Г.2 Упругость паров чистых компонент

Г - 4 Пакет свойств Гликоли

(2)

(3)

(4)

параметр а зависит от температуры. Значения при температуре, отличной от критической, рассчитываются по уравнению:

(5)

• При расчете упругости пара Тью (Twu et al., 19913) использует величину

(6)

где L, M, N – параметры, уникальные для каждого компонента.

•Для небиблиотечных компонент обобщенная функция альфа определяется как функция двух переменных – приведенной температуры и ацентрического фактора.

(7)

•Для небиблиотечных компонент и нефтяных фракций обобщенная функция альфа определяется следующим образом:

(8)

где α0 – соответствует ω = 0,

α1 – соответствует ω = 1

α - это функция только приведенной температуры.

(9)

(10)

где L, M, и N – значения, соответствующие докритическим и сверхкритическим условиям.

Для Тr≤1:

Пакет свойств Гликоли Г - 5

Для Тr>1:

Г.3.2 Правила смешения CEOS/AE при нулевом давлении

Параметры смешения a и b пря нулевом давлении для кубического уравнения состояния определяются следующим образом:

(11)

правила смешения Ван дер Вальса.

- избыточная энергия Гельмгольца при нулевом давлении.

Правила смешения 11 и 12 зависят от объема через .

- функция приведенного объема жидкости при нулевом давлении.

(13)

- объем жидкости при нулевом давлении рассчитывается из кубического уравнения состояния с использованием правила смешения Ван дер Вальса для получения параметров a и b, задав давление равным нулю и выбрав наименьший из корней уравнения:

(14)

Уравнение 14 имеет корень при условии:

(15)

Г - 6 Пакет свойств Гликоли

Правило смешения для параметра b в соответствии с уравнением 12 требует, чтобы второй вириальный коэффициент квадратично зависел от состава. В противном случае для параметра b можно воспользоваться простым линейным правилом смешения, что означает, что второй вириальный коэффициент не будет приниматься во внимание.

(16)

Для того, чтобы избежать необходимости расчета по уравнению состояния, объем Ван-дер-Ваальсовой жидкости при нулевом давлении

принимается равным константе, r. Уравнение 13 приводится к виду:

(17)

.

Уравнения 11 и 12 приводятся к виду:

(18)

(19)

Величина получена по уравнению состояния из предположения постоянства приведенного мольного объема Ван-дер-Ваальсовой жидкости r:

(20)

где - параметры a и b уравнения состояния, полученные из обычного правила смешения Ван-дер-Ваальса

(21)

(22)

Избыточная энергия Гельмгольца существенно меньше зависит от давления, чем избыточная энергия Гиббса. Поэтому эту величину для потока Ван-дер-Ваальсовой жидкости при нулевом давлении можно приближенно заменить избыточной энергией Гельмгольца при бесконечно большом давлении: