Release Final

Этот тип объемных наноструктур состоит из периодически расположенных слоев различных материалов нанометровой толщины, например, чередующихся слоев TIN и NbN. Такие слоистые материалы изготавливаются разнообразными газофазными методами, такими как осаждение напылением и химическое осаж дение паров. Эти материалы имеют очень большие значения удель ных площадей поверхностей раздела. Например, квадратный сантиметр много слойной пленки толщиной 1 мкм с толщиной слоев 2 нм имеет площадь поверхностей раздела 1000 см2. Так как плотность материала составляет около 6,5 г/см3, его удельная площадь поверхности равна 154 м2/г, что сравнимо со значениями для типичных гетерогенных катализаторов. Области раздела оказывают сильное влияние на свойства таких материалов. Эти слоистые материалы имеют очень высокую твердость, зависящую от толщины слоев, и хорошую износостойкость.

З1.djvu с. 130

(48)(171) Електричні властивості наноструктурованих матеріалів.

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 18-20 +21-23

Презентація 01.ppt слайди 44+

З1.djvu с. 131-134

(49)(172) (195) Процес тунелювання в наноструктурованих матеріалах.

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 21-23

Презентація 24.ppt слайди 10-14 9 лекція Лозяки

(52)(77) (175) (187) Наноструктуровані кристали. Приклади.

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 35-36 +37-38

З1.djvu с. 139

(53)(176) (197) Упорядковані структури наночастинок в цеолітах.(++)

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 40-41

Лекція 22 слайд 43

(54)(177) (188) Впорядковані гратки наночастинок в колоїдних суспензіях. (++)

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 44-46

Лекція 22 слайди 35-39

З1.djvu с. 143-144

Лазери та фотонні кристали.

(55) (89) (90) (91) (178) (198) (223) Фотонні кристали. Приклади, дисперсійні криві. Хвильова, діелектрична, заборонена зони фотонного кристалу.

Презентація 05 p97

08. L05-NM-Evtukh-1.ppt слайди 47-50

Лекція 24 слайд 97-100

З1.djvu с. 145-148

Приклад кристалу – яблоневіт (див. Лозовського).

Фотонні кристали - просторово впорядковані системи зі строго періодичною модуляцією діелектричної проникності (строго періодичною зміною коефіцієнта заломлення в масштабах, порівнянних з довжинами хвиль випромінювань у видимому і ближньому інфрачервоному діапазонах). Зазначена періодичність, за аналогією з електронної зонної структурою в регулярній кристалічній решітці, обумовлює виникнення фотонної забороненої

зони - спектральної області, в межах якої поширення світла в фотонному кристалі придушене у всіх (повна фотонна заборонена зона) або в деяких обраних напрямках (будучи прозорими для широкого спектру електромагнітного випромінювання, фотонні кристали не пропускають світло з довжиною хвилі, порівнянної з періодом структури фотонного кристала). наявність фотонної забороненої зони обумовлює ефект локалізації світла, що дозволяє здійснювати контроль спонтанного випромінювання всередині фотонного кристала і відкриває шлях до створення низькопорогових лазерних випромінювачів для видимого і ближнього інфрачервоного діапазонів. Крім того, використання фотонних кристалів при конструюванні телекомунікацційних систем може призвести до зниження коефіцієнта загасання в оптичних волокнах і створенню не мають аналогів надшвидких, повністю оптичних, перемикачів потоків інформації.

Класифікація

ФК діляться на три типи: одномірні, двовимірні і тривимірні.

Фотонні кристали за характером зміни коефіцієнта заломлення можна розділити на три основні класи [4]:

1.одномірні, в яких коефіцієнт заломлення періодично змінюється в одному просторовому напрямку як показано на Рис. 2. На цьому малюнку символом Λ позначений період зміни коефіцієнта заломлення, і - показники заломлення двох матеріалів (але в загальному випадку може бути присутнім будь-яке число матеріалів). Такі фотонні кристали складаються з паралельних один одному шарів різних матеріалів з різними коефіцієнтами заломлення і можуть проявляти свої властивості в одному просторовому напрямку, перпендикулярному шарам.

2.двомірні, в яких коефіцієнт заломлення періодично змінюється у двох просторових напрямках як показано на Рис. 3. На цьому малюнку фотонний кристал створений прямокутними областями з коефіцієнтом заломлення, які знаходяться в середовищі з коефіцієнтом заломлення. При цьому, області з коефіцієнтом заломлення впорядковані в двовимірної кубічної решітці. Такі фотонні кристали можуть проявляти свої властивості в двох просторових напрямках, і форма областей з коефіцієнтом заломлення не обмежується прямокутниками, як на малюнку, а може бути будь-який (окружності, еліпси, довільна і т. д.). Кристалічна решітка, в якій впорядковані ці області, також може бути інший, а не тільки кубічної, як на наведеному малюнку.

3.тривимірні, в яких коефіцієнт заломлення періодично змінюється в трьох просторових напрямках. Такі фотонні кристали можуть проявляти свої властивості в трьох просторових напрямках, і можна їх представити як масив об'ємних областей (сфер, кубів і т. д.), упорядкованих у тривимірній кристалічній решітці.

Як і електричні середовища залежно від ширини заборонених і дозволених зон, фотонні кристали можна розділити на провідники - здатні проводити світло на великі відстані з малими втратами, діелектрики - практично ідеальні дзеркала, напівпровідники - речовини

здатні, наприклад, вибірково відображати фотони певної довжини хвилі і надпровідники, у яких завдяки колективним явищам фотони здатні поширюватися практично на необмежені відстані.

Також розрізняють резонансні і нерезонансні фотонні кристали [2]. Резонансні фотонні кристали відрізняються від нерезонансних тим, що в них використовуються матеріали, у яких діелектрична проникність (або коефіцієнт заломлення) як функція частоти має полюс на деякій резонансної частоті.

Будь-яка неоднорідність в фотонному кристалі (наприклад, відсутність одного або декількох квадратів на Рис. 3, їх більший чи менший розмір щодо квадратів оригінального фотонного кристала і т. д.) називаються дефектом фотонного кристала. У таких областях часто зосереджується електромагнітне поле, що використовується в мікрорезонаторах і хвилеводах, побудованих на основі фотонних кристалів.

Одновимірними є ФК з шарами, що чергуються, зробленими з різних матеріалів.

Електронний знімок одновимірного ФК, використовуваного в лазері як бреггівського багатошарове дзеркало.

Двовимірні ФК можуть мати більш різноманітні геометрії. До них, наприклад, можна віднести масиви нескінченних по довжині циліндрів (їх поперечний розмір багато менше поздовжнього) або періодичні системи циліндричних отворів.

Електронні знімки двовимірного прямого і зворотного ФК з трикутною граткою

Структури тривимірних ФК вельми різноманітні. Найбільш поширеними в цій категорії є штучні опали - впорядковані системи сферичних розсіювачів. Розрізняють два основних типи опалів: прямі і зворотні (inverse) опали. Перехід від прямого опала до зворотного опалу здійснюється заміною всіх сферичних елементів порожнинами (як правило, повітряними), у той час як простір між цими порожнинами заповнюється яких-небудь матеріалом.

Нижче представлена поверхню ФК, що представляє собою прямий опал з кубічною граткою на основі самоорганізованих сферичних мікрочастинок полістиролу.

Наступна структура являє собою інверсний опал, синтезований в результаті багатостадійного хімічного процесу: самосборки полімерних сферичних частинок,

просочення порожнеч отриманого матеріалу речовиною і видаленням полімерної матриці шляхом хімічного травлення.

Поверхня кварцевого інверсного опала. Фотографія отримана за допомогою скануючої електронної мікроскопії.

Ще одним типом тривимірних ФК є структури типу «стіс» (logpiles), утворені схрещеними, як правило, під прямим кутом прямокутними

Електронна фотографія ФК з металевих паралелепіпедів.

Заборонені зони

Як було сказано раніше, фотонні кристали дозволяють отримати дозволені й заборонені зони для певних енергій фотонів. Це пов'язано з тим, що інтенсивність стоячих хвиль фотонного кристала з частотами близькими до частоти забороненої зони, зміщуються в різні області фотонного кристала. Таким чином, в області з великими коефіцієнтами заломлення концентрується інтенсивність поля низькочастотних хвиль, а в області з низькими коефіцієнтами заломлення - інтенсивність поля високочастотних хвиль.

Розглянемо фотонний кристал. При утворенні в ньому частоти забороненої зони, дана частота не зможе поширюватися в кристалі, а при попаданні такої частоти ззовні даний кристал буде відображати її. У одновимірному фотонному кристалі можливі заборонені зони для випромінювання поширюється тільки в одному напрямку, перпендикулярному верствам матеріалів. У двомірному фотонному кристалі можливі заборонені зони для випромінювання поширюється вже як в одному, двох напрямках, так і у всіх напрямках даного кристала, які лежать в певній площині. У тривимірних фотонних кристалів можливі заборонені зони для випромінювання як в одному, декількох напрямках, так і у всіх напрямках незалежно від площин.

Число заборонених зон фотонного кристала залежить від геометричних параметрів кристала і показників заломлення. Заборонені зони можуть бути перебудовувати. Перебудова заборонених зон можлива при зміні розмірів областей з різним показником заломлення, при зміні показника заломлення під впливом зовнішнього середовища, а також за допомогою застосування особливих нелінійних матеріалів.

Вже створюються фотонні кристали з керованою шириною забороненої зони за допомогою магнітного поля, що дозволяє створювати більш ефективні та прості структури комунікаторів. Також можливо більш точно управляти положенням променя, що проходить через розподілену структуру фотонного кристала, що полегшує його маршрутизацію.

Застосування

1.Лазери з фотонними кристалами. Отримання малосигнальної лазерної генерації - нізкопорогових і безпорогові лазери;

2.Хвилеводи, засновані на фотонних кристалах. Більш компактні і мають меншими втратами;

3.Створення середовищ з негативним показником заломлення. Можливість фокусувати

світло в точку, розмірами менше довжини хвилі;

4.Створення суперпрізми;

5.Створення оптичних запам'ятовуючих і логічних пристроїв;

6.Створення дисплеїв на основі фотонних кристалів. Фотонні кристали будуть здійснювати маніпуляцію кольором. Вже розроблено гнеться великоформатний дисплей на фотонних кристалах з високим спектральним діапазоном - від інфрачервоного випромінювання до ультрафіолетового, в якому кожен піксель являє собою фотонний кристал

-масив крем'яних мікросфер, що розташовуються в просторі строго певним чином;

7.Створення фотонних суперпровідника. Такі суперпровідника можуть застосовуватися для створення оптичних датчиків температури, які в свою чергу будуть працювати з великими частотами і поєднуватися з фотонними ізоляторами і напівпровідниками.

Логічні елементи

Одна з цікавих можливостей - створення пасток для фотонів і, відповідно, пристроїв зберігання та обробки інформації на їх основі. Така пастка являє собою область в кристалі, вихід випромінювання з якої заборонений в силу відсутності в навколишньому пастку матеріалі фотонної "зони провідності". Конструкція аналогічна зарядженого провідника, оточеному з усіх боків діелектриком (як, наприклад, у випадку з плаваючим затвором перепрограмувальний ПЗУ). З іншого боку, замикання фотона, маса спокою якого дорівнює нулю, принципово відрізняється від замикання електрона, що володіє кінцевої масою. Тут ситуація формально те саме що зупинці світла, носієм якого є фотони.

Зупиніть фотон у вільних умовах - і він зникне, так як вся його енергія пов'язана з рухом. Але в даному випадку мова йде не про вільні фотонах, а про квазічастинки, утворених когерентним взаємодією світла з кристалом - фізики вже охрестили їх важкими фотонами (heavy photons). Явище захоплення, або полонення (confinement), випромінювання давно знайоме оптиках по ряду ефектів, що спостерігалися у спектрах газового розряду.

Однак захоплення випромінювання в фотонних кристалах є принципово новим явищем, так як відбувається без процесу багаторазового поглинання і випускання фотонів. Воно тут просто неможливо в силу певних співвідношень між параметрами фотонних та електронних енергетичних зон. Тому перенесення випромінювання при його полонення в фотонному кристалі носить упорядкований характер, істотно відрізняючись від відомого раніше хаотичного руху в газовому середовищі.

Для створення логічних елементів на основі фотонних кристалів необхідно управляти потоком фотонів. Для цього необхідно отримати так звані фотонні напівпровідники (за аналогією з електронними напівпровідниками)

Фотонні кристали, завдяки періодичній зміни коефіцієнта заломлення, дозволяють отримати дозволені й заборонені зони для енергій фотонів, аналогічно напівпровідниковим матеріалам, в яких спостерігаються дозволені й заборонені зони для енергій носіїв заряду. Практично, це означає, що якщо на фотонний кристал падає фотон, що володіє енергією (довжиною хвилі, частотою), яка відповідає забороненій зоні даного фотонного кристала, то він не може поширюватися в фотонному кристалі і відбивається назад. І навпаки, це означає, що якщо на фотонний кристал падає фотон, що володіє енергією (довжиною хвилі, частотою), яка відповідає дозволеній зоні даного фотонного кристала, то він може поширюватися в фотонному кристалі. Іншими словами, фотонний кристал виконує функцію оптичного фільтра. Це дозволяє використовувати фотонні кристали для отримання фотонних напівпровідників.

Як відомо, робота звичайних діодів і транзисторів заснована на pn-переході між двома напівпровідниками, один з яких має електронну провідність, а інший - діркову.

На малюнку 1 зображені енергетичні діаграми pn-переходу (для електронів і для дірок).

Мал.1

•а) Стан рівноваги (різниця рівнів енергії відповідає так званої контактної різниці потенціалів);

•б) При доданому прямому напрузі (перехід відкритий);

•в) При доданому зворотному напрузі (перехід закритий).

Для створення фотонного діода необхідно з'єднати два фотонних кристаланапівпровідника з різними положеннями забороненої зони (за аналогією з електронікою, де необхідно з'єднати два типи напівпровідників – з n і p провідністю). На малюнку 2 показаний перехід між двома такими кристалами A і B.

Мал..2

При цьому ніякої контактної різниці потенціалів, як у випадку електронного діода, немає, але напрямок з B в A є прямим (фотон легко проходить через перехід в цьому напрямку), а з A в B - зворотним (фотон не проходить через перехід, якщо різниця енергій взаємодії фотона з кристалом досить велика).

Також можливо створити повний аналог електронного діода, в якому енергетична діаграма залежатиме від «прикладеної напруги» (тобто, від різниці концентрацій фотонів в кристалах A і B поблизу переходу). Припустимо, що кристали являють собою нелінійну середу, параметри якої (зокрема, нижня межа забороненої зони) залежать від концентрації фотонів. Нехай із зростанням концентрації фотонів в матеріалі A заборонена зона знижується, а в матеріалі B - підвищується. Тоді, якщо фотони поширюються з B в A (у прямому напрямку), вони при підході до межі опиняться вище по енергії, ніж межа забороненої зони в A, і перехід буде енергетично вигідним. При поширенні фотонів у зворотному напрямку відбудеться зворотне: їх рівень енергії в A понизиться, і перехід буде енергетично невигідним (причому замикаючий ефект посилюється з концентрацією).

Маючи можливість створення фотонних діодів, можна створити і аналог транзистора в повній відповідності з електронним пристроєм. Як відомо, транзистор складаємося з двох pnпереходів (або, у введених нами для фотонних кристалів позначеннях, AB-переходів). Принципи роботи фотонних транзисторів повністю аналогічні принципам роботи електронних.

В кристалле для фотоники диэлектрические частицы образуют решетку с рассто яниями между частицами, сравнимыми с длиной волны видимого света. Такие кристаллы обладают интересными оптическими свойствами. Перед началом об суждения этих свойств следует немного рассказать об отражении волн электро нов в обычных кристаллических решетках металлов.

Энергия свободного электрона пропорциональна квадрату вол нового числа Е = h2 k2/8π2m везде, за исключением области вблизи границы зоны, на которой k = ± π /а. Важным результатом этой модели является появление ще ли шириной Eg , означающее, что определенные длины волн или волны с некото рыми волновыми числами в решетке распространяться не могут. Такая ситуация возникает вследствие брэгговского отражения. Рассмотрим набор параллельных плоскостей решетки, содержащих атомы и находящихся на расстоянии d друг от друга. Разность хода двух волн, отразившихся от соседних плоскостей, составляет 2 d sin θ, где θ — угол падения, то есть угол между волновым векто ром и плоскостями. Если разность хода равна половине длины волны, то в ре зультате интерференции отраженных волн они гасятся и, таким образом, не могут распространяться в решетке, что и приводит к возникновению энергетичес кой щели. Щель является следствием периодичности решетки и волновой природы электронов. На рис. показан пример двумер ного кристалла, образованного упоря доченными в квадратную решетку диэ лектрическими стерженьками. По существу, - это периодическая структура диэлектрических частиц с расстояниями между ними порядка 500 нм:

Путем удаления одного стержня или изменения его радиуса в таком кристал ле можно создать резонансную полость. Это также создает уровень в запрещен ной зоне. Оказывается, что частота этого уровня зависит от радиуса стержня. Такая зависимость дает способ настройки частоты полости. Возможность управлять интенсивностью света и собирать его в малых областях создает перспективу использования таких кристаллов в качестве фильтров и связующих устройств в лазерных системах. Спонтанная эмиссия — это эмиссия света, происходящая при релаксации возбужденного состояния в состояние с меньшей энергией. Способность управлять спонтанной эмиссией — необходимое условие нормальной работы лазера. Скорость релаксации атомных возбуждений зависит от коэффициента связи между атомом и фотоном и плотности доступных для из лучаемого фотона мод электромагнитных колебаний. Описанные выше структуры позволяют управлять этими параметрами независимо.

(128)Процеси світловипромінювання в наноструктурах.

Презентація 05.ppt слайди -20, 31-36

(129)Фононне горло в квантових точках.

Презентація 05.ppt слайди 24, 37-39

(132)Інжекційні лазери.

Презентація 05.ppt слайди 64-74 http://shark007.narod.ru/12/b12v2.htm

(133)Квантові каскадні лазери

Презентація 05.ppt слайди 74-76

(134)Однофотонні джерела.

Презентація 05.ppt слайди 77 78

(135)Біологічні мітки.

Презентація 05.ppt слайди 79

(136)Оптичні запам'ятовуючі пристрої.

Презентація 05.ppt слайди 80-82

(137)Фотонні структури.

Презентація 05.ppt слайди 98-101

Напівпровідникова технологія. Питання по лабораторним роботам.

(138) (139) (140) Енергонезалежні елементи пам’яті з плаваючим затвором; з подвійним діелектриком; нанокристалічні енергонезалежні елементи пам’яті.

Шукайте в Lab-Evtukh.zip

Вуглець (ВНТ, фулерени, графен).

Все про вуглець шукайте в презентаціях L04-NM-Evtukh-1.ppt, а також в нанохімії Гринь.

(18) (66) Природа вуглецевого зв’язку. Як відбувається їх гібридизація?

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 4-5 +6-7

(86) Sp –гібридизація.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 6-7

(19)Малі вуглецеві кластери.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 11-12

(20)(67) Структура фулерену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 13-15

(21)(68) Легування фулеренових кристалів лужними металами.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 17

(22)Надпровідність фулерену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 18, 19

(23)(25) Вуглецеві нанотрубки. Структура.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 22 + (23,24), 31-32

(24)(70) Методи отримання вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 25, 26 +(27,28), 30

(26)Електричні властивості вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 36-40

(27)Коливальні властивості вуглецевих нанотрубок

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 41-42

(28)Механічні властивості вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 43-44

(74) Навести приклади застосування вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 45 і далі до 61

(29)Польова емісія з вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 46-48

(30)Екранування електричного поля вуглецевими нанотрубками.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 46-48

(31)Вуглецеві нанотрубки для комп’ютерів.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 49-52

(32)Паливні елементи з вуглецевими нанотрубками.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 53, 54

(33)Хімічні сенсори на основі вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 55 каталіз - 56

(34)Механічне зміцнення за допомогою вуглецевих нанотрубок.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 57-58, (59 60)

(35)Графен.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 62, +(63,64), 65, 68, 69

(36) Отримання графену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 66-68

(37)Кристалічна гратка графену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 70-73

(38)Зонний спектр графену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 70-73

(39)Властивості електронного газу в графені.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 74-79

(40)Можливі застосування графену.

L04-NM-Evtukh-1.ppt слайди 80-90

(73) (85) (87) Однота багато стінні вуглецеві нанотрубки. Металічні та напівпровідникові вуглецеві нанотрубки.

Шукайте в нанохімії, це найоптимальніше джерело.

Оптичні та квантові комп’ютери

(про фотонні кристали шукайте в Євтуха, там зведено все докупи)

Оптичні комп’ютери – намагання реалізувати обчислювальні машини на оптичних явищах. Це потрібно, тому що 1) є відчутні переваги: швидкодія, енергоспоживання, тепловиділення тощо; 2) класична напівпровідникова технологія потихеньку підбирається до своїх меж.

•частота оптичного випромінювання становить 1012 ... 1016 Гц, що дозволяє створити до 105 інформаційних каналів

•передача інформації фотонами відбувається зі швидкістю світла С0 = 3 ∙ 1010 см / с, у той час як ефективна швидкість поширення електричного імпульсу в реальному чіпі в 20-30 разів менше С0

•світлові промені можуть вільно проходити по одній і тій же області простору, перетинатися і через відсутність у фотонів електричного заряду не впливати один на одного;

•використання двовимірного (зображення) і тривимірного (голограми) характеру світлових полів дозволяє значно збільшити щільність і швидкість передачі інформації;

•можлива когерентна обробка інформації з використанням фазових співвідношень;

•два стани поляризації (горизонтальна і вертикальна або кругова, по лівому або правому колу) збільшують удвічі обсяг інформації, що переноситься;

•оптична система практично не випромінює в зовнішнє середовище, забезпечуючи захист від перехоплення інформації і нечутлива до електромагнітних перешкод.

+ уникнути обмежень на розвиток традиційних інтегральних схем:

топологія обмежена 5 нм, крім того, тунелювання та енергоспоживання зростають

+швидкодія, ефективність

+високий паралелізм

+мале енергоспоживання, мале виділення тепла, малий акустичний та електромагнітний шум (завади)

+малі втрати на комунікацію

+Гнучкість в дизайні

+непотрібність механічних частин, хоча деякі реалізації – мікромеханіка

-оптичні компоненти можуть бути дуже дорогими

-проблеми з мініатюризацією

-проблеми надточного виготовлення елементної бази

-виробництво несумісне; нові фабрики коштовні

-своя архітектура, треба писати інші програми для таких комп’ютерів

-не можна зберігати інформацію прямим чином (фотонами), лише непрямим чином

=зараз етап використання гібридних технологій: оптична обчислююча частина та традиційний електронний обвіс (пам’ять, керування)...

=основне сучасне застосування – надефективні Цифрові Сигнальні Процессори (обробники, DSP) – в режимі реального часу виконувати обробку значної к-ті даних, відео в реальному часу, розпізнавання образів.

Фотони (електромагнітні хвилі високої частоти) як носії інформації дуже цікаві, оскільки мають ряд характеристик, якими можна оперувати (амплітуда, частота, фаза, поляризація); а деякі перетворення над ними реалізуються надзвичайно просто (зокрема, перетворення Фур’є та Фур’є-фільтрація, згортка та кореляційна функція). При цьому вони фактично не чинять впливу один на одного при передачі через спільний канал (середовище) і мають ще ряд переваг над використанням електронів в якості носіїв даних.

Оптичні комп’ютери можуть базуватися на таких елементах, як лінзи, дзеркало,