3. Электромагнитные явления

1. Магнитостатика – раздел теории электромагнитного поля, в котором изучаются свойства:

а) стационарных полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов а также движение заряженных частиц в стационарном магнитном поле;

б) магнитного поля (полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов) а также движение заряженных частиц в магнитном поле;

в) стационарных магнитных полей (полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов) а также движение заряженных частиц в стационарном магнитном поле.

2. Теорема эквивалентности поля магнитных зарядов и поля постоянных электрических токов (теорема Ампера) утверждает:

а) магнитное поле предельно тонкого плоского магнита ("магнитного листка"), образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита;

б) магнитное поле замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру предельно тонкого плоского магнита ("магнитного листка"), образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно магнитному полю предельно плоского магнита ("магнитного листка");

в) магнитное поле любого плоского магнита, образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита.

3. Макротоки это:

а) упорядоченное движение электрических зарядов;

б) упорядоченное движение только электронов в объеме проводника;

в) упорядоченное движение электрических зарядов в объеме проводника.

4. Микротоки обусловлены:

а) наличием в атомах вещества электрических зарядов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (10¹⁵ с^-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током;

б) наличием в атомах вещества электронов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (10¹⁵ с^-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током;

в) наличием в атомах вещества протонов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (10¹⁵ с^-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током.

5. Орбитальный магнитный момент микротока вещества определяется соотношением:

а) ; б); в),

где I – величина эквивалентного тока (микротока); S – площадь орбиты электрона.

6. Пробный ток (пробный контур) это ток:

а) существующий в любом замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом правого винта;

б) существующий в плоском замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом правого винта;

в) существующий в плоском замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом векторного умножения.

7. Магнитный момент пробного тока (пробного контура) это:

а) векторная физическая величина, характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром;

б) физическая величина, характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром;

в) векторная физическая величина, не характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром.

8. Вращающий момент, действующий на пробный контур:

а) скалярная физическая величина пропорциональная его магнитному моменту, синусу угла  между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства;

б) векторная физическая величина пропорциональная его магнитному моменту, синусу угла  между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства;

в) векторная физическая величина равная произведению его магнитного момента на синусу угла  между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства и площади, охватываемой контуром.

9. Численное значение вращающего момента, действующего на пробный контур определяется соотношением:

а) ; б); в);

г) .

10. Связь вращающего момента, действующего на пробный контур в магнитном поле с индукцией и напряженностью магнитного поля устанавливается соотношением:

а) ; б); в);

г) ,

где p_m – магнитный момент пробного контура; B – вектор индукции магнитного поля; Н – вектор напряженности магнитного поля;  – угол между векторами p_mи B;  – магнитная проницаемость среды; ₀ – магнитная постоянная.

11. Индукция магнитного поля это:

а) векторная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку, магнитный момент которого равен единице;

б) скалярная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку, магнитный момент которого равен единице;

в) векторная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку.

12. Индукция магнитного поля характеризует:

а) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков только на движущиеся электроны;

б) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков на движущиеся электрические заряды;

в) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков только на движущиеся протоны;

г) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков на только на движущиеся ионы.

13. При прочих равных условиях и одном и том же токе в проводнике величина индукции магнитного поля в различных средах:

а) остаётся величиной постоянной;

б) различна;

в) зависит от свойств среды.

14. Индукция магнитного поля характеристика магнитных полей порождаемых:

а) только макротоками;

б) только микротоками;

в) макротоками и микротоками.

15. Напряженность магнитного поля характеристика магнитных полей порождаемых:

а) только макротоками;

б) только микротоками;

в) макротоками и микротоками.

16. При прочих равных условиях и одном и том же токе в проводнике величина напряженности магнитного поля в различных средах:

а) не зависит от свойств среды;

б) различна;

в) зависит от свойств среды.

17. Вектор намагниченности это характеристика магнитных полей порождаемых:

а) макротоками вещества;

б) микротоками вещества;

в) макротоками и микротоками вещества.

18. В вакууме вектор намагниченности:

а) равен нулю;

б) больше нуля;

в) меньше нуля.

19. В отсутствие внешнего магнитного поля в магнетике вектор намагниченности:

а) равен нулю;

б) больше нуля;

в) меньше нуля.

20. В веществах во внешнем магнитном поле (кроме так называемых ферромагнетиков и не слишком сильных полях) связь между вектором напряженности магнитного поля и вектором намагниченности можно записать так:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ,

где _m – магнитная восприимчивость вещества (характеризует его магнитные свойства);  – магнитная проницаемость среды; ₀ – магнитная постоянная.

21. Связь между векторами B, H и J можно записать так:

а) ; б); в);

г) , где – относительная магнитная проницаемость среды; _m – магнитная восприимчивость вещества; ₀ – магнитная постоянная.

22. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б); в); г).

23. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б); в); г).

24. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

25. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

26. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=2I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б); в); г).

27. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=2I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б); в); г).

28. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токамиI₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=2I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо.

29. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I₁ и I₂, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I₁=2I₂, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо.

30. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

31. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

32. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=2I₂. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d.

33. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=2I₂. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d.

34. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

35. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

36. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

37. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

38. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

39. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

40. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=2I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

41. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I₁=2I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

42. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I₁=2I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

43. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причемI₁=2I₂. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

44. Индукция магнитного поля созданного объёмным элементом тока (закон Био-Савара-Лапласа) в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б); в);

г) .

45. Индукция магнитного поля созданного линейным элементом тока (закон Био-Савара-Лапласа) в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б);

в) ; г).

46. Результирующая индукция магнитного поля для замкнутых постоянных токов в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б);

в) ; г).

47. Индукция магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б);

в) ; г),

где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от элемента проводника dℓ до рассматриваемой точки поля; ₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

48. Напряженность магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ;

б) ;

в) ;

г) , где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от элемента проводника dℓ до рассматриваемой точки поля;₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

49. При симметричном расположении точки М относительно концов проводника индукция магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б);

в) ; г), где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от проводника до рассматриваемой точки поля;₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

50. При симметричном расположении точки М относительно концов проводника напряженность магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б); в);

г) , где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от проводника до рассматриваемой точки поля;₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

51. Индукция магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r₀ от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б);

в) ; г), где I – сила тока в проводнике; r₀ – расстояние от проводника до рассматриваемой точки поля; ₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

52. Напряженность магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r₀ от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б); в);

г) , где I – сила тока в проводнике; r₀ – расстояние от проводника до рассматриваемой точки поля; ₁, ₂ – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

53. В общем случае графически изменение напряженности магнитного поля проводника от расстояния до его оси можно представить так, как показано на рисунке:

а) 1; б) 2; в) 3.

54. На оси кругового проводника радиусом R, в котором существует ток I, индукция магнитного поля в точке М, находящейся на расстоянии r₀ от центра проводника, определяется по формуле:

а) ; б);

в) ; г), где R – радиус кругового проводника; r₀ – расстояние от центра проводника до рассматриваемой точки поля на оси кругового проводника.

55. На оси кругового проводника радиусом R, в котором существует ток I, индукция магнитного поля в точке М, находящейся на расстоянии r₀ от центра проводника, определяется по формуле:

а) ; б);

в) ; г), где R – радиус кругового проводника; r₀ – расстояние от центра проводника до рассматриваемой точки поля на оси кругового проводника.

56. В центре кругового проводника радиусом R, в котором существует ток I, индукция магнитного поля, определяется по формуле:

а) ; б); в); г), где R – радиус кругового проводника.

57. В центре кругового проводника радиусом R, в котором существует ток I, напряженность магнитного поля, определяется по формуле:

а) ; б); в); г), где R – радиус кругового проводника.

58. Внутри соленоида в произвольной точке А (соленоид – катушка цилиндрической формы из проволоки, витки которой намотаны в одном направлении и прилегают плотно друг к другу) индукция магнитного поля определяется по формуле:

а) ; б); в);

г) , где – длина соленоида; N – число витков; R – радиус соленоида; ₁, ₂ – углы, под которыми видны концы соленоида из рассматриваемой точки А внутри его.

59. Внутри соленоида в произвольной точке А (соленоид – катушка цилиндрической формы из проволоки, витки которой намотаны в одном направлении и прилегают плотно друг к другу) напряженность магнитного поля определяется по формуле:

а) ; б); в);

г) , где – длина соленоида; N – число витков; R – радиус соленоида; ₁, ₂ – углы, под которыми видны концы соленоида из рассматриваемой точки А внутри его.

60. Внутри бесконечно длинного соленоида индукция и напряжённость магнитного поля определяются по формулам:

а) ,; б),; в),;

г) ,, гдеN – число витков соленоида; n=N/ – число витков на единице длины соленоида; I – величина тока в соленоиде.

61. Внутри соленоида конечной длины индукция и напряженность магнитного поля определяется по формулам:

а) ,; б),;

в) ,; г),, гдеN – число витков соленоида; n=N/ – число витков на единице длины соленоида; I – величина тока в соленоиде.

62. Внутри тороида на его оси (тороид – соленоид, свитый в кольцо) индукция и напряженность магнитного поля определяется по формулам:

а) ,; б),;

в) ,; г),, гдеN – число витков.

63. Внутри тороида на произвольном расстоянииr от его центра индукция и напряженность магнитного поля определяется по формулам:

а) ,;

б) ,;

в) ,;

г) ,, гдеN – число витков тороида; R – радиус тороида по средней линии; r – радиус тороидального кольца; I – сила тока; n – число витков на единицу длины тороида.

64. Закон полного тока (теорема о циркуляции индукции магнитного поля) в интегральной форме: утверждает:

а) циркуляция вектора индукции магнитного поля по замкнутому контуру L равна произведению ₀ на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром (направление обхода контура и направление тока должны быть связаны между собой правилом левого винта);

б) циркуляция вектора индукции магнитного поля по замкнутому контуру L равна произведению ₀ на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром (направление обхода контура и направление тока не играют ни какой роли);

в) циркуляция вектора индукции магнитного поля по замкнутому контуру L равна произведению ₀ на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром (направление обхода контура и направление тока должны быть связаны между собой правилом правого винта).

65. В интегральной форме закон полного тока можно записать:

а) ; б);

в) , гдеn – число проводников с токами, охватываемых контуром L произвольной формы.

66. Условие вихревого характера (не потенциальности) магнитного поля определяется соотношением:

а) ; б); в).

67. Поток магнитной индукции (магнитный поток) через площадку dS это:

а) физическая величина, численно равная произведению проекции B на направление положительной нормали n к площадке dS и величины этой площадки;

б) физическая величина, численно равная произведению вектора B на направление положительной нормали n к площадке dS и величины этой площадки;

в) физическая величина, численно равная произведению вектора B на величину площадки dS.

68. Элементарный магнитный поток (поток магнитной индукции) через площадку dS определяется соотношением:

а) ; б); в), где – угол между векторами B и n; B_n=Bcos – проекция вектора B на направление положительной нормали к площадке dS.

69. Полный поток магнитной индукции через некоторую поверхность S определяется по формуле:

а) ; б); в).

70. Математически теорема Остроградского-Гаусса для магнитных полей можно записать так:

а) ; б);

в) .

71. На рисунке представлена магнитная цепь, состоящая из стального сердечника с воздушным (вакуумным) зазором. Индукция магнитного поля B в такой магнитной цепи, определяется соотношением:

а);

б) ;

в) , где ℓ_c ℓ_В – соответственно длина стального и воздушного участков цепи; _с, _В – их относительные магнитные проницаемости;₀ – магнитная постоянная; I – ток в обмотке цепи; N – число витков обмотки.

72. Математически закон Ома для магнитных цепей можно записать так:

а) ; б);

в) , где IN – магнитодвижущая сила;– магнитное сопротивление цепи сердечника;– магнитное сопротивление цепи воздушного зазора.

73. Первый закон (первое правило) Кирхгофа для магнитных цепей утверждает: «Алгебраическая сумма магнитных потоков в участках цепи сходящихся в узле»:

а) ;

б) ;

в) .

74. На рисунке представлена схема магнитной цепи, состоящая из трех независимых замкнутых магнитных контуров. Для такой замкнутой цепи в точке А справедливо соотношение:

а);

б) ;

в) ;

г) ;

д) .

75. На рисунке представлена схема магнитной цепи, состоящая из трех независимых замкнутых магнитных контуров. Для такой замкнутой цепи в точке В справедливо соотношение:

а) ;

б) ; в); г);

д) .

76. На рисунке представлена схема магнитной цепи. Для такой замкнутой цепи в точке А справедливо соотношение:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ;

д) .

77. Второй закон (второе правило) Кирхгофа для магнитных цепей утверждает: «В любом замкнутом магнитном контуре, произвольно выбранном в разветвленной магнитной цепи, алгебраическая сумма произведений магнитных потоков на магнитное сопротивление соответствующих участков цепи»:

а) ;

б) ;

в) .

78. На рисунке представлена схема магнитной цепи, состоящая из трех независимых замкнутых магнитных контуров – (абдеа; бвгдб; авгеа). Для замкнутого контура абдеа справедливо соотношение:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ;

д) .

79. На рисунке представлена схема магнитной цепи, состоящая из трех независимых замкнутых магнитных контуров – (абдеа; бвгдб; авгеа). Для замкнутого контура авгеа справедливо соотношение:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ;

д) .

80. На рисунке представлена схема магнитной цепи, состоящая из трех независимых замкнутых магнитных контуров – (абдеа; бвгдб; авгеа). Для замкнутого контура бвгдб справедливо соотношение:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ;

д) .

81. На каждый элемент проводника dℓ с током в магнитном поле действует сила (сила Ампера):

а) ; б); в);

г) .

82. На проводник конечной длины ℓ с током в магнитном поле действует сила (сила Ампера):

а) ; б); в);

г) .

83. Величина силы, действующей со стороны однородного магнитного поля на прямолинейный проводник с током:

а) ; б); в).

84. Величина силы, действующей со стороны неоднородного магнитного поля на произвольный проводник с током:

а) ; б); в).

85. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле (работа, совершаемая силами Ампера), ток в котором постоянен:

а) равна произведению силы тока на величину магнитного потока через поверхность проводника;

б) равна произведению силы тока на величину магнитного потока через поверхность, замкнутого проводника;

в) равна произведению силы тока на величину магнитного потока через поверхность, которую не описывает проводник при своем движении;

г) равна произведению силы тока на величину магнитного потока через поверхность, которую описывает проводник при своем движении.

86. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле (работа, совершаемая силами Ампера), ток в котором постоянен и проводник прямолинейный определяется по формуле:

а) ; б); в), где I – величина тока в контуре;Ф – изменение магнитного потока.

87. Работа, совершаемая силами Ампера при перемещении в магнитном поле контура, ток в котором постоянен, равна

а) произведению силы тока на изменение магнитного потока через любую поверхность;

б) произведению силы тока на изменение магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром;

в) произведению силы тока на магнитный поток через поверхность, ограниченную контуром.

88. Работа по перемещению контура с током в магнитном поле (работа, совершаемая силами Ампера), ток в котором постоянен определяется по формуле:

а) ; б); в), где I – величина тока в контуре;dФ – изменение магнитного потока.

89. На рисунке изображено некоторое вещество, помещенное во внешнее магнитное поле напряженностью . В этом случае вектор намагничиваниябудет направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

90. На рисунке изображено некоторое вещество, помещенное во внешнее магнитное поле напряженностью. После намагничивания оказалось, что вектор намагничиваниянаправлен по направлению противоположному вектору напряженности внешнего магнитного поля. Данное вещество является:

а) парамагнетиком; б) диамагнетиком; в) ферромагнетиком;

г) ферримагнетиком.

91. На рисунке изображено некоторое вещество, помещенное во внешнее магнитное поле напряженностью. После намагничивания оказалось, что вектор намагничиваниянаправлен по направлению вектора напряженности внешнего магнитного поля. Данное вещество является:

а) парамагнетиком; б) диамагнетиком; в) ферромагнетиком;

г) ферримагнетиком.

92. Диамагнетизм это свойство веществ, обусловленное действием внешнего магнитного поля на:

а) электронные орбиты атомов и молекул;

б) частицы (атомы, молекулы, ионы, атомные ядра), которые обладают собственным магнитным моментом;

в) на векторы намагниченности доменов.

93. Парамагнетизм это свойство веществ, обусловленное действием внешнего магнитного поля на:

а) электронные орбиты атомов и молекул;

б) частицы (атомы, молекулы, ионы, атомные ядра), которые обладают собственным магнитным моментом;

в) на векторы намагниченности доменов.

94. Ферромагнетизм это свойство веществ, обусловленное действием внешнего магнитного поля на:

а) электронные орбиты атомов и молекул;

б) частицы (атомы, молекулы, ионы, атомные ядра), которые обладают собственным магнитным моментом;

в) на векторы намагниченности доменов.

95. В диамагнетиках намагничивание состоит в:

а) возникновении микроскопических индукционных токов, создающих намагниченность, направленную против внешнего магнитного поля;

б) из ориентации хаотически колеблющихся магнитных моментов атомов или ионов в направлении внешнего магнитного поля;

в) переориентации векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля.

96. В парамагнетиках намагничивание состоит в:

а) возникновении микроскопических индукционных токов, создающих намагниченность, направленную против внешнего магнитного поля;

б) из ориентации хаотически колеблющихся магнитных моментов атомов или ионов в направлении внешнего магнитного поля;

в) переориентации векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля.

97. В ферромагнетиках намагничивание состоит в:

а) возникновении микроскопических индукционных токов, создающих намагниченность, направленную против внешнего магнитного поля;

б) из ориентации хаотически колеблющихся магнитных моментов атомов или ионов в направлении внешнего магнитного поля;

в) переориентации векторов намагниченности доменов в направлении внешнего магнитного поля.

98. На рисунке представлено возможное движение электрона вокруг ядра. Указаны направления эквивалентного тока, электрического момента и его скорости. Вектор механического момента импульса (количества движения) в этом случае будет направлен по направлению….

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

99. На рисунке представлена кривая намагничивания, которую можно разбить на пять участков. УчастокI:

а) намагничивание на этом участке достигается за счет обратимого упругого смещения доменных границ;

б) магнитная проницаемость на этом участке изменяется по линейному закону;

в) характеризуется постоянной магнитной проницаемостью .

100. На рисунке представлена кривая намагничивания, которую можно разбить на пять участков. УчастокII:

а) намагничивание на этом участке достигается за счет обратимого упругого смещения доменных границ;

б) намагничивание на этом участке происходит с необратимостью смещения доменных границ (закон Рэлея);

в) на этом участке при намагничивании происходят необратимые процессы.

101. На рисунке представлена кривая намагничивания, которую можно разбить на пять участков. УчастокIII:

а) характеризуется высоким значением магнитной проницаемости (восприимчивости).

б) на этом участке намагниченность меняется большими скачками;

в) характеризуется высоким значением магнитной проницаемости (восприимчивости). На этом участке намагниченность меняется большими скачками.

102. На рисунке представлена кривая намагничивания, которую можно разбить на пять участков. УчастокIY:

а) характеризуется постепенным уменьшением магнитной проницаемости ;

б) на участке намагничивание осуществляется за счет вращения векторов спонтанной намагниченности в направлении внешнего магнитного поля;

в) работа по повороту векторов спонтанной намагниченности затрачивается против энергии кристаллографической анизотропии.

103. На рисунке представлена кривая намагничивания, которую можно разбить на пять участков. УчастокY:

а) характеризуется незначительным намагничиванием, связанным с дополнительной ориентацией спиновых магнитных моментов в направлении поля;

б) на этом участке процессы смещения и вращения магнитных моментов закончены;

в) характеризуется незначительным намагничиванием, связанным с дополнительной ориентацией спиновых магнитных моментов в направлении поля. На этом участке процессы смещения и вращения магнитных моментов закончены.

104. На рисунке представлены зависимости относительной магнитной проницаемости некоторых сред от напряженности внешнего магнитного поля. Какая из зависимостей соответствует изменению относительной магнитной проницаемости диамагнетиков от напряженности внешнего магнитного поля?:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

105. На рисунке представлены зависимости относительной магнитной проницаемости некоторых сред от напряженности внешнего магнитного поля. Какая из зависимостей соответствует изменению относительной магнитной проницаемости парамагнетиков от напряженности внешнего магнитного поля?:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

106. На рисунке представлены зависимости относительной магнитной проницаемости некоторых сред от напряженности внешнего магнитного поля. Какая из зависимостей соответствует изменению относительной магнитной проницаемости ферромагнетиков от напряженности внешнего магнитного поля?:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

107. На рисунке представлено возможное движение электрона вокруг ядра. Указаны направления эквивалентного тока, момента импульса (количества движения) и его скорости. Вектор электрического момента в этом случае будет направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

108. Точка Кюри это температура, при которой намагниченность насыщения J_s равна:

а) ; б); в).

109. Домены ферромагнитные это области:

а) самопроизвольной однородной намагниченности в ферромагнетике в отсутствие внешнего магнитного поля, намагниченные до насыщения части объема ферромагнетика, на которые он разбивается ниже критической температуры (точки Кюри);

б) самопроизвольной однородной намагниченности в ферромагнетике в отсутствие внешнего магнитного поля, векторы намагниченности в которых ориентированы таким образом, что результирующая намагниченность ферромагнитного образца в целом, как правило, равна нулю;

в) химически однородной среды, отличающиеся электрическими, магнитными или упругими свойствами, либо упорядоченностью в расположении частиц.

110. На рисунке изображена зависимость относительной деформации образца из сплава железо-никель от напряженности внешнего магнитного поля (магнитострикция). Продольной магнитострикции соответствует кривая:

а) I; б) II; в) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

111. На рисунке изображена зависимость относительной деформации образца из сплава железо-никель от напряженности внешнего магнитного поля (магнитострикция). Продольной магнитострикции соответствует кривая:

а) I; б) II; в) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

112. Коэрцитивная сила H_c это величина:

а) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, дополнительно намагничивается;

б) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, не изменяет свои магнитные свойства;

в) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, размагничивается.

113. Остаточная индукция B_s это величина:

а) характеризующая магнитное поле в ферромагнетике во внешнем магнитном поле;

б) характеризующая магнитное поле в веществе даже в отсутствие внешнего магнитного поля;

в) характеризующая магнитное поле в ферромагнетике даже в отсутствие внешнего магнитного поля.

114. Кривые намагничивания это:

а) графики, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H;

б) таблицы, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H;

в) формулы, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H.

115. Остаточная намагниченность J_r – намагниченность J_r, которую имеет ферромагнетик при напряженности внешнего магнитного поля:

а) ; б); в).

116. Антиферромагнетизм это магнитоупорядоченное состояние вещества, характеризующееся тем, что магнитные моменты соседних частиц вещества (атомных носителей магнетизма) ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом в отсутствие магнитного поля:

а) ; б); в).

117. Магнитострикция это:

а) изменение формы ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании;

б) изменение размеров ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании;

в) изменение формы и размеров ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании.

118. Магнитоупругий эффект (эффект Виллари) это:

а) обратное по отношению к магнитострикции явление;

б) изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации;

в) изменение намагниченности ферромагнитного образца при нагревании.

119. Магнитное охлаждение – метод получения температур путем адиабатического размагничивания парамагнитных веществ:

а) ; б); в).

120. Магнетокалорический эффект это:

а) изменение температуры магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится;

б) изменение формы магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится;

в) изменение линейных размеров магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится.

121. На границе раздела двух магнетиков (сред) нормальные составляющие вектора B и тангенциальные составляющие вектора H непрерывны. При этом:

а) ; б); в); г);

д) .

122. Электромагнитная индукция это явление:

а) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в незамкнутом проводнике, находящемся в переменном магнитном поле;

б) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре, находящемся в постоянном магнитном поле;

в) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле;

г) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре движущимся в постоянном магнитном поле.

123. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея): «При пересечении потока магнитной индукции отрезком проводника в нем возникает ЭДС электромагнитной индукции, которая прямо пропорциональна скорости изменения величины магнитного потока». При этом:

а) ; б); в); г), где– скорость изменения магнитного потока;– скорость изменения индукции магнитного поля.

124. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея): «При пересечении потока магнитной индукции отрезком проводника в нем возникает ЭДС электромагнитной индукции, которая прямо пропорциональна скорости изменения величины магнитного потока». При этом:

а) в любом проводнике возникает индукционный ток;

б) в замкнутом проводнике возникает индукционный ток;

в) в замкнутом проводнике индукционный ток не возникает;

г) в прямолинейном не замкнутом проводнике индукционный ток не возникает.

125. Правило Ленца утверждает, что индукционный ток всегда направлен так, что создаваемый им поток магнитной индукции через поверхность, ограниченную контуром:

а) стремится препятствовать причине, его порождающей;

б) никакого влияния не оказывает на причину его порождающую;

в) оказывает действие на причину его порождающую.

126. Самоиндукция это явление возникновения ЭДС электромагнитной индукции в каком-либо контуре вследствие изменения магнитного потока:

а) создаваемого электрическим током другого контура с током;

б) создаваемого электрическим током этого же контура;

в) создаваемого электрическим током проводника, расположенного вблизи этого контура.

127. Величина ЭДС самоиндукции определяется по формуле:

а) ; ; б);

в) .

128. Формула определяет:

а) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном соленоиде;

б) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном проводнике;

в) ЭДС самоиндукции, возникающую в любом проводнике.

129. Формула определяет:

а) ЭДС самоиндукции, возникающую в любом проводнике;

б) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном проводнике;

в) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном соленоиде.

130. Индуктивность (коэффициент индуктивности) это:

а) физическая величина, численно равная ЭДС самоиндукции, возникающей в проводнике при любой скорости изменения тока в нем;

б) физическая величина, численно равная ЭДС самоиндукции, возникающей в проводнике при скорости изменения тока в нем равной 1 А/с;

в) физическая величина, характеризующая магнитные свойства электрической цепи, зависящая от размеров и формы электрической цепи, а также от магнитной проницаемости окружающей среды.

131. На рисунке представлена зависимость магнитного потока, пронизывающего некоторый замкнутый контур, от времени. ЭДС индукции в контуре не возникает на интервале:

а)E; б) C; в) A; г) B; д) D.

132. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

133. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

134. Формула отображает закон Ома при наличии в цепи:

а) индуктивности L, ёмкости С и сопротивления R;

б) индуктивности L и ёмкости С;

в) ёмкости С и сопротивления R.

135. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

136. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

137. Выражение W=определяет энергию магнитного поля, создаваемого током I в контуре,:

а) индуктивность которого L; б) длина которого L; в) площадь которого L.

138. Объемная плотность энергии магнитного поля это физическая величина, которая показывает, какой энергией обладает магнитное поле,:

а) занимающее некоторый объем пространства; б) занимающее всё пространство; в) занимающее единицу объема пространства;

139. Формула определяет:

а) объёмную плотность энергии магнитного поля; б) плотность энергии магнитного поля; в) энергию магнитного поля соленоида.

140. Энергию магнитного поля соленоида можно определить по формуле:

а) ; б); в).

141. Объёмную плотность энергии магнитного поля длинного соленоида можно определить по формуле:

а) ; б); в).

142. Выражение отображает энергию неоднородного магнитного поля:

а) занимающего элементарный объём пространства dV; б) занимающего какой-либо объём пространства V; в) занимающего всё пространство.

143. Уравнение движения частицы в электрическом поле имеет вид:

а) ; б); в), гдеускорение, приобретаемое частицей под действием сил электрического поля.

144. Уравнения движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении x (в направлении перпендикулярном вектору напряженности электрического поля) имеет вид:

а) ; б); в); г).

145. Уравнения движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении y (в направлении, совпадающем с направлением вектора напряженности электрического поля) имеет вид:

а) ; б); в); г).

146. Уравнение траектории движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора имеет вид:

а) ; б); в); г).

147. Тангенс угла отклонения заряженной частицы от первоначального направления при ее движении в электрическом поле плоского конденсатора можно определить по формуле:

а) ; б); в).

148. Скорость частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении x (в направлении перпендикулярном вектору напряженности электрического поля):

а) ; б); в).

149. Скорость частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении y (в направлении, совпадающем с направлением вектора напряженности электрического поля):

а) ; б); в).

150. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

151. Положительно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

152. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

153. Положительно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

154. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

155. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

156. Положительно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

157. Положительно заряженная частица влетает со скоростьюv₀ в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

158. Сила, действующая на заряженную частицу со стороны магнитного поля:

а) пропорциональна величине заряда;

б) пропорциональна скорости частицы;

в) пропорциональна индукции магнитного поля;

г) пропорциональна косинусу угла между направлениями векторов скорости v и индукции магнитного поля B.

159. Сила Лоренца определяется по формулам:

а) ; б); в).

160. Если скорость заряженной частицы, движущейся в однородном магнитном поле, v = 0, то сила Лоренца:

а) ; б); в).

161. Если заряженная частица движется вдоль силовой линии однородного магнитного поля, то:

а) ; б); в).

162. Если движение заряженной частицы происходит перпендикулярно силовым линиям однородного магнитного поля, то сила Лоренца:

а) ; б); в); г).

163. Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости движения заряженной частицы, следовательно, к любому участку траектории движения (элементу перемещения), то она….

а) не совершает работу; б) не изменяет кинетическую энергию; в) изменяет скорость частицы.

164. Если скорость заряженных частиц перпендикулярна направлению однородного магнитного поля, то движение частиц в этом случае происходит :

а) по прямой; б) по эллипсу; в) по окружности.

165. Радиус окружности, по которой движется заряженная частица в однородном магнитном поле определяется по формуле:

а) ; б); в).

166. Период обращения частицы при ее движении в однородном магнитном поле – время, за которое частица сделает один полный оборот определяется соотношением:

а) ; б); в).

167. Частота обращения частицы при ее движении в однородном магнитном поле – число оборотов, совершаемых частицей, движущейся в однородном магнитном поле по окружности определяется по формуле:

а) ; б); в).

168. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле, если скорость частицы направлена под углом к магнитному полю, происходит:

а) по винтовой линии (спирали); б) по окружности; в) по прямой линии.

169. Шаг винтовой линии (спирали), при движении заряженных частиц в однородном магнитном поле, если скорость частицы направлена под углом к магнитному полю, определяется соотношением:

а) ; б); в).

170. Формула для определения силы, действующей на движущийся точечный заряд q в электромагнитном поле (формула Лоренца) имеет вид:

а) ; б); в).

171. В однородное магнитное поле влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

172. В однородное магнитное поле влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

173. В однородное магнитное поле влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

174. В однородное магнитное поле влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

175. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

176. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

177. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

178. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

179. На рисунке указаны траектории заряженных частиц, имеющих одинаковую скорость и влетающих в однородное магнитное поле, перпендикулярно плоскости чертежа. При этом для частицы 1:

а) q>0; б) q=0; в) q<0.

180. В однородное постоянное магнитное поле дважды влетает положительно заряженная частица. В первом случае её скоростьv₁ и траектория движения представлена на рисунке 1. Во втором случае её скорость v₂ и траектория движения представлена на рисунке 2. В этих случаях скорость частицы:

а) v₁>v₂; б) v₁=v₂; в) v₁<v₂.

181. Если электрическое и магнитное поля взаимно перпендикулярны, то скорость дрейфа частицы в этом случае можно определить по формуле:

а) ; б); в).

182. Собственные электромагнитные колебания происходят в колебательном контуре, в котором отсутствует:

а) индуктивное сопротивление L; б) ёмкостное сопротивление 1/C; в) активное сопротивление R.

183. Дифференциальное уравнение собственных электромагнитных колебаний имеет вид:

а) ; б); в).

184. Уравнение, согласно которому происходит изменение заряда в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б); в).

185. Уравнение, согласно которому происходит изменение напряжения в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б); в).

186. Уравнение, согласно которому происходит изменение тока в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б);

в) ; г).

187. Частота собственных электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б); в); г).

188. Период собственных электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б); в); г).

189. Затухающие электромагнитные колебания происходят в колебательном контуре, в котором:

а) отсутствует индуктивное сопротивление L, ёмкостное сопротивление 1/C, активное сопротивление R;

б) имеется только ёмкостное сопротивление 1/C; в) имеются индуктивное сопротивление L, ёмкостное сопротивление 1/C, активное сопротивление R; г) отсутствует индуктивное сопротивление L, имеется ёмкостное сопротивление 1/C, отсутствует активное сопротивление R.

190. Принято считать, что при затухающих электромагнитных колебаниях энергия колебательного контура рассеивается (теряется) только:

а) на индуктивном сопротивлении L; б) на ёмкостном сопротивлении 1/C; в) на активном сопротивлении R

191. При затухающих электромагнитных колебаниях энергия колебательного контура:

а) не восполняется извне; б) восполняется извне; в) остаётся величиной постоянной.

192. Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний имеет вид:

а) ; б);

в) .

193. Уравнение, согласно которому происходит изменение заряда в контуре, в котором существуют затухающие электромагнитные колебания имеет вид:.

а) ; б);

в) .

194. Условная циклическая частота затухающих электромагнитных колебаний определяется по формуле:

а) ; б); в).

195. Период затухающих электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б); в).

196. Декремент затухания электромагнитных колебаний:

а) отношение двух последовательных максимальных значений электрического заряда колебательного контура;

б) отношение двух последовательных максимальных значений электрического заряда колебательного контура, отличающихся по времени на период;

в) отношение двух последовательных значений электрического заряда колебательного контура, отличающихся по времени на период.

197. Вынужденные электромагнитные колебания совершаются в колебательном контуре, в котором:

а) действует вынуждающая сила (ЭДС), не изменяющаяся с течением времени;

б) действует вынуждающая сила (ЭДС), изменяющаяся по какому-либо периодическому закону (например, по закону синуса или косинуса);

в) действует вынуждающая сила (ЭДС), уменьшающаяся с течением времени.

198. Дифференциальное уравнение вынужденных электромагнитных колебаний может иметь вид:

а) ; б);

в) .

199. Амплитудное значение заряда в колебательном контуре, в котором происходят вынужденные электромагнитные колебания, определяется по формуле:

а) ; б);

в) .

200. Фаза вынужденных электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б); в);

г) .

201. Резонанс это явление резкого возрастания амплитудных значений при электромагнитных колебаниях в колебательном контуре:

а) только заряда; б) только тока; в) только напряжения; г) всех переменных величин.

202. Амплитуда напряжения, в колебательном контуре, в котором существуют электромагнитные колебания, определяются по формуле:

а) ; б); в).

203. Амплитуда тока, в колебательном контуре, в котором существуют электромагнитные колебания, определяются по формуле:

а) ; б);

в) .

204. Амплитуда индуцируемой ЭДС, в колебательном контуре, в котором существуют электромагнитные колебания, определяются по формуле:

а) ; б); в)

205. Резонансная частота () это:

а) частота, соответствующая максимальному значению q₀₁;

б) частота, соответствующая максимальному значению тока;

в) частота, соответствующая максимальному значению напряжения.

206. Автоколебания – вынужденные незатухающие колебания в реальных системах, период и амплитуда которых:

а) не зависят от характера внешнего воздействия;

б) определяются свойствами самой автоколебательной системы;

в) зависят от характера внешнего воздействия и не зависят от свойств самой колебательной системы.

207. Электромагнитные волны это:

а) процесс распространения электромагнитных колебаний в пространстве с конечной скоростью;

б) процесс распространения электромагнитных колебаний в пространстве с любой скоростью;

в) процесс распространения переменного электромагнитного поля в пространстве с конечной скоростью;

г) процесс распространения переменного электромагнитного поля в пространстве с любой скоростью.

208. Длина электромагнитной волны  это:

а) расстояние между двумя точками, колебания в которых отличаются по фазе на ;

б) расстояние между двумя точками, в которых амплитуда изменяющихся параметров колебаний достигают либо максимума, либо минимума;

в) расстояние, на которое распространяется волна за время одного периода колебания T.

209. Поперечность электромагнитных волн заключается в том, что:

а) вектор напряженности электрического поля E и вектор напряженности магнитного поля H взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, вектора скорости распространения электромагнитной волны v;

б) вектор напряженности электрического поля E и вектор напряженности магнитного поля H взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, перпендикулярной вектору скорости распространения электромагнитной волны v;

в) вектор напряженности электрического поля E и вектор скорости распространения электромагнитной волны v взаимно перпендикулярны и лежат в плоскости, перпендикулярной вектору напряженности магнитного поля H.

210. Векторы напряженностей E и H переменного электромагнитного поля удовлетворяют волновым уравнениям типа:

а) ; б);

в); г), где– фазовая скорость;

211. На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрического E и магнитного H полей в электромагнитной волне. Вектор плотности потока энергии электромагнитной волны ориентирован в направлении:

а) 4; б) 3; в) 2; г) 1.

212. На рисунке показана ориентация векторов напряженности электрическогоE и магнитного H полей в электромагнитной волне. Вектор плотности потока энергии электромагнитной волны ориентирован в направлении:

а) 4; б) 3; в) 2; г) 1.

213. Первое положение теории Максвелла утверждает: «Переменные электрическое и магнитное поля:

а) могут существовать отдельно»;

б) не могут существовать отдельно»;

в) могут существовать независимо друг от друга»;

г) они существуют всегда вместе в виде единого электромагнитного поля».

214. Второе положение теории Максвелла утверждает: «Электромагнитное поле, возникнув в одном месте пространства:

а) не остается локализованным в нем»;

б) остаётся локализованным в нём»;

в) распространяется от этого места в виде электромагнитной волны»;

г) не распространяется от этого места в виде электромагнитной волны».

215. Вихревое электрическое поле, для которого справедливо соотношение , гдеE_B – вектор напряженности вихревого электрического поля, возникает в проводниках. Оно обусловлено:

а) наличием постоянного тока в проводниках;

б) наличием переменного тока в проводниках;

в) явлением электромагнитной индукции

216. Ток смещения , гдеD – вектор индукции электрического поля, это:

а) изменяющееся со временем электрическое поле, которое порождает магнитное поле так же, как и ток проводимости;

б) изменяющийся со временем электрическое ток, который порождает магнитное поле так же, как и ток проводимости;

в) это постоянный ток проводимости, который порождает магнитное поле.

217. Плотность тока смещения в диэлектриках , где :

а) – плотность тока проводимости в вакууме;

б) – плотность тока смещения в вакууме;

в) – плотность тока поляризации (тока, обусловленного упорядоченным движением электрических зарядов в диэлектрике);

г) – плотность тока поляризации, который представляет собой смещение зарядов в неполярных молекулах, поворот диполей в полярных молекулах.

218. Первое уравнение Максвелла , где– циркуляция вектора напряженности результирующего поля, потенциального и вихревого;E=E_q+E_B – вектор напряженности результирующего электрического поля; E_q – напряженность потенциального электрического поля (электрического поля, порождаемого электрическими зарядами); E_B – напряженность вихревого электрического поля, показывает, что:

а) источниками электрического поля могут быть не только электрические заряды, но и изменяющиеся во времени магнитные поля;

б) источниками электрического поля могут быть не только электрические заряды, но и не изменяющиеся во времени магнитные поля;

в) оно выражает закон электромагнитной индукции:

219. Второе уравнение Максвелла отражает свойство вектораB, согласно которому:

а) линии вектора В разомкнуты; б) линии вектора В замкнуты; в) линии вектора В уходят в бесконечность.

220. Третье уравнение устанавливает:

а) связь между токами проводимости и смещения и порождаемым ими магнитным полем;

б) только связь между токами проводимости и смещения;

в) связь между током проводимости и порождаемым им магнитным полем.

221. Четвертое уравнение Максвелла :

а) показывает, что линии вектора D могут начинаться и оканчиваться на зарядах ;

б) показывает, что линии вектора D не могут начинаться и оканчиваться на зарядах;

в) отображает теорему Остроградского-Гаусса для вектора D.

222. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме: ;;;справедлива для переменного электромагнитного поля:

а) в отсутствие заряженных тел; б) при наличии заряженных тел и токов проводимости; в) в отсутствие заряженных тел и токов проводимости; г) в отсутствие токов проводимости.

223. Следующая система уравнений Максвелла: ;;;справедлива для переменного электромагнитного поля:

а) в отсутствие заряженных тел; б) при наличии заряженных тел и токов проводимости; в) в отсутствие заряженных тел и токов проводимости; г) в отсутствие токов проводимости.

224. Полная система уравнений Максвелла для электромагнитного поля имеет вид: ;;;. Следующая система уравнений:;;;справедлива для переменного электромагнитного поля:

а) в отсутствие заряженных тел; б) в отсутствие заряженных тел и токов проводимости; в) в отсутствие токов проводимости; г) при наличии заряженных тел и токов проводимости.

225. Материальные уравнения 1) ; 2);

3) :

а) используются при решении уравнений Максвелла; б) первое связывает векторы напряженности и индукции электрического поля; в) второе связывает векторы индукции и напряженности магнитного поля;

г) третье отображает закон Ома в дифференциальной форме.

226. Закон сохранения электрического заряда утверждает: «Полный ток, протекающий за единицу времени через любую замкнутую поверхностьS, равен изменению заряда внутри объема V, ограниченного поверхностью S». Если ток через поверхность отсутствует, то:

а) заряд в объеме V уменьшается; б) заряд в объеме V увеличивается; в) заряд в объеме V остается неизменным.

227. Закон сохранения энергии для электромагнитного поля утверждает: «Изменение энергии электромагнитного поля в некотором объемеV равно сумме потока энергии электромагнитного поля и количества теплоты, выделившейся в этом объеме», где:

а) w – энергия поля; б) П_n – проекция вектора Пойтинга-Умова на направление положительной нормали к поверхности dS; в) Q – количество тепла, выделяемое в единицу времени.

228. Принцип относительности: «Электромагнитные явления протекают:

а) в различных инерциальных системах по-разному; б) одинаково во всех инерциальных системах отсчета; в) в различных неинерциальных системах по-разному.

229. Инвариантность уравнений Максвелла относительно преобразований Лоренца:

а) уравнения Максвелла не меняют своей формы при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой инерциальной системе отсчета;

б) уравнения Максвелла изменяют свою форму при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой инерциальной системе отсчета;

в) уравнения Максвелла не меняют своей формы при переходе от одной неинерциальной системы отсчета к другой неинерциальной системе отсчета.

230. Пространственные координаты, время, векторы электромагнитного поля E, H, B, D, плотность тока j и объемная плотность заряда :

а) не изменяются в соответствии с преобразованиями Лоренца; б) уменьшаются соответствии с преобразованиями Лоренца; в) изменяются в соответствии с преобразованиями Лоренца; г) увеличиваются в соответствии с преобразованиями Лоренца.