- •Фоэ ч. 2.
- •1. Теория круговых процессов
- •1.1. Пример совершения полезной работы в круговом процессе
- •1, 2, 3, 4, 5 – Характерные промежуточные состояния рабочего тела
- •1.2. Термодинамические циклы: основные понятия и соотношения
- •1.3. Эффективность прямых циклов
- •1.4. Прямой цикл Карно
- •1. Применение метода круговых процессов для анализа работы тепловых двигателей
- •1.1. Введение
- •1.2. Двс с системой принудительного зажигания. Цикл Отто
- •1.3. Двс с воспламенением от сжатия. Цикл Дизеля
- •1.4. Бескомпрессорный двс с воспламенением от сжатия. Смешанный цикл Тринклера
- •П р и л о ж е н и я
- •I,III– схемы изотермических процессов;II,IV– схемы адиабатных процессов
1. Применение метода круговых процессов для анализа работы тепловых двигателей
1.1. Введение
Наиболее распространенным типом тепловых двигателей являются двигатели внутреннего сгорания (ДВС). На их долю приходится более 80% всей вырабатываемой механической энергии.
По способу воспламенения топлива ДВС делятся на две группы: двигатели с принудительным воспламенением (с системой зажигания); двигатели с воспламенением от сжатия (дизельные двигатели).
Первый поршневой ДВС, работающий по двухтактному циклу, создал в 1860 г. инженер Ленуар (Франция). Двигатель имел золотниковое распределение, посторонний источник зажигания и работал на светильном газе.
В 1867 г. инженер Н. Отто (Германия) построил газовый двигатель, работающий по четырехтактному циклу с предварительным (перед принудительным воспламенением) сжатием.
В 1889 г. моряк русского флота О.С. Костович разработал и построил первый бензиновый двигатель с карбюратором.
В 1896 г. инженер Р. Дизель (Германия) построил первый двигатель с воспламенением от сжатия.
В 1901 г. выпускник Санкт-Петербургского Технологического института Густав Васильевич Тринклер (в последствии профессор Горьковского политехнического института) изобрёл и построил первый бескомпрессорный двигатель с воспламенением от сжатия. (Все современные двигатели с самовоспламенением от сжатия работают по смешанному циклу Тринклера).
В 1816 г. шотландский священник Р. Стирлинг изобрел двигатель с внешним сгоранием. В 1872 г. даже был построен автомобиль с таким двигателем. Потом об этом двигателе надолго забыли. Однако в 1938 году известная голландская фирма Philеps возобновила работы по его совершенствованию. В настоящее время двигатели Стирлинга применяются в различных областях и имеют большие перспективы.
1.2. Двс с системой принудительного зажигания. Цикл Отто
Схема одноцилиндрового бензинового ДВС с системой зажигания приведена на рис. 1. Такой ДВС включает в себя: цилиндр 1; подвижный поршень 2; механизм, который преобразует возвратно-поступательные движения поршня во вращательное 3; впускной клапан 4; выпускной клапан 5; свечу зажигания 6.
За один цикл поршень совершает четыре такта – четыре раза проходит путь между своим крайне левым положением и крайне правым положением. Оба эти положения на рис. 1 обозначены двумя вертикальными пунктирными линиями.
Под схемой ДВС на рис. 1 также схематично изображена индикаторная диаграмма а-1-2-3-4-5-в-а одного цикла. Эта диаграмма получается экспериментальным путем. Она показывает, как меняется давление в цилиндре под поршнем за время одного цикла. Во время эксперимента измеряются: давление в цилиндре под поршнем и координата поршня, отсчитываемая от дна цилиндра и направленная по его оси. Таким образом, по оси ординат индикаторной диаграммы откладывается абсолютное давление в цилиндре р, Па, а по оси абсцисс – значение координаты поршня x, м.
Рис. 1.Схема одноцилиндрового бензинового ДВС с системой зажигания и его индикаторная диаграмма
С помощью индикаторной диаграммы работу ДВС в установившемся режиме можно описать следующим образом.
Процесс а-1. Поршень движется из крайне левого положения вправо. В цилиндре создаётся небольшое разряжение – абсолютное давление в цилиндре становится немного меньше, чем давление окружающего атмосферного воздуха (постоянное атмосферное давление на индикаторной диаграмме изображено горизонтальной пунктирной линией). Впускной клапан открывается. Благодаря этому в цилиндр начинает поступать горючая смесь – заранее приготовленная смесь атмосферного воздуха и паров бензина. В точке 1 процесс заполнения рабочего объема цилиндра горючей смесью заканчивается. Впускной клапан в этот момент закрывается.
Процесс 1-2. После достижения точки 1 поршень начинает двигаться обратно – справа налево. Горючая смесь, находящаяся под поршнем, сжимается, ее давление и температура возрастают. В точке 2 этот процесс заканчивается, поршень достигает своего крайнего левого положения.
Процесс 2-3. Когда поршень достигает точки 2, горючая смесь с помощью электросвечи поджигается. Горение топливной смеси происходит очень быстро – в виде взрыва. За время сгорания поршень не успевает заметно сдвинуться. Благодаря горению – реакции паров бензина с кислородом воздуха выделяется большое количество химической энергии и образуются новые вещества – продукты горения Н2О и СО2. То есть несколько меняется химический состав газовой смеси, находящейся под поршнем. В результате выделения химической энергии температура и давление этой смеси существенно возрастают. За время сгорания поршень заметно сдвинуться не успевает. На индикаторной диаграмме это отражается в том, что рост давления в процессе 2-3 носит вертикальный характер.
Процесс 3-4. В точке 3 горение топлива завершилось. Поршень движется вправо. Газовая смесь под поршнем расширяется, совершая при этом механическую работу, которая с помощью механизма 3 передается окружающей среде. В ходе такого расширения давление под поршнем монотонно снижается. Заканчивается этот процесс в крайнем правом положении поршня, соответствующем точке 4.
Процесс 4-5. В точке 4 выпускной клапан открывается. Благодаря этому значительная часть газовой смеси, находящейся под поршнем, быстро выходит из цилиндра в окружающую среду. При этом давление под поршнем резко снижается, а сам поршень не успевает заметно переместиться. На индикаторной диаграмме это отражается в том, что снижение давления в процессе 4-5 носит вертикальный характер.
Процесс 5-в. После точки 5 поршень опять движется влево. Благодаря этому давление в цилиндре остается несколько больше атмосферного и газы из цилиндра выталкиваются в окружающую среду через выпускной клапан. В точке в процесс выталкивания отработанных газов заканчивается.
Процесс в-а. На индикаторной диаграмме линия в-а отражает небольшой скачок давления в цилиндре в крайнем левом положении поршня, в момент изменения направления его движения. В точке в закрывается выпускной клапан. В точке а открывается впускной клапан. Когда поршень находится в этой точке цилиндра, создается небольшое разряжение. Таким образом, точка в находится чуть выше атмосферного давления, а точка а – чуть ниже.
После попадания поршня в точку а начинается новый цикл.
Чтобы иметь возможность применить для анализа эффективности ДВС метод круговых процессов, индикаторную диаграмму требуется преобразовать и упростить ее вид с помощью ряда допущений.
Преобразование диаграммы заключается в следующем. Вначале представим, что вместо координаты положения поршня x по оси абсцисс будем откладывать величину, равную произведению x на площадь сечения поршня. Очевидно, что в такой системе координат вид индикаторной диаграммы не изменится. Это произведение равно объему газовой смеси в цилиндре под поршнем V, м3.
Далее представим, что вместо V по оси абсцисс будем откладывать величину, равную отношению V к массе одного топливного заряда (в установившемся режиме работы ДВС эта масса имеет постоянное значение, равное сумме масс воздуха и паров бензина при полном заполнение цилиндра горючей смесью). Это отношение по определению равно удельному объёму υ, м3/кг, всей горючей смеси, находящейся в цилиндре под поршнем в процессах 1-2, 2-3 и 3-4.
Очевидно, что в такой системе координат (по оси ординат – давление, по оси абсцисс – удельный объём) процессы на индикаторной диаграмме 1-2, 2-3 и 3-4 сохраняют свой вид.
Окончательно констатируем, что индикаторную диаграмму можно преобразовать таким образом, что вместо координаты x по оси абсцисс будем откладывать удельный объем υ газовой смеси, находящейся под поршнем. При этом вид процессов 1-2, 2-3 и 3-4 не изменится.
Далее упростим вид индикаторной диаграммы с помощью следующих шести основных допущений.
Будем считать, что химический состав газовой смеси в цилиндре под поршнем (состав рабочего тела) остается неизменным в течении всего цикла. При этом выделение химической энергии внутри цилиндра во время сгорания топлива заменяется подводом теплоты к рабочему телу из окружающей среды от некоторого фиктивного источника. (Например, химический состав можно принять таким, каким он будет после полного сгорания топлива).
В силу вертикального характера на рис. 1 процесса 2-3 будем приближенно считать процесс подвода теплоты к рабочему телу изохорным – происходящим при неизменном значении удельного объема рабочего тела.
В термодинамических циклах, как известно, все процессы протекают с постоянным количеством рабочего тела. Соответственно, для применения теории круговых процессов будем считать, что удаление отработавших газов из цилиндра не происходит. Имеющее место в реальности удаление газов заменяем на отвод от рабочего тела в окружающую среду эквивалентного количества теплоты.
Процесс отвода теплоты от рабочего тела будем считать изохорным в силу вертикального характера линии 4-5 на рис. 1.
Процессы сжатия рабочего тела 1-2 и расширения 3-4 будем приближенно считать адиабатными из-за их быстротечности. (За короткое время процессов значительного теплообмена между рабочим телом и окружающей средой не происходит).
Рабочее тело будем считать идеальным газом и для наглядности примем, что его теплоемкость не зависит от температуры.
Перечисленные выше допущения позволяют схематично изобразить на рис. 2 в pυ-координатах термодинамическую модель реальной (полученной экспериментально) индикаторной диаграммы (рис. 1). Такую модель можно считать термодинамической моделью, описывающей работу реального двигателя.
Модель представляет собой круговой процесс, состоящей из двух изохор и двух адиабат. Такой круговой процесс называется циклом Отто.
Рис. 2.Цикл Отто: 1-2 и 3-4 – адиабаты; 2-3 и 4-1 – изохоры
В цикле Отто теплота к рабочему телу подводится в изохорном процессе 2-3, а отводится – в изохорном процессе 4-1:
qпод = q2-3 = сυ (Т3 – Т2), (1)
qотв = q4-1 = сυ (Т4 – Т1), (2)
где qпод, q2-3 – удельная теплота, которая подводится в цикле к рабочему телу, Дж/кг; qотв, q4-1 – удельная теплота, которая отводится в цикле от рабочего тела, Дж/кг; сυ – удельная теплоемкость рабочего тела при постоянном объеме, Дж/(кг·К); Т1, Т2, Т3, Т4 – температуры рабочего тела в характерных точках цикла, К.
Известно (см. раздел…..), что удельная теплота цикла qц равна:
qц = qпод – | qотв|. (3)
В соответствии с первым законом термодинамики для циклов (…..) имеем:
qц = lц, (4)
где lц – удельная работа цикла, Дж/кг.
Исходя из определения, а также с учётом (1)…(4), термический КПД цикла Отто вычисляется следующим образом:
. (5)
Так как процесс 1-2 адиабатный, то из свойств адиабатного процесса известно:
, (6)
где k – показатель адиабаты рабочего тела, ;ср и сυ – удельные теплоёмкости рабочего тела при постоянном давлении и постоянном объёме соответственно, Дж/(кг∙К).
Введём обозначение . Величина ε называетсястепень сжатия (рабочего тела в цилиндре ДВС). Соответственно из (6) получаем:
. (7)
Далее рассмотрим чему равно отношение скобок в правой части (5).
Так как процессы 4-1 и 2-3 изохорные, то из свойств изохорных процессов известно:
и, (8)
где р1, р2, р3 и р4 – давление рабочего тела в соответствующих точках цикла, Па.
Далее рассмотрим адиабатные процессы 1-2 и 3-4. По свойствам адиабатных процессов можем записать:
,
. (9)
Разделив в (9) левые и правые части равенств друг на друга получаем:
.
Откуда для цикла Отто следует:
. (10)
Из (10), с учётом (8), получаем:
. (11)
С учётом (7) и (11) формула (5) преобразуется к виду:
. (12)
Из (12) видно, что термический КПД цикла Отто зависит только от степени сжатия ε рабочего тела в адиабатном процессе 1-2.
Чем больше ε, тем больше ηt. Например, при значениях ε равных 1; 2 и 8, значения ηt будут 0; 0,24 и 0,52 соответственно.
На рис. 3 приведён вид цикла Отто в Ts-координатах.
Рис. 3.Цикл Отто вTs-координатах