- •2. Основные принципы оптической связи
- •2.1. Особенности оптической связи по сравнению с электрической.
- •2.2. Преимущества волс
- •2.2.1 Высокая широкополосность. Малое затухание. Большие длины регенерационных участков.
- •2.2.2. Высокая помехоустойчивость к внешним электромагнитным помехам и взаимным влияниям между ов в общем оптическом кабеле
- •2.2.3 Малые габариты, масса, стоимость
- •2.2.4. Полная гальваническая развязка между входом и выходом оптических систем передачи
- •2.2.5. Защищенность от несанкционированного доступа
- •2.3. Недостатки волс
- •2.4.2. Явление полного внутреннего отражения
- •2.4.3. Формулы Френеля
- •2.4.4. Явление Брюстера
- •2.4.5. Уточнение физических процессов при полном внутреннем отражении
2.3. Недостатки волс
2.3.1. Высокая стоимость оптических регенераторов, усилителей, мультиплексоров, демультиплексоров, технологического и измерительного оборудования
Эта стоимость будет уменьшаться по мере совершенствования технологии и расширения производства оборудования. Кроме того, стоимость оборудования, приведенная к количеству передаваемых каналов или к скорости передачи для ВОЛС уже сегодня намного меньше, чем для систем связи на традиционных кабелях.
2.3.2. Сложность стыковки строительных длин, ввода излучения в ОВ
Этот недостаток обусловлен малыми габаритами ОВ. Диаметр сердцевины (сердечника) ОВ, куда вводится и где распространяется оптическое излучение, составляет 50 мкм для многомодовых и градиентных ОВ и 5 ‑ 10 мкм для одномодовых ОВ. Этот недостаток преодолевается разработкой сварочных аппаратов, позволяющих иметь потери в стыках 0.01-0.2 дБ, и оптических соединителей (разъемов) с потерями 0.2 ‑ 0.5 дБ.
2.3.3 Нелинейность амплитудной характеристики полупроводниковых лазеров
Полупроводниковые лазеры - основные источники излучения для ВОЛС. Поэтому ВОЛС используются для передачи сигналов ЦСП, которые не чувствительны к нелинейным искажениям. В принципе аналоговые системы передачи могут строиться на основе светодиодов, обладающих линейной модуляционной характеристикой P(I).
2.3.4 Отсутствие отрицательной полярности у оптических импульсов
Приводит к необходимости использовать в ВОЛС другие коды для передачи информации, отличающиеся от КЛС, где успешно используют квазитроичные коды.
2.4. Явления отражения и преломления света на границе двух диэлектриков
2.4.1. Законы отражения и преломления
Рассмотрение будем вести, используя понятия геометрической оптики. Более строгое рассмотрение возможно при использовании электродинамики — уравнений Максвелла, но такое рассмотрение значительно сложнее. Переход к геометрической оптике возможен, когда размеры оптических элементов значительно превышают длину волны .
В геометрической оптике основным является понятие оптического луча. Оптический луч — это перпендикуляр к волновому фронту, то есть к поверхности равных фаз. Он совпадает с направлением распространения энергии или вектором Пойтинга.
Из курса физики известны законы отражения и преломления света на плоской (в пределах бесконечно малой области любую поверхность можно считать плоской) непоглощающей свет границе раздела двух диэлектриков. На такой поверхности падающий луч i расщепляется на два: проходящий во вторую среду преломленный луч t и отраженный луч r (рис. 2.3). На рис. 2.3 N – вектор нормали к поверхности в точке падения.
Угол падения i – угол между лучом i, падающим на отражающую или преломляющую поверхность, и нормалью N к поверхности в точке падения.
Угол преломления t – угол между преломленным лучом t и нормалью N к поверхности в точке преломления.
Угол отражения r – угол между отраженным лучом r и нормалью N к поверхности в точке отражения.
|
|
Рис. 2.3. Законы отражения и преломления света.
Законы отражения и преломления:
Падающий, отраженный и преломленный лучи и нормаль к поверхности раздела лежат в одной плоскости, называемой плоскостью падения.
Частоты падающего, отраженного и преломленного лучей одинаковы:
. (2.2)
Угол падения равен углу отражения: . (2.4)
Закон Снеллиуса: произведение показателя преломления на синус угла между лучом и нормалью сохраняет свое значение при переходе в другую среду.
, (2.5)
где n1 и n2 - показатели преломления 1 и 2 среды.
Показатель преломления характеризует фазовую скорость Vф распространения волн в диэлектрике:
, (2.6)
где - скорость света в вакууме,
0 = 8.8510-12 Ф/м, 0 = 1.25710-6 Гн/м – электрическая и магнитная постоянные.
Для фазовой скорости в диэлектрике можно записать:
, (2.7)
где εа = ε ε0, μа =μ μ0 – абсолютные диэлектрическая и магнитная проницаемости.
Так как обычно для диэлектриков из (2.6) и (2.7) следует, что
и , (2.8)
Если , то вторая среда считается оптически более плотной, а преломленный луч приближается к нормали:. Если, то вторая среда считается оптически менее плотной, а преломленный луч удаляется от нормали:.