- •Частицы
- •Ускорители
- •Каскадный генератор
- •Циклотрон
- •Циклотрон
- •Бетатрон
- •Бетатрон
- •Пример
- •Автофазировка
- •Автофазировка
- •Национальная лаборатория им. Томаса Джефферсона (TJNAF)
- •Вопрос
- •Вопрос
- •Вопрос
- •Микростриповые детекторы
- •Искровая камера
- •Типичные пространственные и временные характеристики трековых и координатных детекторов
- •Калориметры
- •Калориметры
Автофазировка
Явление автофазировки, лежащее в основе действия резонансных ускорителей заряженных частиц, было открыто в 1944 г. В. Векслером и Э. Макмилланом. Состоит оно в следующем.
В резонансном циклическом ускорителе с однородным магнитным полем В период обращения Т, релятивистская энергия Е и заряд z частицы связаны соотношением
T = 2zcBπE
C увеличением энергии частицы Е период обращения Т также увеличивается.
На рисунке показана зависимость напряжения ускоряющего поля V от времени. Обозначим равновесную фазу φ0. Тогда, пролетая ускоряющий зазор в фазе поля φ0, частица приобретает энергию zVcos φ0, т.е. частица, которая будет пролетать ускоряющий промежуток в фазе φ0, будет двигаться в резонансе с ускоряющим напряжением. Если частица пролетает ускоряющий промежуток в фазе φ2, прирост её энергии zVcos φ2 будет меньше, чем у равновесной частицы и, следовательно, период обращения Т станет меньше равновесного и поэтому к следующему ускоряющему промежутку она придёт раньше, т.е. её фаза приблизится к равновесной.
Автофазировка
Аналогичная ситуация имеет место и для частицы, пролетающей ускоряющий зазор в фазе φ1. В этом случае отстающая по фазе частица приобретёт большую энергию zVcos φ1 и поэтому к следующему ускоряющему промежутку она придёт несколько позже. Т.е. в процессе ускорения период обращения частицы и момент прохождения ею ускоряющего промежутка будут колебаться вокруг равновесного значения фазы φ0, т.е. частица сама выбирает определённую фазу прохождения ускоряющего зазора. Отсюда и название этого явления — автофазировка.
Ускорителинавстречныхпучках (коллайдеры)
|
УСКОРИТЕЛЬ |
Годы |
Уско- |
Наибольшие |
Светимость, |
Периметр |
||||||||||
|
(Центр, |
работы |
ряемые |
энергии |
см−2 сек−1 |
или длина |
||||||||||
|
Страна) |
|
частицы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ВЭПП-2000 |
с 2005 |
е+е− |
1.0 ГэВ |
1032 |
|
|
24 м |
||||||||
|
(Новосибирск) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ВЭПП-4М |
с 1994 |
+ |
− |
|
|
6 ГэВ |
|
31 |
366 м |
||||||
|
(Новосибирск) |
|
е е |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ВЕРС-П |
с 2007 |
е+е− |
1.89 ГэВ |
1033 |
|
|
238 м |
||||||||
|
(Китай) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
КЕКВ |
с 1999 |
+ |
− |
3.5 |
× |
8 ГэВ |
|
|
34 |
3.0 км |
|||||
|
(Япония) |
|
е е |
|
|
|
1.1 10 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
РЕР-П |
с 1999 |
+ |
− |
3.1 |
× |
9.0 ГэВ |
|
|
33 |
2.2 км |
|||||
|
(SLAC, |
|
е е |
|
|
|
|
6.8 10 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
США) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SLC |
1989- |
+ |
− |
|
50 ГэВ |
|
|
30 |
2.92 км |
||||||
|
(SLAC, |
1998 |
е е |
|
|
|
|
|
|
|
|
2.5 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
США) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
LEP |
1989- |
е+е− |
101 ГэВ |
1032 |
|
|
26.7 км |
||||||||
|
(CERN) |
2000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
HERA |
с 1992 |
− |
|
30 |
× |
920 ГэВ |
|
|
|
32 |
6.3 км |
||||
|
(DESY, |
|
е р |
|
|
0.75 10 |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Германия) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SppS |
1981- |
рр |
315 |
× |
315 ГэВ |
|
30 |
6.9 км |
|||||||
|
1990 |
|
|
|
6 10 |
|
|
|
|
|||||||
|
(CERN) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
TEVATRON |
с 1987 |
рр |
980 ГэВ |
|
|
32 |
6.3 км |
||||||||
|
(Fermilab, |
|
|
|
|
|
|
|
|
0.5 10 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
США) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RHIC |
с 2000 |
× |
|
100 ГэВ |
|
26 |
3.8 км |
||||||||
|
(Brookhaven, |
|
Au Au |
/нуклон |
4 10 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
США) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
LНС |
с 2007 |
рр |
|
|
7 ТэВ |
1033 |
|
|
26.7 км |
||||||
|
(CERN) |
с 2008 |
× |
|
2.76 ТэВ |
1027 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
Pb Pb |
|
|
/нукл |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
SLAC –
Stanford Linear Accelerator Center
В SLAC были открыты c-кварк и τ-лептон
http://www.slac.stanford.edu/
Fermi National Accelerator Laboratory
В Fermilab были открыты b- и t-кварки и τ-нейтрино
Booster – ускоритель длиной 95 метров. Ионы водорода ускоряются до энергии 8 ГэВ. Antiproton Storage Rings. Антипротоны образуются при взаимодействии протонного пучка с мишенью и накапливаются в накопительном кольце. Tevatron – синхротрон с периметром 6.3км. в котором в противоположных направлениях вращаются протонный и антипротонный пучки с энергией 1 ТэВ, что соответствует энергии столкновения в системе центра масс 2 ТэВ.
http://www.fnal.gov/
Пример
В ускорителе Tevatron (Fermilab, США)
сталкиваются встречные пучки протонов и антипротонов с кинетическими энергиями ТэВ (1 ТэВ = 1000 ГэВ).
Какой должна быть соответствующая кинетическая энергия T антипротона в
ускорителе с неподвижной мишенью?
В ультрарелятивистском случае (T mc2 )
T ≈ 2(T ′)2 mc2
T ≈ 2(тсТ′2)2 = 2 (10000.94 ГэВГэВ)2 ≈ 2,13 106 ГэВ
Светимость
Важной характеристикой коллайдеров является светимость L. Встречные пучки состоят из отдельных сгустков частиц,
двигающихся с определенным интервалом друг за другом. Рассмотрим два сталкивающихся цилиндрических сгустка одинакового сечения. Сгустки равномерно заполнены
частицами и при столкновении |
полностью перекрываются. |
||||
В левом сгустке n1 частиц, а в правом — n2 . |
|||||
n1 |
|
|
|
n2 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
||
частицы |
S |
частицы |
|||
левого сгустка |
правого сгустка |
||||
|
Число взаимодействий N1 в единицу времени между
частицами этих двух сгустков можно вычислить, приняв левый сгусток за частицы-снаряды, а правый − за мишень:
N1 = jnS σ = nS1 n2σ ,
σ − эффективное сечение взаимодействия
j = nS1 — плотность потока частиц левого сгустка
n2 = nS — полное число частиц в правом сгустке n — концентрация частиц в правом сгустке.
Если сгустки сталкиваются с частотой f , то число актов реакции N
N = f |
n1n2 |
σ = Lσ , |
L = f |
n1n2 |
— светимость коллайдера. |
|
S |
||||||
S |
||||||
|
|
|
|
Пример
В коллайдере TEVATRON сталкиваются протоны и антипротоны с энергиями 1 ТэВ.
Чему равно число актов их взаимодействия в 1 с, если сечение взаимодействия протона и антипротона при этих энергиях σ = 75 мб, а светимость коллайдера L = 5 1031 см−2 с−1.
L = f |
n1n2 |
— светимость коллайдера. |
S |
N = f n1Sn2 σ = Lσ
N = Lσ = 5 1031 см−2с−1 75 10−27 см−2 = = 3,75 106 с−1.
CERN
European Organization for Nuclear Research
В CERN были открыты W- и Z-бозоны
http://public.web.cern.ch/Public/
LHC - Large Hadron Collider
LHC - Large Hadron Collider
LHC - Large Hadron Collider
Коллайдер LHC в настоящее время строится в ЦЕРНе и должен вступить в действие в 2007 г. Он расположен в 27 километровом тоннеле, в котором ранее располагался коллайдер LEP (Large Electron Positron Collider), на глубине 50-175 м под землей.
Каждый из ускоренных пучков имеет энергию 7 ТэВ. Полная энергия столкновения 14 ТэВ.
На этом коллайдере планируется постановка 5 экспериментов:
•ATLAS,
•ALICE,
•LHCb,
•CMS,
•TOTEM.
Для инжекции протонов и ионов в LHC будет использоваться ускоритель SPS (Super Proton Synchrotron), на выходе которого протоны имеют энергию около 450 ГэВ. Его периметр 6,9 км. В SPS частицы поступают из PS (энергия протонов 26 ГэВ), в который в свою очередь протоны и ионы попадают из ускорителя PSB с энергией 1 ГэВ. Энергия ускорителя LINAC - 50 МэВ
На LHC планируется столкновение ионов свинца. Энергия столкновения 1150 ТэВ.
RHIC – Relativistic Heavy Ion Collider
На ускорителе RHIC был открыт с-кварк
http://www.bnl.gov/RHIC/
RHIC –
Relativistic Heavy Ion Collider
Основная программа ускорителя RHIC — исследование столкновений встречных пучков тяжелых ионов 197Au, ускоренных до энергии 100 ГэВ/нуклон. Энергия столкновения примерно в 10 раз больше, чем до сих пор было получено на ускорителях с неподвижной мишенью. В программе исследований также предусмотрены встречные столкновения ускоренного протонного пучка с пучком 197Au. В дальнейшем предусмотрены также возможности ускорения других ионов. Основная цель проекта — исследование перехода от кварковых степеней свободы в адронах к кварковой материи — кваркглюонной плазме. В точках пересечения ускорительных колец установлено четыре детектора: STAR, PHOENIX, PHOBOS и BRAMS.
DESY
Deutsches Elektronen-Synchrotron
e-p – коллайдер 30 ГэВ * 920 ГэВ
На ускорителе DESY были открыты глюоны
http://www.desy.de/
Столкновениечастиц
сразнымиэнергиями
Определим максимальную массу М частицы, которая может быть рождена на ускорителе на встречных пучках, в котором сталкиваются частицы 1 и 2, имеющие разные кинетические
энергии Т1 и Т2 .
Законы сохранения энергии и импульса:
Т1 +T2 = Mc2 +TM ,
р1 + р2 = рМ ,
ТМ и рМ — кинетическая энергия и импульс
рожденной частицы. Учитывая, что
Mc2 +TM = ( рМс)2 + М2с4
в ультрарелятивистском случае
р + р |
|
|
= |
1 |
|
Т |
|
−Т |
|
|
= р |
М , |
|
|
|
|
|
|
|||||||
1 |
2 |
|
|
с |
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
получаем
(T1 +T2 )2 = ( pM c)2 + М2с4 .
Откуда
Mc2 = 2 Т1Т2
Пример.
В ускорителе HERA (DESY, Германия) сталкиваются электроны с кинетической энергией 30 ГэВ и протоны с кинетической энергией
920 ГэВ.
Какова наибольшая масса частицы, которая может рождаться на таком ускорителе?
Mc2 = 2 Т1Т2 .
Mc2 = 2 Т Т |
2 |
= 2 30 920 ГэВ = 332 ГэВ |
1 |
|
Национальнаялаборатория им. ТомасаДжефферсона (TJNAF)
Крупнейшим ускорителем электронов, работающим в непрерывном режиме ( D =1)
является ускоритель Национальной лаборатории им. Томаса Джефферсона (TJNAF) в г. НьюпортНьюс (США).
Основным элементом ускорителя электронов непрерывного действия являются сверхпроводящие ускоряющие структуры.
Схема ускорителя показана на рисунке.
http://www.jlab.org/