- •Электрические цепи
- •1.2 Природа и направление электрического тока
- •1.3 Сила электрического тока
- •1.4 Разность потенциалов или электрическое напряжение
- •1.5 Электрическая цепь и элементы цепи
- •1.6 Закон ома
- •1.11 Последовательное соединение сопротивлений (Рис.1.6)
- •1.12 Паралельное соединение сопротивлений (Рис.1.7)
- •1.13 Преобразование схемы «звезда» в «треугольник» и обратно (Рис.1.8,1.9)
- •Глава 2 магнетизм и магнитные цепи
- •2.1 Магнитное поле. Основные понятия и характеристики
- •2.2 Основные законы
- •2.3 Магнитные материалы
- •2.4 Магнитные цепи
- •I Закон Кирхгофа
- •II Закон Кирхгофа
- •Глава 3 электрические цепи переменного синусоидального тока
- •3.1 Получение синусоидальной э.Д.С (Рис.3.1).
- •3.2 Графическое представление синусоидальных величин (Рис.3.2)
- •3.3 Векторное представление синусоидальных величин (Рис.3.3)
- •3.4 Представление синусоидальных величин с помощью комплексных чисел (Рис.3.4)
- •3.5 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с активным сопротивлением (Рис.3.6)
- •3.6 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной индуктивностью (Рис.3.9)
- •3.7 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной ёмкостью (Рис.3.12).
- •3.8 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с катушкой индуктивности (Рис.3.15)
- •3.9 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с последовательно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.17)
- •3.10 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с реальным конденсатором (Рис.3.22)
- •3.11 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с паралельно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.24)
- •3.12 Важность коэффициента мощности и методы его компенсации
- •Глава 4
- •4.1.3 Метод эквивалентного генератора
- •4.1.4 Метод напряжения между узлами (Рис.4.6)
- •4.1.5 Метод контурных токов (Рис.4.7)
- •4.2 Методы расчета электрических цепей переменного тока
- •4.3.1 Однородная магнитная цепь (Рис.4.10)
- •4.3.2 Неоднородная цепь (Рис.4.13)
- •Глава 5 трёхфазные электрические цепи
- •5.1 Трёхфазные электродвижущие силы и их представление
- •5.2 Соединение фаз генератора по схеме «звезда»
- •5.4 Соединение нагрузки по схеме «звезда»
- •5.4.1 Симметричная нагрузка (Рис.5.6)
- •5.4.2 Несимметричная нагрузка (Рис.5.8)
- •5.5 Соединение нагрузки по схеме «треугольник»
- •5.5.1 Симметричная нагрузка (Рис.5.11)
- •5.5.2 Несимметричная нагрузка
- •5.6Мощность трёхфазной цепи
- •Глава 6 переходные процессы
- •6.1 Основные понятия о переходных процессах в электрических цепях
- •6.2 Переходные процессы в цепи с последовательным соединением элементов r,l,c (Рис.6.1).
- •6.2.1 Заряд конденсатора через резистор (Рис.6.5)
- •6.2.2 Разряд конденсатора через резистор (Рис.6.7)
- •Подключение индуктивности к источнику постоянной э.Д.С. Через резистор (Рис.6.9)
- •Глава 7 трансформаторы
- •7.1 Однофазный трансформатор
- •7.1.1 Принцип действия
- •7.1.2 Первичная и вторичная э.Д.С.
- •7.1.3 Коэффициент трансформации
- •7.1.4 Основные уравнения трансформатора
- •7.1.5 Схема замещения трансформатора
- •7.1.6 Векторная диаграмма трансформатора
- •7.1.7 Опыт холостого хода трансформатора (Рис.7.7)
- •7.1.8 Опыт короткого замыкания (Рис.7.8)
- •7.1.9 Нагрузка трансформатора (Рис.7.9)
- •7.2Трёхфазный трансформатор
- •7.2.1 Основные понятия
- •7.2.2 Соединение первичных и вторичных обмоток трёхфазных трансформаторов
- •Библиография
Глава 4
МЕТОДЫ РАСЧЕТА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ И МАГНИТНЫХ ЦЕПЕЙ
4.1 МЕТОДЫ РАСЧЕТА ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ ПОСТОЯННОГО ТОКА
4.1.1 Метод эквивалентных сопротивлений (Рис.4.1)
Рис.4.1
Этот метод используется для цепей с одним источником питания.
Расчет эквивалентный сопротивлений. Последовательность схем на Рис.4.2. демонстрирует эквивалентные преобразования.
a) б) в) г)
Рис.4.2
Таким образом, имеем следующие формулы для расчетов:
, ,
, .
Расчет токов с использованием эквивалентных схем (Рис.4.2):
;
; ; ;
; ; ;
; ; .
4.1.2 Метод суперпозиции токов
Когда имеем цепь с несколькими или, по крайней мере, с двумя источниками питания (Рис.4.3), необходимо разделить эту цепь на несколько цепей с одним источником питания (Рис.4.4.а и б) и рассчитать токи для каждой цепи раздельно. Реальные токи исходной цепи будут равны алгебраической сумме частичных токов цепей с одним источником питания.
Рис.4.3
a) б)
Рис.4.4
Таким образом, согласно принципу суперпозиции, реальные токи будут:
; ;
; ; .
Каждый частичный ток был рассчитан по методу эквивалентных сопротивлений.
4.1.3 Метод эквивалентного генератора
Рисунок 4.5.а показывает сложную электрическую схему Х в которой необходимо рассчитать ток только в одной заданной ветви АВ. В этом случае рассматриваем оставшуюся часть схемы как "черный ящик" на выходных зажимах, которого приложено напряжение .
a) б)
Рис.4.5
Тогда схема Х может быть заменена, на эквивалентный генератор с э.д.с. и сопротивлением . При этом э.д.с. равна напряжению холостого хода , измеренному на зажимах АВ схемы, а сопротивление равно внутреннему сопротивлению схемы, когда все внутренние э.д.с. равны нулю. Такая возможность замены сложной электрической схемы на более простую получила название «Теорема об эквивалентном генераторе или об активном двухполюснике» (1883 год, Тевенин).
Метод основанной на этой теореме используется для расчета сложных электрических цепей, когда необходимо определить один единственный ток
. (4.1)
4.1.4 Метод напряжения между узлами (Рис.4.6)
Этот метод имеет большое практическое применение для электрических цепей с двумя узлами. Теорема была сформулирована в 1940 году Жако Милманом.
Рис.4.6
Согласно теореме, если между узлами А и В имеется 1,2,...n активных ветвей с электродвижущими силами и n+1,...f,...m пассивных ветвей и все сопротивления известны, то разность потенциалов может быть представлена и виде формулы:
.
В общем случае будет
. (4.2)
После этого расчет токов по этому методу становится достаточно простым
; ;
; ;
; .
4.1.5 Метод контурных токов (Рис.4.7)
Метод контурных токов один из основных для анализа сложных электрических цепей посредством составления системы уравнений и её решения классическими методами математики.
Для объяснения метода предположим, что существуют контурные токи (Рис.4.7).
Рис.4.7
Запишем уравнения для каждого контура согласно II закону Кирхгофа:
;
;
.
Обозначим собственные сопротивления каждого контура:
;
;
,
и совместные сопротивления смежных контуров:
.
Тогда предыдущая система уравнений запишется следующим образом:
;
; (4.3)
,
другими словами примет классическую форму, решение которой хорошо известно.
Например, методом определителей:
;
где и .
Схема представленная на рисунке 4.7 показывает соотношение между реальными и контурными токами:
; ; ;
; ; .