TED_-_Lektsia_2_2018
.pdf
Санкт-Петербургский государственный университет телекоммуникаций им. проф. М.А. Бонч-Бруевича
Техническая электродинамика
Лекция 2
Коровин Константин Олегович Ауд. 437/1, Ауд 436/1 konstkor@yahoo.com
Тема Лекции |
2 |
|
-Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах.
- Граничные условия для касательных и нормальных составляющих векторов электромагнитного поля для общего случая и на идеально проводящей поверхности.
2
3
Векторное произведение векторов
Векторный анализ |
4 |
|
В 1853 году В.Р. Гамильтон ввел оператор 
Векторный анализ |
5 |
|
для
Оператор Лапласа. Векторные функции |
6 |
|
оператор Лапласа
Тождества векторного анализа
Также
Уравнения Максвелла:
7
величины, входящие в уравнения
Уравнения Максвелла |
8 |
вдифференциальной форме
В1855 году опубликовал работу
«On Faraday’s Lines of Force», 1864г – систему уравнений; 1884 год – современное представление
Основные опытные законы электричества и магнетизма, кроме закона электромагнитной индукции Фарадея, были получены при наблюдении не зависящих от времени полей. Заслуга Максвелла состоит в том, что он обобщил полученные до него экспериментальные закономерности на случай произвольных электромагнитных полей в произвольной среде, введя лишь одно дополнительное слагаемое в закон полного тока, открытый Ампером.
Система уравнений электромагнитного поля была постулирована Максвеллом, т.е. введена в теорию без доказательства.
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме имеют силу в любой точке пространства, в окрестности которой физические свойства среды непрерывны; это обеспечивает конечность входящих в уравнения пространственных производных.
Уравнения Максвелла |
9 |
вдифференциальной форме
В1855 году опубликовал работу
«On Faraday’s Lines of Force», 1864г – систему уравнений; 1884 год – современное представление
Переменное поле |
Стационарное поле |
× HR = ∂D + Rj ∂t
R∂B
× E = − ∂t
D = ρ
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме имеют силу в любой точке пространства, в окрестности которой физические свойства среды непрерывны; это обеспечивает конечность входящих в уравнения пространственных производных
B = 0
10
Уравнение непрерывности
Принцип локального сохранения заряда
Если в какой-либо точке заряд убывает (возрастает), то из этой точки вытекает (втекает в неё) электрический ток