Электроэнергетика 2 часть / Электроэнергетика / Раздел 12-2. Выбор места расположения питающих подстанций
.pdfраспределения нагрузок удобнее пользоваться показателем, размерность которого совпадает с длиной. Для этого из (19) извлечем корень квадратный
ρ = |
R |
|
. |
(19а) |
∑n |
|
|||
|
Pi |
|
i=1
Чтобы получить геометрические характеристики расположения приёмников в группе, в (19), (19а) положим все нагрузки приёмников равными единице, тогда получим формулы для расчётов:
а) геометрического центра расположения приёмников в группе
|
|
|
∑n |
xi |
∑n |
yi |
|
(19б) |
||||||
|
x |
= |
i=1 |
|
|
; |
y |
= |
i=1 |
|
; |
|
||
|
|
n |
|
n |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
б) среднего квадрата размера области расположения приёмников в |
||||||||||||||
группе относительно точки (ξ0 ;η0 ) |
|
|||||||||||||
|
ρ02 = |
∑n |
[(xi −ξ0 )2 +( yi −η0 )2 ] |
; |
(19в) |
|||||||||
|
i=1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
n |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
в) среднего размера области расположения приемников в группе |
||||||||||||||
относительно той же точки |
|
|
||||||||||||
|
ρ0 = |
ρ02 . |
|
|
|
|
(19г) |
Эти показатели необходимы при разбиении некоторого множества приёмников на группы для того, чтобы потери мощности в каждой группе были меньше заданных. Для этого надо собрать такие группы, чтобы ρ0 не превышало допустимых значений. Кроме того, эти показатели войдут в другие показатели, один из которых рассмотрен ниже.
Для группы приёмников, изображенной на рис. 2, ЦЭН и геометрический центр (19б) совпадают. Но стоит изменить нагрузку или место расположения любого приёмника, как сразу же происходит смещение одного центра относительно другого. Следовательно, всякие неравномерности распределения приёмников и их нагрузок в группе влекут за собой смещение ЦЭН относительно геометрического центра. Такое
11
свойство называют асимметрией распределения нагрузок относительно ЦЭН, и измеряют его при помощи следующей безразмерной величины:
ε = |
1 |
(ξ0 − |
|
)2 +(η0 − |
|
)2 , |
(20) |
|
x |
y |
|||||||
ρ0 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
которую будем называют показателем асимметрии распределения нагрузок относительно геометрического центра. Если ЦЭН совмещен с геометрическим центром, то ε = 0 , распределение нагрузок симметричное. При смещении ЦЭН на границу участка области расположения приёмников показатель асимметрии ε =1 .
Из (8) видно, что при повороте системы координат на угол α показатели разброса нагрузок Rx и Ry вдоль осей системы координат
изменяют свои значения, следовательно, найдутся два таких направления, в одном из которых показатель разброса нагрузок будет наибольшим, а в другом – наименьшим. Поиск таких направлений осуществляется исследованием на экстремум функции разброса нагрузок в зависимости от угла α поворота осей системы координат. Производные первого порядка от той и другой функции, например
дR' |
= -2R |
sin 2α +2R |
cos 2α +2R |
|
sin 2α = 0, |
(21) |
x |
y |
|||||
|
||||||
дα |
x |
xy |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
приводят к одному и тому же условию, определяющему эти направления,
tg2ϕ = |
2Rxy |
|
. |
(22) |
R −R |
|
|||
|
x |
y |
|
Рис. 2. Группа приёмников, использованная для иллюстрации характеристики ε
12
Каждому значению тангенса соответствуют два угла
ϕ = |
1 |
arctg |
2Rxy |
|
+ |
π |
n, n = 0, 1, |
(22а) |
|
2 |
R −R |
|
2 |
||||||
|
|
y |
|
|
|
||||
|
|
|
x |
|
|
|
|
||
отличающиеся друг от друга на |
π . |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
Один из |
этих |
|
углов определяет |
направление наибольшего разброса |
нагрузок, а другой – наименьшего разброса нагрузок приёмников в группе. Эти направления будем называть главными осями разброса нагрузок. Для
однозначного определения угла, |
составленного осью Ox и |
главной |
осью |
||||||
наибольшего разброса нагрузок, |
руководствуются правилом: |
если Rxy |
> 0 и |
||||||
Rx |
> Ry |
или Rxy < 0 и Rx > Ry , то в |
этой формуле следует положить n = 0 ; если |
||||||
же |
Rxy |
< 0 |
и Rx < Ry |
или |
Rxy > 0 |
и |
Rx < Ry , то n =1. При повороте системы |
||
координат |
на этот |
угол |
ось Ox |
будет совмещена с осью |
наибольшего |
разброса. Легко убедиться, что в главных осях разброса нагрузок показатель связи Rxy = 0 . Для этого нужно в третью формулу из (14) подставить значения sin 2α и cos 2α , найденные из (22).
Рассмотрим свойства второго независимого инварианта I 2 , определённого по (18). Сопоставим изменение Rx , Ry и Rxy в правой части
формулы (18б) с поведением уравнения (16) эллипса тензора. Если Rx = Ry и
Rxy = 0 , то уравнение эллипса вырождается в уравнение окружности
Ry x2 + Rx y 2 = Ry' r 2 . |
(23) |
Следовательно, область разброса нагрузок группы приемников – круг, и по любым направлениям разбросы нагрузок одинаковы. Предполагая, что одна компонента тензора равна, например, Ry = 0 , из формулы
Ry = ∑n |
Pi ( yi −η)2 = 0 |
(24) |
i=1 |
|
|
13
получим, |
что |
yi −η =0 , |
для |
всех |
i =1, 2, ..., n номеров приёмников |
электроэнергии |
момент |
связи |
Rxy = 0 |
и уравнение эллипса тензора |
|
вырождается в пару уравнений прямых |
|
||||
Rx y 2 |
= Ry' r 2 . |
|
|
|
(25) |
параллельных оси Ox . В направлении одной из них разброс нагрузок равен Rx . Следовательно, область разброса нагрузок – отрезок прямой, а инвариант
I 2 достигает наибольшего значения. Доказательство последнего утверждения проводится при помощи неравенства Коши-Буняковского (18). Во всех остальных случаях, когда Rx ≠ 0 , Ry ≠ 0 и Rxy ≠ 0 , область разброса нагрузок группы приёмников – эллипс, вытянутость которого с возрастанием I 2 увеличивается. Для описания формы области разброса нагрузок удобнее использовать безразмерный показатель, построенный из инвариантов R2 и I 2 и выраженный формулой
ν = |
I 2 |
. |
(26) |
|
|||
|
R2 |
|
|
Этот показатель изменяется от 0 до 1. Он равен нулю, когда Rx = Ry и |
Rx = 0 , а область разброса – круг. Если же область разброса нагрузок –
отрезок прямой, то Rx , Ry и Rxy |
в общем случае связаны соотношением |
Rxy2 = Rx Ry , |
(27) |
следующим из неравенства (18) Коши-Буняковского. Из этого соотношения
|
(R −R |
)2 +4R2 |
|
|
ν = |
x y |
xy |
=1 . |
(28) |
|
|
|||
|
Rx + Ry |
|
Во всех остальных случаях 0 <ν <1 область разброса нагрузок – эллипс, вытянутость которого увеличивается с возрастанием ν . Главные оси эллипса
выражают через показатель разброса и инвариант |
I 2 при помощи |
||
соотношений |
|
|
|
2R1 |
= R2 + I |
|
(29) |
2R |
= R2 −I |
|
|
2 |
|
|
|
14
Чтобы получить эти соотношения, надо в формулы (14), выражающие преобразование компонент тензора при повороте системы координат на угол α , вместо sin 2α и cos 2α подставить их выражения из (22), определяющие направление главных осей разброса нагрузок. Тогда получим, что главные оси разброса нагрузок равны
2R |
|
= Rx + Ry ± (Rx − Ry )2 |
+ 4Rxy2 |
, |
(30) |
1 |
|
||||
2R2 |
|
|
|
|
|
откуда следуют соотношения (29).
Отношение главных осей разброса нагрузок выражают через показатель формы области разброса нагрузок. Поделив первое равенство из (29) на второе, получим
R |
= |
R2 |
+ I |
(31) |
|
1 |
|
|
|||
R2 |
R2 |
− I |
|||
|
|
и далее, поделив числитель и знаменатель правой части этого равенства на R2 , получим
R |
|
1+ |
|
I |
|
1+ν |
|
|
||
|
2 |
|
|
|
||||||
1 |
= |
|
|
|
R |
= |
|
|
, |
(32) |
R2 |
1− |
|
I |
|
1-ν |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
R2 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
например, если ν = 0,5 , то отношение главных осей разброса нагрузок равно:
R1 |
= |
1 |
+0,5 |
= 3 . |
(33) |
||
|
|
|
|
||||
R2 |
1 |
−0,5 |
|||||
|
|
|
15