода, а на диссоциацию молекул. Возникновение самостоятельного разряда в таких условиях становится невозможным;
с помощью сопротивления. Этот способ объясняется тем, что по протекании по сопротивлению разрядного тока на нём возникает большое падение напряжения. В результате на межэлектродный промежуток приходится только часть приложенного напряжения, которая оказывается недостаточной для поддержания разряда.

Мёртвое время зависит от многих факторов: величины напряжения на счётчике; состава газа – наполнителя; способа гашения; срока службы; температуры и др. Поэтому оно трудно поддаётся расчёту.

Одним из простейших методов экспериментального определения мёртвого времени является метод двух источников.

Ядерные превращения и взаимодействия излучения с веществом имеют статистический характер. Следовательно, существует определённая вероятность попадания в счётчик двух и боле частиц в течение мёртвого времени , которые будут зарегистрированы как одна частица. Предположим, что эффективность счётчика равна 100 %. Пусть – средняя скорость попадания в счётчик частиц.n – средняя скорость счёта (число частиц, регистрируемых в единицу времени). За время t будет зарегистрировано частиц. Суммарное мёртвое время составит , а число несосчитанных частиц будет равно. Будем считать, что число попавших в счётчик частиц будет равно сумме зарегистрированных и несосчитанных частиц:

откуда

. (5.19)

Пусть и– средние (наблюдаемые) скорости счёта от каждого источника в отдельности.– суммарная скорость счёта. Соответствующие им действительные значения,,согласно выражению (5.19) равны