доки по физике (2 семестр) / Метод.указание.Движение тела, брошенного под углом к горизонту
.pdf1
Движение тела, брошенного под углом к горизонту
Рассмотрим движение тела, брошенного со скоростью V0, вектор которой направлен под углом α к горизонту, в плоскости XOY, расположив тело в момент бросания в начало координат, как это изображено на рисунке 1.
Рис. 1.
В отсутствии сил сопротивления, движение тела, брошенного под углом к горизонту, можно рассматривать как частный случай криволинейного движения под действием силы тяжести. Применяя 2 - ой закон Ньютона
n |
R |
|
R |
, |
|
|
|
(1) |
||
∑ Fi |
= ma |
|
|
|
||||||
i=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mg = ma , |
|
|
|
|
(2) |
|||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a = g |
|
|
|
|
(3) |
|||
Проекции вектора ускорения a на оси ОХ и ОУ равны: |
|
|
|
|
|
|||||
ax |
= 0 |
|
|
|
|
|
(4) |
|||
|
|
, |
|
|
|
|
||||
a y |
= −g |
|
|
|
|
|
|
|||
где g = const - это |
ускорение свободного падения, |
вектор |
которого всегда |
|||||||
направлен вертикально вниз, |
численное значение g = 9,8м/с2 ; |
a |
y |
= −g |
|
т.к. ось ОУ на |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
рисунке 1 направлена вверх, в случае, когда ось OY направлена вниз, то проекция вектора
2 a на ось ОУ будет положительна (читая условия задач, выбирайте сами направление осей, если это не прописано в условии).
Значения проекций вектора ускорения a на оси ОХ и ОУ дают основание сделать
следующий вывод:
∙тело, брошенное под углом к горизонту, одновременно участвует в двух движениях - равномерном по горизонтали и равнопеременном по
вертикали. |
|
|
|
|
|
|
Скорость тела в таком случае |
|
|
||||
|
|
. |
|
|
||
|
V = Vx + Vy |
|
(5) |
|||
|
|
|
|
|||
Скорость тела в начальный момент времени (в момент бросания тела) |
|
|||||
V0 = V0 x |
+ V0 y . |
|
(6) |
|||
Проекции вектора начальной скорости на оси ОХ и ОУ равны |
|
|||||
V |
= V cosα |
|
|
|||
0 x |
0 |
|
|
. |
(7) |
|
V0 y |
= V0 sin α |
|
|
Для равнопеременного движения зависимости скорости и перемещения от времени задаются уравнениями:
|
|
|
|
|
Vt |
|
R |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
= V0 + at |
, |
(8) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
R |
|
R |
R |
|
R 2 |
|
|
||
|
|
|
St |
= S0 + V0t + |
at |
|
(9) |
|||||
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
, |
|||
∙ |
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
и S0 - это скорость и перемещение тела в начальный момент времени, |
||||||||||||
V0 |
||||||||||||
∙ |
R |
и St - это скорость и перемещение тела в момент времени t. |
||||||||||
Vt |
||||||||||||
Проекции векторного уравнения (8) на оси ОХ и ОУ равны |
||||||||||||
|
|
|
|
Vtx |
= V0 x |
+ ax t , |
(10) |
|||||
|
|
|
|
Vty = V0 y + a y t |
|
|
с учетом равенств (4), получаем
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
V |
= V |
0 x |
= const |
|
|
|
|
||||||||
|
|
tx |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
(11) |
||
|
Vty |
= V0 y - gt |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Проекции векторного уравнения (9) на оси ОХ и ОУ равны |
|
|||||||||||||||
|
|
|
= Sox + Vox t + |
a |
t 2 |
|
|
|
||||||||
Stx |
|
|
x |
|
|
|
|
|||||||||
2 |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
(12) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a y t 2 |
|||||
|
|
|
= S0 y |
+ Voy t + |
|
|
|
|
||||||||
Sty |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
2 |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
с учетом равенств (4), получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
S |
|
= S |
|
+ V |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
tx |
|
|
ox |
|
|
ox |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= S0 y |
+ Voy t - |
|
|
gt 2 |
, |
(13) |
|||||||
Sty |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
2 |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где Sox и Soy - |
координаты тела |
|
в начальный момент времени, |
а Stx и Sty - |
координаты тела в момент времени t.
За время своего движения t (от момента бросания до момента падения на тот же
уровень) тело поднимается на максимальную высоту hmax, спускается с неё и отлетает от места бросания на расстояние L (дальность полета) - см. рисунок 1.
1) Время движения тела t можно найти, учитывая значения координат тела Sy в
начальный момент времени и в момент времени t (см. рис.1)
Soy = 0, Sty = 0, |
(14) |
подставив значения Voy и (14) во второе уравнение системы (13), получаем
0 = V0 |
sin α × t - |
gt 2 |
. |
(15) |
|
||||
|
2 |
|
|
Решением уравнения (15) для момента падения тела на тот же уровень, с которого его бросили, будет значение
t = |
2V0 |
sin α |
|
|
|
|
. |
(16) |
|
|
|
g
2) Дальность полета L можно найти, учитывая значения координат тела Sх в
начальный момент времени и в момент времени t (см. рис.1)
4
Soх = 0, Stх = L, |
(17) |
подставив значения Vox и (17) в первое уравнение системы (13), получаем
|
|
L = V0 cosα × t , |
|
|
|
|
(18) |
||||
откуда, с учетом (16), получаем |
|
|
|
|
|
||||||
L = V cosα × |
2V sin α |
= |
V 2 |
sin 2α |
L = |
V 2 |
sin 2α |
|
|||
0 |
|
0 |
|
; |
0 |
|
. |
(19) |
|||
0 |
g |
|
|
|
g |
|
|
g |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
3) Максимальную высоту подъёма тела hmax можно найти, учитывая значение
R
скорости тела V в точке максимального подъёма тела
R |
R |
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
V |
= Vx |
= V0 x |
, т.к. в этой точке Vy |
= 0 . |
(20) |
|||||||||||
Используя вторые уравнения систем (11) и (13) , |
значение Voу, а также тот факт, |
|||||||||||||||
что в точке максимального подъёма тела Sy = hmax, получаем |
||||||||||||||||
|
|
0 = V0 sin α - g × tпод |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
gtпод2 |
|
|
|
|||
|
|
|
= V0 sin α × t - |
, |
|
(21) |
||||||||||
|
|
hmax |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где tпод - время подъёма - время движения на высоту максимального подъёма тела. |
||||||||||||||||
Решая эту систему, получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
tпод = |
V0 sin α |
, |
|
|
|
|
(22) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
|
|
|
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
V 2 |
sin 2 α |
|
|
|
||||||
|
|
|
h |
|
0 |
|
|
|
. |
|
|
(23) |
||||
|
|
max |
|
|
|
2g |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сравнение значений (16) и (22), даёт основание сделать вывод
·время движения на высоту максимального подъёма тела (tпод) равно времени спуска тела (tсп) с этой высоты и равно половине времени всего движения тела от момента бросания до момента падения на тот же уровень
tпод |
= tсп |
= |
1 |
t . |
(24) |
|
|
||||||
|
|
2 |
|
|
|
5
Изучать движение тела, брошенного со скоростью V0, вектор которой направлен под углом α к горизонту, в плоскости XOY, очень наглядно на компьютерной модели
"Свободное падение тел" в сборнике компьютерных моделей "Открытая физика"
компании ФИЗИКОН. В этой модели можно задавать разные начальные условия.
Например, рассмотренный нами случай нужно задавать (команда "Очистить") при начальном условии h = 0 и выбранных V0 и α. Команда "Старт" продемонстрирует движение тела и даст картинку траектории движения и направление векторов скорости тела в фиксированные моменты времени.
Рис.2. Диалоговое окно компьютерной модели "Свободное падение тел" в разделе
"Механика"; тело движется из точки начала координат и падает на том же уровне.
Если условие задачи отличается от рассмотренного нами случая, то необходимо
для решения задачи, выбрав направление осей, разместить тело в начальный момент
времени, изобразить траекторию движения тела до точки падения, таким образом
определив координаты тела в начальный и конечный моменты времени. Затем
использовать уравнения (3), (5), (8) и (9) как основу для решения и рассмотренный выше
алгоритм решения задачи.
Рассмотрим частные случаи.
6 1. Тело бросили со скоростью V0, вектор которой направлен под углом α к
горизонту, с высоты h и оно упало на расстоянии L от места бросания. Отличие от рассмотренного нами случая заключается в том, значения координат тела Sy в начальный
момент
Soy = h, |
(25) |
а значения остальных координат будут выбраны так же, как мы выбирали.
Рис.3. Диалоговое окно компьютерной модели "Свободное падение тел" в разделе
"Механика"; тело движется из точки h = 50м и падает на нулевой уровень.
2. Тело бросили горизонтально со скоростью V0, с высоты h и оно упало на расстоянии L от места бросания. Отличие от рассмотренного нами случая заключается в том, значения координат тела Sy в начальный момент определится так же уравнением (25),
а значения остальных координат будут выбраны так же, как мы выбирали. Но в этом случае начальная скорость тела в проекции на ось ОУ равна нулю (так как α = 0), т.е.
проекции вектора начальной скорости на оси ОХ и ОУ равны
V |
0 x |
= V |
0 . |
(26) |
|
= 0 |
|||
V0 y |
|
|
7
Рис.4. Диалоговое окно компьютерной модели "Свободное падение тел" в разделе
"Механика"; тело, брошенное горизонтально, движется из точки h = 50м и падает на нулевой уровень.