![](/user_photo/_userpic.png)
Литература / Пиотровский_Электрические_машины_учебник_1974
.pdfТеперь можно изобразить соответствующие рассматриваемому режиму потоки и токи. Так как, согласно условию Ер -- const, то и создающий ее результирующий ноток тоже задай, т. е.
Фр == Фп+ Фа = ОС —const.
Если пренебречь, как и раньте, активным сопротивлением об
мотки статора ги то ІР0М« Р2 |
mUJ x cos |
ф. |
При |
Мэм = |
const |
|
мощность |
Рэм = Мшо) == const и, |
следовательно, |
/, |
cos ф = |
/ а = |
|
= const, |
т. е. в заданных условиях работы |
генератора активная |
составляющая его нагрузочного тока / а = / t cos ф остается постоян ной и не зависит от тока возбуждения / в. Геометрическим местом тока является прямая DZDXDS, параллельная оси ординат.
Регулированием тока возбуждения можно установить такой ток /j = OD1, чтобы он совпадал по фазе с э. д. с. /?р, т. е. ф = 0. В соот ветствующем масштабе вектор 01), представляет ноток якоря Фа1. Тогда основной поток Ф„ - - І)ХС. Ток возбуждения / Е, соответствую щий такому режиму работы, называется нормальным, и генератор
считается нормально возбужденным. |
|
/ п, т. е. перевозбу |
||||
При изменении, например увеличении, тока |
||||||
ждении генератора, увеличится также поток Ф„ |
и точка Dx переме |
|||||
стится вниз по прямой D2D3, например, в точку D2. Тогда D2C = ФП2 |
||||||
и 0О2 -- Ф(і. В то же время вектор 01),, |
в принятом для токов мас |
|||||
штабе является вектором тока статора 1\. |
Из зтого следует, |
что при |
||||
перевозбуждении генератора |
появляется, наряду с заданной актив |
|||||
ной |
составляющей тока |
/ а, |
еще индуктивная |
составляющая тока |
||
/ ѵ2 |
— DXD2, создающая |
продольно-размагничивающую |
реакцию |
якоря. По величине размагничивающая реакция якоря должна быть такова, чтобы полностью скомпенсировать увеличение тока возбуж дения и обеспечить постоянство потока Фр.
При уменьшении тока возбуждения |
/ в (недовозбужденпи генера |
тора) получается D3C — ФПЗ и ODs — |
Ф ,3. |
Таким образом, в недовозбужденном |
генераторе наряду с задан |
ной активной составляющей тока і а появляется емкостная состав ляющая тока / л3 = намагничивающая генератор в такой сте пени, чтобы скомпенсировать уменьшение тока / в и опять-таки обес печить постоянство потока Фр.
По отношению к напряжению сети Uc индуктивный ток генера тора DyDz является емкостным, а емкостный ток генератора DXD3 — индуктивным. Так как в сетях чаще всего преобладает индуктивная нагрузка, то, перевозбуждая генератор (если только ото возможно), можно частично разгрузить от индуктивных токов другие парал лельно работающие генераторы.
Задаваясь различными моментами на валу генератора и изменяя
ток Ів в определенных пределах, получают ряд U-образных харак |
||
теристик, например 2 и 3 на рис. 37-21. |
В точках Ь и с, в которых |
|
ток Іг имеет наименьшее значение, cos |
ф — 1. С возрастанием |
на |
грузки точки U-образных характеристик, |
соответствующие cos ф = |
1, |
сдвигаются вправо (рис. 37-2І), так как требуется небольшое уве-
437
лпчение тока возбуждения для компенсация реакции якоря и актив ного падения напряжения в обмотке статора при увеличении тока статора.
37-11. Перевод нагрузки при параллельной работе сіСнхронных генераторов
Из сказанного в § 37-10 следует, что при параллельной работе синхронного генератора с сетью изменение его тока возбуждения вызывает изменение только реактивной составляющей тока в ста торе, т. е. коэффициента мощности генератора, без изменения его активной мощности. Чтобы осуществить перевод нагрузки с одного генератора на другой, нужно изменить вращающий момент привод ного двигателя М1, изменив впуск пара, воды и т. п.
Если несколько одинаковых синхронных генераторов работают параллельно, то в общем случае они могут иметь разные cos ф, в за висимости от установленного в каждом из них тока возбуждения. Но для получения наибольшего к. и. д. необходимо, чтобы все гене раторы работали при одном и том же cos ф, так как в этом случае между ними нет уравнительных токов.
37-12. Колебания при параллельной работе синхронных машин
А. Свободные колебания синхронной машины. При изменении момента Мт на валу генератора изменяется угол в между э. д. с. Еп и напряжением U (§ 37-6). Основной вопрос состоит в том, как про исходит при изменении момента Мэм переход от одного угла glt соответствующего одной нагрузке, к другому углу Ѳ2>соответствую щему другой нагрузке.
Как уже отмечалось, статор и ротор синхронной машины связаны между собой при помощи общего магнитного поля. Так как линии магнитного поля обладают упругостью, то взаимосвязь между статорОхМ и ротором можно представить себе так, что эти части машины связаны между собой пружиной или резиновыми нитями. Это дает возможность построить следующую модель синхронной машины
(рис. 37-23).
Все вращающиеся массы т синхронного агрегата предполагаются сосредоточенными в одной точке А:, находящейся на конце радиуса ОАх = D2B/2. Масса в точке Аг вращается по часовой стрелке, будучи связана при помощи пружины с точкой В, в которой счи тается сосредоточенным поле статора. Так как статор генератора присоединен к сети с ностояинььм напряжением и частотой, то точка В при вращении систехмы не испытывает колебаний; други.ми словами, она вращается с постоянной угловой скоростью со, соответствующей постоянной частоте /. Наоборот, масса в точке Alt будучи выведена из положения равновесия, будет колебаться относительно своего среднего положения с определенной частотой, зависящей от вели чины массы т и упругих свойств пружины.
Причиной, выводящей ротор из положения равновесия, является либо изменение вращающего момента приводного двигателя, вызван
438
ное изменением впуска пара, воды, нефти и т. д., либо изменение нагрузки генератора. При увеличении вращающего момента привод
ного двигателя масса т |
начнет переходить из положения О А г , при |
котором угол В О А j = |
Ѳі, в положение ОА 2, которое соответствует |
новому увеличенному моменту приводного двигателя. По благодаря свойствам данной системы (масса, прикрепленная к пружине) масса т достигает точки А2 с некоторым ускорением и по инерции будет про должать двигаться дальше до точки С, пока вся кинетическая энер гия массы т не перейдет в потенциальную энергию растянутой пружины.
Затем начнется обратное движение массы т из положения ОС через новое положение равновесия О А 2 в положение OD и т. д. Пру жина будет растягиваться и сжиматься, сообщая системе ротора колебания. Эти колебания называются сво бодными колебаниями, так как они опреде ляются свойствами самой системы.
Видеальном случае, т. е. в системе без рассеяния энергии (без потерь), такие коле бания .могли бы продолжаться неопределенно долго, т. е. были бы незатухающими.
Вреальных системах колебания всегда соп ровождаются потерями энергии, вследствие чего колебательный процесс с течением времени за
тухает. В чисто механических |
системах |
при |
|
|
|
|||||
чиной, вызывающей потери энергии, чаще всего |
|
|
|
|||||||
является |
трение. |
Но |
в синхронных машинах |
Рис. 37-23. Модель |
||||||
большое |
значение |
имеют |
электромагнитные |
колебаний |
ротора |
|||||
факторы. |
Действительно, ротор совершает |
ко |
|
|
|
|||||
лебания |
в магнитном |
поле, |
вращающемся с постоянной скоростью |
|||||||
(поскольку / = const). Следовательно, |
во |
всех металлических |
час |
|||||||
тях ротора возникают |
вихревые |
токи, |
которые |
вызывают |
потери |
|||||
и, следовательно, |
рассеяние |
энергии. |
Особенно |
полезны для |
этой |
цели специальные успокоительные обмотки.
Все сказанное о явлении колебания в синхронных генераторах распространяется также и на случай работы синхронного двигателя, который представляет собой лишь частный случай совместной ра боты синхронных машин.
Б. Вынужденные колебания. Кроме рассмотренных выше сво бодных колебаний, возможны еще вынужденные колебания ротора, вызванные неравномерным вращением приводного двигателя. Это относится в первую очередь к поршневым машинам (паровые машины, газовые двигатели, дизели), которые создают вращающий момент, изменяющийся но величине в течение одного оборота вала.
Паровые и гидравлические турбины имеют постоянный вращаю щий момент, не изменяющийся в течение одного оборота.
Колебания ротора, вызванные поршневыми машинами, вызывают колебания электромагнитной мощности и изменение угла 0. Осо бенно опасен тот случай, когда период вынужденных колебаний ста новится близок к периоду свободных колебаний, так как при этом
439
может наступить резонанс колебаний, при котором качания резко усиливаются, и параллельная работа становится невозможной. Успокоительная обмотка способствует также затуханию вынужден ных колебаний.
Г л а в а т р и д ц а т ь в о с ь м а я
ВНЕЗАПНОЕ И УСТАНОВИВШЕЕСЯ КОРОТКОЕ ЗАМЫКАНИЕ СИНХРОННЫХ ГЕНЕРАТОРОВ
38-1. Определение и виды внезапного короткого замыкания
Под внезапным коротким замыканием понимают режим короткого замыкания в промежуток времени между начальным моментом корот кого замыкания и режимом установившегося короткого замыкания.
На рис. 38-1 показаны схемы одно-, двух- и трехфазного корот кого замыкания. Обычно сначала возникает одноили двухфазное короткое замыкание, которое затем может перейти в трехфазное.
Рис. 38-1. Короткое замыкание синхронного ге нератора: а — однофазное, о — двухфазное, в — трехфазное
Внезапное короткое замыкание длится весьма короткий проме жуток времени и, тем не менее может привести к тяжелой аварии генератора главным образом в результате возникновения весьма значительных динамических эффектов. Это заставило уделить явле нию внезапного короткого замыкания большое внимание и исследо вать его теоретически и экспериментально.
Ниже рассматривается случай внезапного трехфазного короткого замыкания генератора в предположении, что замыкание произошло не в сети, а на зажимах генератора. При этом условии ток короткого замыкания определяется параметрами только генератора и полу чается большим, чем в случае короткого замыкания в сети.
В основу анализа этого сложного явления положено представле ние о таком контуре, активное сопротивление которого равно нулю. Предполагая, что сверхпроводник представляет собой замкнутый контур (рис. 38-2), легко показать, что магнитный поток, сцеплен ный с сверхпроводящим контуром, остается постоянным по вели чине и направлению.
440
В самом деле, по |
второму закону |
Кирхгофа |
еп |
+ |
eL |
= іг, |
где |
у- .. |
значение |
|
|
||||
е„ —---- представляет |
соооп мгновенное |
о. д. |
с., наве |
|
денной в контуре какой-нибудь внешней причиной; например, можно представить, что к контуру приближается или, наоборот, удаляется от него постоянный магнит. При этом в контуре возникает ток і, который создает э. д. с. самоиндукции
|
d (Ы) |
|
dipL |
|
|
|
6 l~ |
I T ^ |
|
І Г ’ |
|
где фи — потокосцепление самоиндукции. |
|
||||
Таким образом, для сверхпроводника, |
для которого г = О, |
||||
|
d% |
|
= о, |
|
|
|
dt |
dt |
|
||
откуда |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Фп + фи = ¥ = const. |
(38-1) |
|||
Сумма |
= ¥ — полное |
потокосцепление |
сверхпроводящего |
контура в любой момент времени. Это потокосцепление остается по стоянным при всех обстоятельствах. Пусть,
например, сначала в контуре нет ни тока, ни |
|
||||||||
сцепленного с ним потока, |
т. |
е. фп— 0. |
|
||||||
Если |
затем |
приблизить |
к |
нему магнит и, |
|
||||
стало |
быть, |
изменить |
внешнее |
гготокосцеп- |
|
||||
ление |
от нуля до величины |
¥,, |
то в кон |
|
|||||
туре возникнет такой по величине |
и направ |
|
|||||||
лению ток і, который создаст нотокосцепле- |
|
||||||||
нке самоиндукции фц, == —фп. То же самое |
|
||||||||
произойдет и в то;и случае, |
если |
первона |
|
||||||
чальное потокосцепление фп не будет равно |
|
||||||||
нулю. |
|
|
|
как раз обладает |
|
||||
Синхронный генератор |
|
||||||||
рядом контуров с относительно |
весьма |
ма Рис. |
38-2. Сверхпрово |
||||||
лыми |
активными сопротивлениями. |
1Іоэтому |
дящий контур |
||||||
на первом этапе изучения физических про |
коротком замы |
||||||||
цессов, происходящих в генераторе при |
внезапном |
||||||||
кании, |
можно считать, |
что активные сопротивления этих контуров |
|||||||
равны |
нулю. Имеется в виду три таких контура: |
1) обмотка ста |
|||||||
тора, 2) обмотка возбуждения и 3) |
успокоительная |
обмотка. |
38-2. Токи трехфазного короткого замыкания
Для того чтобы выяснить физическую картину явления при трехфазном коротком замыкании, достаточно взять только одну фазную обмотку и считать, что она состоит из эквивалентной катушки, например А — X (рис. 38-3). Поэтому в дальнейшем слово трехфаз ный опускается. Предполагается, что до момента короткого замы кания машина работала вхолостую, т. е. = 0, и рассматриваются
441
услотш внезапного короткого замыкания в два различных момента
времени: |
|
когда |
поток, пронизывающий катушку А —- X, |
||
1) в момент, |
|||||
равен нулю (і[’п = |
0) и, |
следовательно, наводимая в катушке э. д. с. |
|||
достигает наибольшего значения, т. е. еп = Епт; |
|||||
2) в момент, когда поток, |
пронизывающий катушку А — X, до |
||||
стигает максимума (і|.'п = |
ЧГ1ІШ) и, следовательно, наводимая в катушке |
||||
э. д. с. равна нулю, т. |
е. еп |
— 0. |
|
||
А. Первый случай: |
= |
0 и еп = Епт. Ось полюсов совпадает |
|||
с плоскостью |
катушки А — X (рис. |
38-3). Это положение полюсов |
|||
принимается |
за исходное и от него |
ведется отсчет углов поворота |
ротора а. Очевидно, что в начальный момент t = 0, угол а = 0 и, согласно условию, ток короткого замыкания ік = 0.
Если бы машина не была замкнута накоротко, то при повороте ротора от а = 0 до а = л/2 поток г|д,, сцепленный с катушкой, уве
t=0 |
личивался |
бы от ірп = |
0 до своего наибольшего |
||||||
значения, т. е. |
до ярп = ¥ Пш; затем |
при пово |
|||||||
|
|
роте ротора от а = |
л/2 до а — л поток умень |
||||||
|
|
шался бы |
от ірп = |
¥ Пт до грп = 0 и т. д. Для |
|||||
|
|
простоты предположено, что это изменение |
|||||||
|
|
потока tpn в контуре |
катушки А — X проис |
||||||
|
|
ходит синусоидально (сплошная синусоида на |
|||||||
|
|
рис. 38-4, а). |
|
|
|
|
|
||
|
|
Согласно условию, короткое замыкание |
|||||||
|
|
происходит |
в момент, |
когда грп = 0. |
Если счи |
||||
|
|
тать, что катушка |
А — X представляет собой |
||||||
Рис. 38-3. |
Короткое |
сверхпроводящий контур, то поток, сцеплен |
|||||||
ный с ней, |
должен |
остаться равным нулю щ |
|||||||
замыкание |
в дюдгент, |
||||||||
когда Щп = 0 |
в последующие |
моменты |
времени |
короткого |
|||||
|
|
замыкания. |
Это возможно |
только при том ус |
|||||
ловии, если в катушке А — X появится |
такой по величине и нап |
||||||||
равлению ток гк, при котором іри<г+ |
грп = |
0; другими словами, поток |
|||||||
якоря |
создаваемый током ік, в любой момент времени должен |
||||||||
быть равен по величине потоку ірп, |
но встречно направлен относи |
||||||||
тельно последнего (штриховая синусоида |
на рис. 38-4, а). |
|
|||||||
Поток |
создаваемый током ік, можно рассматривать как поток |
реакции якоря. Но между потоком реакции якоря при установив шемся режиме работы, в частности при установившемся коротком замыкании, и потоком реакции якоря при изучаемом внезапном ко ротком замыкании имеется весьма существенная разница.
Действительно, рассматривая поток реакции якоря независимо от основного потока, можно считать, что при установившемся корот ком замыкании продольный поток реакции якоря использует те же пути, что и основной поток, а именно сердечники полюсов, ярмо и т. д. (штриховая линия на рис. 38-5, а).
При внезапном коротком замыкании картина резко изменяется. Действительно, согласно условию, обмотка возбуждения и успокои тельная обмотка представляют собой сверхпроводящие контуры. Следовательно, сцепленные с ними потоки должны остаться без
442
изменения, а это возможно только в том случае, если в обеих обмот ках ротора — возбуждения и успокоительной — возникнут такие по величине и направлению токи, которые не дали бы потоку якоря проникнуть в контуры обмоток ротора, оттеснив поток на путь рассеяния этих обмоток (рис. 38-5, б). Магнитная проводимость такого пути значительно меньше, чем магнитная проводимость нор
мального пути по стали ротора. Поэтому для создания данного зна чения потока якоря i|)ad требуется при внезапном коротком замыка нии значительно большая намагничивающая сила якоря и, следо вательно, значительно больший ток ік, чем при установившемся ко ротком замыкании (т|) = гЛ). В якоре получается бросок тока, дости гающий своего наибольшего значения через четверть периода после замыкания машины накоротко (рис. 38-4, а).
Изменение тока в обмотке возбуждения, создающей основной поток машины Фп, может быть определено из следующих соображе ний. Если бы поток якоря i|'ad с первого же момента времени внезап ного короткого замыкания мог пройти в сердечник полюса, как это
443
показано штриховой линией на рис. 38-5, а, то, будучи направлен встречно относительно основного потока, он, несомненно, уменьшил бы его и, следовательно, уменьшил бы число его иотокосцеплений с обмоткой возбуждения. Но, как было сказано выше, это невоз можно, поскольку рассматривают обмотку возбуждения как сверх проводящий контур. Чтобы предупредить это уменьшение, в обмотке возбуждения должен возникнуть ток, имеющий то же направление, что и нормальный ток возбуждения (рис. 38-4, б), так как только при этом условии может быть скомпенсировано встречное действие по тока якоря и он будет вытеснен на пути рассеяния обмотки возбу ждения.
Сказанное можно повторить и в отношении успокоительной об мотки с той, однако, разницей, что до момента внезапного короткого
Рис. 38-5. Распределение иотокосцеплений: а —до короткого замыкания, о — в момент короткого за мыкания
замыкания ток в ней равен нулю (рис. 38-4, в), тогда как ток обмотки возбуждения имеет величину / в.
При идеально сверхпроводящем контуре картина потоков, пока занная на р.ис. 38-5,6, продолжала бы существовать неопределенно долго. 13 действительности обмотки ротора обладают некоторыми активными сопротивлениями, вследствие чего эта картина посте пенно меняется, переходя в обычную картину установившегося ко роткого замыкания с гораздо меньшим током Іп (правая часть рис. 38-4, а).
Такой переход от одного режима с большим током к другому ре жиму с меньшим током называется затуханием процесса. >3 теорети ческой электротехнике доказывается, что затухание процесса зави сит от так называемой постоянной времени Т данного контура. По величине Т = Ыг, т. е. постоянная времени, выражаемая в секун дах, представляет собой отношение индуктивности контура L к его активному сопротивлению г. При г = О (сверхпроводник) постоян ная Т = оо, т. е. процесс затухания продолжается бесконечно дол гое время. При г Ф- 0 процесс затухает тем быстрее, чем больше г.
Постоянная времени успокоительной обмотки обычно значительно меньше, чем постоянная времени обмотки возбуждения, так как L
444
успокоительной обмотки относительно мала, а г — велико. Поэтому в успокоительной обмотке ток затухает очень быстро, а в обмотке возбуждения значительно медленнее. При затухании тока в каждой из этих обмоток устраняется причина, которая препятствовала про никновению потока якоря ф(,гі в соответствующий контур.
Из сказанного следует, что поток якоря проникает сначала в кон тур успокоительной обмотки (рис. 38-6), а затем — обмотки возбуж-
•дения (рис. 38-7), после чего режим перейдет в режим установивше гося короткого замыкания.
Чтобы выяснить характер процесса затухания токов в обмотках ротора и статора, необходимо принять во внимание, что в режиме внезапного короткого замыкания эти обмотки связаны между собой магнитно, наподобие первичной и вторичной обмоток трансформа тора, и должны находиться в постоянном взаимодействии между собой,
Рис. 38-6. Лотокосцеплешіе |
Рис. 38-7. Потокосцеплениѳ |
при коротком замыкании |
при установившемся корот |
|
ком замыкании |
а для этого поля обмоток ротора и статора должны вращаться в одну сторону с одинаковой скоростью.
Поле, создаваемое токами внезапного короткого замыкания в ста торе, вращается относительно статора с синхронной скоростью п; в ту же сторону и с той же скоростью п вращается ротор; поэтому поля, создаваемые токами в обмотках ротора, должны быть непод вижны относительно ротора, так как только в этом случае обеспечи вается постоянное электромагнитное взаимодействие между нолями статора и ротора. Неподвижные относительно ротора ноля могут создаваться только такими токами в обмотках ротора, которые имеют постоянное направление, и притом, как это было показано выше, совпадающее с направлением основного тока возбуждения / в (рис. 38-4, б и в).
Из сказанного следует, что в рассматриваемых условиях постоян ное электромагнитное взаимодействие между полями статора и ротора осуществляется при условии, что токи в обмотке якоря носят перио дический характер и имеют частоту / (рис. 38-8, б и г), а токи в об мотках индуктора являются апериодическими (рис. 38-8, а и в). Составляющая тока в якоре, соответствующая успокоительной об мотке (рис. 38-8, б), называется сверхнереходпой составляющей тока внезапного короткого замыкания, а составляющая, соответствующая
445
обмотке возбуждения (рис. 38-8, г), — переходной составляющей тока внезапного короткого замы кания. Каждая из этих состав ляющих тока, будучи электромаг нитно связана с соответствующим током в индукторе, затухает, при чем, согласно сказанному выше, сначала затухает сверхпереходная составляющая тока, а затем пере ходная.
По окончании процесса зату хания ток внезапного короткого замыкания переходит в установив шийся ток короткого замыкания ік (рис. 38-8, д). Таким образом, ток внезапного короткого замы кания в статоре можно рассмат ривать как сумму трех токов: сверхпереходного, переходного и установившегося. Если вычертить линии, сгибающие периодические токи в якоре (штриховые линии, на рис. 38-8, б, з и д) и продол жить их до пересечения с осью ординат, то получатся начальные, т. е. отнесенные на момент времени t = 0, амплитуды сверхпереход ной, переходной и установившей ся составляющих тока в статоре
I т 1 І-т, И I т*
Суммарный ток внезапного ко роткого замыкания и соответствую щая ему огибающая изображены на рис. 38-8, е. Амплитуда этого
|
|
|
|
тока, отнесенная к начальному |
|
|
|
|
|
моменту времени, составляет: |
|
|
|
|
|
Іто — Іт+ 1т + i m* |
(38-2) |
|
|
|
|
Такую же линию можно изоб |
|
|
|
|
|
разить и по другую сторону оси |
|
Put. 38-8. Токи внезапного корот |
абсцисс, в результате чего |
полу |
|||
чается симметричная относительно |
|||||
кого |
замыкания: |
а — ток в успо |
этой оси фигура, имеющая форму |
||
коительной обмотке; б — составляю |
|||||
щая |
этого тока |
в якоре; в — ток в |
раструба. Поэтому изображенный |
||
обмотке возбуждения; г — составляю |
на рис. 38-8, е ток называется сим |
||||
щая |
этого тока |
в якоре; д — уста |
метричной ил и периодической со |
||
новившийся ток короткого замыка |
ставляющей тока внезапного ко |
||||
ния |
в якоре; |
е — результирующий |
|||
ток |
короткого замыкания в якоре. |
роткого замыкания. |
|
446