- •Электрические цепи
- •1.2 Природа и направление электрического тока
- •1.3 Сила электрического тока
- •1.4 Разность потенциалов или электрическое напряжение
- •1.5 Электрическая цепь и элементы цепи
- •1.6 Закон ома
- •1.11 Последовательное соединение сопротивлений (Рис.1.6)
- •1.12 Паралельное соединение сопротивлений (Рис.1.7)
- •1.13 Преобразование схемы «звезда» в «треугольник» и обратно (Рис.1.8,1.9)
- •Глава 2 магнетизм и магнитные цепи
- •2.1 Магнитное поле. Основные понятия и характеристики
- •2.2 Основные законы
- •2.3 Магнитные материалы
- •2.4 Магнитные цепи
- •I Закон Кирхгофа
- •II Закон Кирхгофа
- •Глава 3 электрические цепи переменного синусоидального тока
- •3.1 Получение синусоидальной э.Д.С (Рис.3.1).
- •3.2 Графическое представление синусоидальных величин (Рис.3.2)
- •3.3 Векторное представление синусоидальных величин (Рис.3.3)
- •3.4 Представление синусоидальных величин с помощью комплексных чисел (Рис.3.4)
- •3.5 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с активным сопротивлением (Рис.3.6)
- •3.6 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной индуктивностью (Рис.3.9)
- •3.7 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с идеальной ёмкостью (Рис.3.12).
- •3.8 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с катушкой индуктивности (Рис.3.15)
- •3.9 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с последовательно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.17)
- •3.10 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с реальным конденсатором (Рис.3.22)
- •3.11 Электрическая цепь переменного синусоидального тока с паралельно соединёнными элементами r, l, c (Рис.3.24)
- •3.12 Важность коэффициента мощности и методы его компенсации
- •Глава 4
- •4.1.3 Метод эквивалентного генератора
- •4.1.4 Метод напряжения между узлами (Рис.4.6)
- •4.1.5 Метод контурных токов (Рис.4.7)
- •4.2 Методы расчета электрических цепей переменного тока
- •4.3.1 Однородная магнитная цепь (Рис.4.10)
- •4.3.2 Неоднородная цепь (Рис.4.13)
- •Глава 5 трёхфазные электрические цепи
- •5.1 Трёхфазные электродвижущие силы и их представление
- •5.2 Соединение фаз генератора по схеме «звезда»
- •5.4 Соединение нагрузки по схеме «звезда»
- •5.4.1 Симметричная нагрузка (Рис.5.6)
- •5.4.2 Несимметричная нагрузка (Рис.5.8)
- •5.5 Соединение нагрузки по схеме «треугольник»
- •5.5.1 Симметричная нагрузка (Рис.5.11)
- •5.5.2 Несимметричная нагрузка
- •5.6Мощность трёхфазной цепи
- •Глава 6 переходные процессы
- •6.1 Основные понятия о переходных процессах в электрических цепях
- •6.2 Переходные процессы в цепи с последовательным соединением элементов r,l,c (Рис.6.1).
- •6.2.1 Заряд конденсатора через резистор (Рис.6.5)
- •6.2.2 Разряд конденсатора через резистор (Рис.6.7)
- •Подключение индуктивности к источнику постоянной э.Д.С. Через резистор (Рис.6.9)
- •Глава 7 трансформаторы
- •7.1 Однофазный трансформатор
- •7.1.1 Принцип действия
- •7.1.2 Первичная и вторичная э.Д.С.
- •7.1.3 Коэффициент трансформации
- •7.1.4 Основные уравнения трансформатора
- •7.1.5 Схема замещения трансформатора
- •7.1.6 Векторная диаграмма трансформатора
- •7.1.7 Опыт холостого хода трансформатора (Рис.7.7)
- •7.1.8 Опыт короткого замыкания (Рис.7.8)
- •7.1.9 Нагрузка трансформатора (Рис.7.9)
- •7.2Трёхфазный трансформатор
- •7.2.1 Основные понятия
- •7.2.2 Соединение первичных и вторичных обмоток трёхфазных трансформаторов
- •Библиография
Глава 3 электрические цепи переменного синусоидального тока
3.1 Получение синусоидальной э.Д.С (Рис.3.1).
Электрический ток называется переменным, если он периодически меняет величину и направление, то есть следует периодическому закону изменения. Синусоидальный ток - это ток периодический, величина которого меняется по синусоидальному закону во времени.
Рис.3.1
Заставим вращаться вокруг воображаемой оси виток проводника с постоянной, угловой частотой в магнитном поле с индукцией B.
Согласно закону Ленца э.д.с. на зажимах АС будет
.
Подставляя
,
получим
, (3.1)
где: B - магнитная индукция [Tл],
S - площать витка [],
- угловая частота (пульсация) [рад/сек].
Если присоединить к зажимам АС резистор R, то по цепи потечет синусоидальный ток
, (3.2)
где .
3.2 Графическое представление синусоидальных величин (Рис.3.2)
Рис.3.2
Рисунок 3.2 показывает:
i - мгновенное значение тока [A],
- максимальное значение тока (амплитуда) [A],
T - период [сек],
- пульсацию [рад/сек], = 2f, где f = 1/T [Гц],
- начальная фаза [град] или [рад].
Угол определяет разность фаз, например:
;
.
Когда = 0, эти две величины находятся в фазе.
Когда = /2, эти две величины находятся в квадратуре.
Когда =, эти две величины находятся в противофазе.
Действующее (эффективное) значение тока I может быть определено по формуле:
(3.3)
Замечание:
Все рассмотренные величины и значения справедливы, как для тока, так и для напряжения и электродвижущей силы.
3.3 Векторное представление синусоидальных величин (Рис.3.3)
Если несколько величин имеют одинаковую пульсацию ω и отличаются только амплитудой и начальной фазой ψ, то возможно упростить их представление.
Например, величины
;
; (3.4)
;
будут представлены на Рис.3.3, для времени t = 0 в виде векторов , и , которые вращаются с угловой скоростью вокруг оси O.
Рис.3.3
На этой фигуре, имеем:
OX - ось координат;
, и - модули векторов, которые могут быть
равны максимальным , и
или действующим , и значениям токов;
, и - начальные фазы токов , и .
3.4 Представление синусоидальных величин с помощью комплексных чисел (Рис.3.4)
Сведения из курса математики.
откуда - мнимая единица.
-комплексное число в алгебраической форме.
где: a - реальная часть комплексного числа,
b - мнимая часть комплексного числа.
Графическое представление в комплексных координатах изображено на Рис.3.4.
Вектор представляет комплексное число .
Из этого рисунка следует, что - модуль комплексного числа, а
= arctg b/a - аргумент этого числа.
Поэтому в тригонометрической форме комплексного числа получим:
Рис.3.4
Согласно соотношению Ейлера, имеем ,
где .
Таким образом, получаем экспоненциальную (полярную) форму комплексного числа.
Любая синусоидальная величина представленная в виде вектора, например , может быть ассоциирована с комплексным числом , модуль которого I действующее значение тока и аргумент начальная фаза.
То есть три синусоидальных тока (Рис.3.2) могут быть представлены в виде комплексных чисел:
;
; (3.5)
.
Рисунок 3.5 показывает эти три тока на комплексной плоскости.
Рис.3.5