Пример
Показать, что зарядовые четности мезонов ηc (1S) и J /ψ(1S) равны соответственно +1
и –1.
Зарядовая четность системы фермионантифермион C = (−1)L (−1)J , где L —
взаимный орбитальный момент, а J — полный момент (спин) системы. Мезоны ηc (1S) и J /ψ(1S) имеют одинаковый
кварковый состав (c - и c -кварки) с
нулевым орбитальным моментом (состояние 1S ), но спин ηc (1S) равен 0, а спин J /ψ(1S) равен 1. Поэтому
Cηc = (−1)0 (−1)0 =1, а Cηc = (−1)0 (−1)1 = −1.
Вопрос
Возможен ли распад π 0 → 3γ ?
Комбинированная
чётность
Комбинированнаячетность. СР - четность
Комбинированная инверсия CP является последовательной комбинацией С- и Р-преобразований. Последовательность преобразований не имеет значения.
Инвариантность относительно CP-преобразования приводит к сохранению комбинированной четности.
Сильные и электромагнитные взаимодействия инвариантны относительно комбинированной четности, т.к. они инвариантны относительно С- и Р-преобразований в отдельности.
Несохранение P-четности и C-четности и сохранение комбинированной четности CP наблюдалось в слабых распадах
π-мезонов.
π+ → μ+ + νμ, π- → μ- + νμ .
P
C
CP
Взаимная ориентация векторов импульсов (тонкие стрелки) и проекций спинов на направление движения (синие стрелки).
Лептоны в этих распадах разлетаются с равными по величине и противоположными по направлению импульсами. Спины лептонов должны быть направлены в противоположных направлениях. Спиральность антинейтрино +1, а нейтрино –1. Если бы порознь сохранялись пространственная и зарядовая четности варианты (a, b, c и d) были бы равновероятны. Однако измерения поляризации мюонов показали, что варианты (b) и
(c) не реализуются, а варианты (a) и (d) реализуются с одинаковой вероятностью. Варианты (a) и (d) получаются друг из друга путем CP-преобразования. В слабых распадах π- мезонов CP-четность сохраняется.
Комбинированная четность. СР - четность
НейтральныеК0 мезоны
Исследование процессов с участием нейтральных K0 и K0 -мезонов позволяет
изучить проявление принципа суперпозиции в квантовой механики.
•Линейные комбинации двух состояний также является состоянием системы.
K0 и K0 -мезоны можно представить
как суперпозицию двух других состояний K1 и K2 .
•В слабых распадах K0 и K0 -мезонов
впервые было обнаружено, что CP-симметрия не является точной
симметрией.
Нарушение СР-симметрии было обнаружено позднее и в слабых распадах B0 -мезонов.
Образование К0-мезонов
Нейтральные мезоны K 0 и K 0 являются частицей и
античастицей. Единственное квантовое число, которым различаются K 0 и K 0 , — это странность
s(K 0 ) = +1, s(K 0 ) = −1.
Поэтому обе частицы должны иметь одинаковые массы и одинаковые времена жизни.
K 0 -мезон имеет кварковую структуру ds ,
K 0 -мезон имеет кварковую структуру sd .
Они по-разному ведут себя в сильном взаимодействии. Так, согласно закона сохранения
странности в сильных взаимодействиях K 0 -мезоны
могут образовываться в реакции
π − + p → Λ + K 0 , |
s = 0, |
|||
|
|
0 -мезонов такая реакция |
||
в то время, как для K |
||||
запрещена. |
|
|||
π− + p →/ Λ+ K |
0 , |
s = 2 |
K 0 -мезоны в сильных взаимодействиях образуются
в реакции
π− + p →n + K0 + K0 ,
которая имеет более высокий порог.
Распады К0 и K0
Если пучком π−-мезонов обстреливать мишень, то в результате реакции
π − + p → Λ + K 0
из мишени будут вылетать Λ-гипероны и
K 0 -мезоны. Распад K 0 и K 0 -мезонов происходит в
результате слабого взаимодействия. При этом наблюдается ситуация показанная схематически на рис.
Так как время жизни Λ-гиперонов 2.6·10-10 с, они
распадаются вблизи мишени на протон и π−-мезон.
Λ →π − + p.
Вблизи мишени наблюдаются также вилки π−π+ от
распадов K 0 -мезонов
K0 →π− +π+ .
Однако такие распады наблюдаются лишь для 50% образовавшихся K 0 -мезонов. В оставшихся 50%
случаев K 0 распадается гораздо дальше от мишени
на 3 π-мезона.
K 0 →π− +π+ +π0
Переходы К0 - K0
Каоны K 0 и K 0 являются частицей и античастицей
по отношению друг к другу и связаны операцией зарядового сопряжения, причем фазы преобразования выбраны так, что
ˆ |
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
ˆ |
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
K |
= − |
K |
, |
K |
= − |
K |
|||||||||
C |
|
|
|
C |
|
|
. |
Нейтральные каоны рождаются в сохраняющем изоспин и странность сильном взаимодействии, а распадаются в результате слабого взаимодействия на два или три пионы. В слабом взаимодействии странность может не сохраняться. Находясь в свободном состоянии,
K0 - и K0 -мезоны могут переходить друг в друга в
результате двух последовательных виртуальных процессов с изменением странности в каждом из них на единицу
s=1.
Врезультате возникает смешивание состояний K 0
и K 0 . Механизм этого смешивания можно описать
с помощью кварковой диаграммы.
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|||
K 0 sd |
W |
|
W |
|
|
0 |
|||
|
s |
K |
|||||||
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
Распады К0 и K0
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
ˆ |
|
|
ˆ ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Действие операторов C , P и CP на волновые |
||||||||||||||||||||||||||||||||
функции K 0 |
|
|
0 можно записать в виде: |
|
||||||||||||||||||||||||||||
и K |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
ˆ |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
ˆ |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|||
K |
|
= − |
K |
, |
K |
|
= − |
K |
, |
|||||||||||||||||||||||
C |
|
|
|
C |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
ˆ |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
ˆ |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|||
|
K |
|
= − |
K |
, |
K |
|
= − |
K |
|
, |
|||||||||||||||||||||
P |
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
ˆ ˆ |
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
ˆ ˆ |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|||||||||
K |
= |
K |
, |
K |
= |
K |
. |
|||||||||||||||||||||||||
CP |
|
|
CP |
|
|
|
В результате CP-преобразования K 0 -мезон
переходит в K 0 -мезон, а K 0 -мезон переходит в K 0 -
мезон.
То есть состояния K 0 и K 0 не имеют определенного значения СР-четности. Однако из состояний K 0 и K 0
можно построить линейную комбинацию K10 и K 02 ,
имеющую определенные значения СР-четности:
|
K10 |
= |
|
|
1 |
( |
|
K 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 ), |
||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
+ |
|
|
|
|
K |
|||||||||||||||
|
|
2 |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
K20 |
= |
|
|
1 |
( |
|
K 0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 ) |
|||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
− |
|
K |
||||||||||||||||||
|
|
2 |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
СР-четность состояний K10 и K 02 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
ˆ |
ˆ |
|
|
|
|
0 |
= +1 |
|
|
|
0 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
CP |
|
K1 |
|
K1 , |
||||||||||||||||||
|
ˆ |
ˆ |
|
K |
0 |
= −1 |
|
|
|
0 |
|||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
CP |
|
2 |
|
K2 . |
K1 и K2 не являются частицей и античастицей и поэтому могут иметь разные характеристики распада.
СР – четность системы 2π
Двухпионные π+π− и трехпионные π+π−π0 системы при нулевом орбитальном моменте l
являются собственными состояниями ˆ ˆ -
CP
оператора.
Для двухпионной системы π+π− в состоянии
с l = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
операция P -преобразования |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
эквивалентна обмену π+ π− -мезонов местами. |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
При таком обмене волновая функция |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
приобретает множитель(-1)l. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
ˆ |
|
π |
+ |
π |
− |
ˆ |
|
π |
+ |
|
ˆ |
|
π |
|
− |
= |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
P |
|
|
|
= P |
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
= (−1)l = +1 |
|
π +π − . |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
в |
|
|
Операция C -преобразования превращает π |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
π−, а π− в π+, что эквивалентно обмену местами |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
π+π− -мезонов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
ˆ |
|
π |
+ |
π |
− |
|
= (−1) |
l |
|
|
π |
+ |
π |
− |
|
= +1 |
|
π |
+ |
π |
− |
, |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
CP-преобразование системы π +π − |
в состоянии с |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
l = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ˆ ˆ |
|
|
π |
+ |
π |
− |
|
= (−1) |
2l |
|
|
π |
+ |
π |
|
− |
|
|
= |
|
+ |
|
− |
. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
CP |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π π |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Собственное значение CP -оператора |
|
|
|
|
|
|
|
двухпионной системы (l=0) равно +1.
СР – четность системы 3π
P, C и CP-преобразования трёхпионной системы
π +π −π0 в состоянии с орбитальным моментом l = 0
ˆ |
|
|
|
|
|
+ − 0 |
|
ˆ |
|
π |
+ |
ˆ |
|
π |
− |
ˆ |
|
π |
0 |
(−1) |
l |
= −1 |
|
|
+ − 0 |
, |
||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
P |
|
|
|
π π π |
= P |
|
|
|
P |
|
|
P |
|
|
|
|
|
π π π |
||||||||||||
ˆ |
|
|
|
+ − 0 |
= |
|
|
+ − 0 |
|
(−1) |
l |
|
= +1 |
|
+ − 0 |
, |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
C |
|
π π π |
π π π |
|
|
|
|
π π π |
|
|||||||||||||||||||||
ˆ ˆ |
|
+ − 0 |
= −1 |
|
+ |
|
− 0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
CP |
|
π π π |
π π π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Собственное значение CP-оператора системы π +π −π0 в состоянии с l = 0 равно −1.
РаспадыК1 иК2 на 2π и 3π
K10 = 12 K20 = 12
(
(
K 0 + K 0 ),
K 0 − K 0 )
Состояния |K10 > и |K02 > имеют определенные значения
CP-четности, но не имеют определенного значения странности s.
В свою очередь K 0 и K 0 являются суперпозицией
состояний K 0 |
и K 0 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
1 |
2 |
=( |
|
|
|
|
|
|
|
)/ 2, |
|
|||
|
|
|
K 0 |
|
K10 |
+ |
|
|
|
K20 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
0 |
=( |
|
K10 |
− |
|
K20 )/ 2. |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
K |
|
|||||||||||
CP(K 0 ) = +1, |
и в соответствии с законом сохранения |
||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
K 0 |
|
|
||||
комбинированной |
четности |
распадается на 2 π- |
|||||||||||||
мезона. |
Среднее |
|
|
1 |
жизни |
состояния |
|||||||||
|
время |
τ(K10 ) 0,9 10−10 с.
CP(K20 ) = −1, поэтому при сохранении комбинированной четности K20 распадается на 3 π-мезона. Время жизни K20 должно быть больше времени жизни K10 из-за
меньшего фазового объема для продуктов распада
τ(K20 )~5·10-8 с.
Так как K0 -мезон на 50% состоит из компоненты K10 , то
вблизи мишени наблюдаются распады этой компоненты на 2π-мезона. На большем расстоянии от
мишени наблюдается распад компоненты K20 на 3π-
мезона.
РаспадыК1 иК2 на 2π и 3π
В природе существует два независимых состояния KL0 и KS0 , которые отвечают частицам с различным средним
временем жизни:
τ(KL0 )= 5,2 10−8 c,
τ(Ks0 )= 0,9 10−10 c.
Основные каналы распада KS0 |
|
|
KS0 →π +π− |
68,6% |
|
→π0π0 |
31,4% |
|
Основные каналы распада KL0 |
|
|
KL0 →π0π0π0 |
|
21,1% |
→π +π−π0 |
|
12,6% |
→π +μ−νμ , π−μ+νμ |
27,1% |
|
→π +e−νe , π −e+νe |
38,8% |
m(K 0 ) = 497,67 МэВ
Рассчитанная в предположении сохранения СР-инвариантности разность масс KL0 и KS0
m(KL0 )−m(KS0 )= (3,491+0,009) 10−12 МэВ.
Если СР-инвариантность имеет место, то состояния K10 и K20 следует отождествлять с состояниями KS0 и KL0
соответственно.
K 0 |
≡ |
K 0 |
, |
K 0 |
≡ |
K 0 . |
S |
|
1 |
|
L |
|
2 |
Распады КL на 2π
Однако, в 1964 г. Дж. Кронин и В.Фитч обнаружили, что в распадах нейтральных каонов происходит нарушение СР-инвариантности. Существует малая, но конечная вероятность распада:
KL0 →π + +π − ,
в котором собственное значение ˆ ˆ -оператора в
CP
конечном состоянии имеет СР=+1:
Γ(KL |
→π+π− ) |
= (2.03 |
±0.04) 10 |
−3 |
Γ(KL →all) |
. |
|||
|
|
|
Этот результат означает, что нельзя отождествлять состояние KS0 с K10 и KL0 с K20 .
Вместо этого нужно следующим образом определить состояния KL0 и KS0 :
K 0 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1/ 2 |
( |
|
K 0 |
|
|
|
|
K 0 |
) |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ε |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
L |
|
1 |
+ |
|
ε1 |
|
|
2 |
2 |
|
1 |
1 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
K 0 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1/ 2 |
( |
|
K 0 |
|
|
|
|
K 0 |
) |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ε |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
S |
|
1 |
+ |
|
ε2 |
|
|
|
2 |
|
1 |
|
|
2 |
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε1 и ε2 − малые комплексные числа.