Стандартная модель фундаментальных взаимодействий
в физике элементарных частиц.
Фундаментальные взаимодействия.
По современным представлениям, все известные в настоящее время процессы сводятся к 4 типам взаимодействий, которые называются фундаментальными (таблица 1).
Таблица 1. Фундаментальные взаимодействия.
Вид взаимодействия (поле) |
Константа взаимодействия |
Радиус взаимодействия |
Характерные времена распада |
Частицы - переносчики (кванты полей) |
|||
Название |
Заряд |
Спин |
Масса, Гэв |
||||
Гравитационное |
10-38 |
|
- |
Гравитон (?) |
0 |
2 |
0 |
Слабое |
10-6 |
10-17... 10-18 м |
10-8 с |
W+, W- - бозоны Z0 - бозон |
+e, -e
0 |
1 |
80
91 |
Электромагнитное |
1/137 |
|
10-16 с |
Фотон |
0 |
1 |
0 |
Сильное |
10 |
10-14... 10-15 м |
10-23 с |
Глюон |
0 |
1 |
0 |
В квантовой физике каждая элементарная частица является квантом некоторого поля, и наоборот, каждому полю соответствует своя частица-квант. Энергия и импульс каждого поля слагаются из множества отдельных порций - квантов. Самый простой и лучше всего изученный пример: электромагнитное поле и его квант - фотон. Квантами поля сильных взаимодействий являются глюоны. Кванты поля слабых взаимодействий - калибровочные бозоны W ± и Z0. Все эти частицы обнаружены экспериментально, и их свойства хорошо изучены. Переносчиком гравитационного взаимодействия является гравитон: гипотетическая частица, которая экспериментально пока не обнаружена. Кванты-переносчики полей имеют целый спин, т.е. являются бозе-частицами (бозонами), что и отражено в названии некоторых из них.
Современные ускорители. Все современные ускорители - коллайдеры (т.е. используют встречные пучки) [2, с.126].
Таблица 2. Крупнейшие ускорители.
Название ускорителя |
Ускоряемые частицы |
Максимальные энергии |
Год начала работы |
Длина ускорительной камеры |
Страна |
TEVATRON |
протон-антипротон |
1 + 1 Тэв |
1987 |
6.3 км |
США |
SLC (линейный) |
электрон-позитрон |
50 + 50 Гэв |
1989 |
3.2 км |
США |
LEP |
электрон-позитрон |
100 + 100 Гэв |
1989 |
26.7 км |
Швейцария |
HERA |
электрон-протон |
30 Гэв + 920 Гэв |
1992 |
6.3 км |
Германия |
KEKB |
электрон-позитрон |
8 + 8 Гэв |
1999 |
10 км |
Япония |
LHC |
протон - протон |
7 + 7 Тэв |
2005 |
26.7 |
Швейцария |
DESY (линейный) |
электрон-позитрон |
500 + 500 Гэв |
строится |
6 км |
Германия |
SSC |
протон - протон |
20 + 20 Тэв |
строится |
87 км |
США |
Из-за того, что кварки и глюоны взаимодействуют между собой сильнее, чем электроны и позитроны, а также из-за того, что энергии протон-протонных ускорителей больше, в столкновениях протонов с протонами происходит гораздо больше событий, чем в столкновениях электронов. В этом есть и плюсы, и минусы; минусы в том, что труднее выделить нужные реакции. Поэтому протон-протонные коллайдеры называют машинами открытий, а электрон-позитронные - машинами точных измерений [4, с.10].
Стандартная модель.
К настоящему времени разработано квантовое описание трех из четырех фундаментальных взаимодействий: сильного, электромагнитного и слабого, а также показано, что слабое и электромагнитное взаимодействия фактически имеют общее происхождение (электрослабое взаимодействие). Совпадение с экспериментом наблюдается до расстояний 10-18 м, что является пределом для современной экспериментальной техники. Поэтому теория трех негравитационных взаимодействий, включающая 12 фундаментальных частиц, которые в них участвуют (таблица 2), называется стандартной моделью физики элементарных частиц.
Таблица 3. Фундаментальные частицы.
Частица |
Масса, Мэв |
Частица |
Масса, Мэв |
Частица |
Масса, Мэв |
Электрон |
0,51 |
Мюон |
103 |
Таон |
1780 |
Электронное нейтрино |
< 10-5 |
Мюонное нейтрино |
< 0.3 |
Таонное нейтрино |
< 30 |
u-кварк |
4.41 |
c-кварк |
1500 |
t-кварк |
177000 |
d-кварк |
6.94 |
s-кварк |
150 |
b-кварк |
4880 |
Симметрия и инвариантность.
В том случае, когда состояние системы в результате какого-либо преобразования не меняется, говорят, что система обладает симметрией относительно данного преобразования. Понятие симметрии является очень важным в физике элементарных частиц, т.к. каждому виду симметрии соответствует свой закон сохранения и наоборот: каждому закону сохранения какой-либо физической величины соответствует своя симметрия [4, с. 5-6]. Общеизвестной является связь симметрии времени и пространства относительно сдвигов (однородность) и поворотов (изотропность) с законами сохранения энергии, импульса и момента импульса. Эти законы являются универсальными, т.е. выполняются во всех видах взаимодействий [2, с.146].
Кроме этих общеизвестных видов симметрии существуют так называемые "внутренние симметрии", которые в физике элементарных частиц называются "калибровочными симметриями (или инвариантностями)" [4, с.6]. В квантовой физике существует калибровочная инвариантность к изменению фазы волновой функции, т.к. не существует способа определить абсолютную величину фазы этой функции. Другими словами, квантовая механика инвариантна относительно произвольного изменения фазы волновой функции на постоянную величину, т.е. замены ψ на ψ·exp(i) при условии = const. Это так называемая "глобальная калибровочная симметрия" относительно изменения фазы волновой функции на одну и ту же величину сразу во всем пространстве и во все моменты времени [2, с. 147]. Эта инвариантность очевидна, т.к. множитель exp(i) при подстановке измененной волновой функции в уравнение Шредингера
можно сократить.
Если фаза не равна константе, а является произвольной функцией координат и времени, то такое преобразование называется локальным. При замене ψ на ψ·exp(i(r,t)) уравнение Шредингера, конечно, изменится, однако его можно сохранить неизменным, если ввести в него компенсирующее поле: четырехмерный вектор (φ(r,t),A(r,t)), который является совокупностью скалярного и векторного потенциалов электромагнитного поля, квантами которого являются фотоны. В этом и заключается основная идея квантового описания электромагнитного взаимодействия (КЭД).