- •Н.Х. Зиннатуллин
- •1. Введение
- •Предмет и задачи дисциплины
- •Классификация основных процессов химической технологии
- •Гипотеза сплошности среды
- •Режимы движения жидких сред
- •Силы и напряжения, действующие в жидких средах
- •I – часть
- •2.1.2. Механизмы переноса субстанций
- •Молекулярный механизм
- •Конвективный механизм
- •Турбулентный механизм
- •Рис 2.2. Схема осреднения скорости
- •2.1.3. Условие проявления и направление процессов переноса
- •2.1.4. Уравнения переноса субстанций
- •2.1.4.1. Перенос массы Молекулярный механизм переноса массы
- •Конвективный механизм переноса массы
- •Турбулентный механизм переноса массы
- •2.1.4.2. Перенос энергии
- •Молекулярный механизм переноса энергии
- •Конвективный механизм переноса энергии
- •Конвективный перенос импульса
- •Турбулентный перенос импульса
- •2.1.5. Законы сохранения субстанций
- •2.1.5.2. Закон сохранения энергии
- •Интегральная форма закона сохранения энергии (первый закон термодинамики)
- •Локальная форма закона сохранения энергии
- •2.1.5.3. Закон сохранения импульса
- •Интегральная форма закона сохранения импульса
- •Локальная форма закона сохранения импульса
- •2.1.6. Исчерпывающее описание процессов переноса
- •2.1.6.1. Условия однозначности
- •2.1.6.2. Поля скорости, давления, температуры и концентраций Пограничные слои
- •2.1.6.3. Аналогия процессов переноса
- •2.2 Межфазный перенос субстанции
- •2.2.1. Уравнения массо-, тепло- и импульсоотдачи
- •2.2.1.1. Локальная форма уравнений
- •Рис 2.5. Перенос субстанций по оси z
- •2.2.1.2. Интегральная форма уравнений
- •Рис 2.6. Изменение температуры в ядре потока по длине аппарата для различных моделей
- •2.2.2 Уравнения массо-, тепло- и импульсопередачи
- •2.2.2.1 Локальная форма уравнений
- •Рис 2.7. Схема межфазного переноса субстанций.
- •Рис 2.8. Профили химических потенциалов, температуры и скорости в процессах переноса субстанций через границу раздела фаз
- •2.2.2.2 Интегральная форма уравнений
- •2.3. Моделирование технологических процессов
- •2.3.1. Математическое моделирование
- •2.3.2. Физическое моделирование
- •2.3.2.1. Теория подобия
- •2.3.2.2. Подобие гидромеханических процессов
- •2.3.2.3 Подобие тепловых процессов
- •2.3.2.4 Подобие массообменных процессов
- •2.3.3 Определение коэффициентов массо-, тепло-, импульсоотдачи
- •2.3.4 Аналогия процессов массо-, тепло-. Импульсоотдачи
- •2.3.5 Проблема масштабного перехода для промышленных аппаратов
- •2.3.6 Понятие о сопряженном физическом и математическом моделировании
- •2.4 Гидродинамическая структура потоков
- •2.4.1 Характеристика структуры потока
- •2.4.2 Математическое моделирование структуры потоков
- •2.4.2.1 Модель идеального вытеснения (мив)
- •2.4.2.2 Модель идеального смешения (мис)
- •2.4.2.3 Ячеечная модель (мя)
- •2.4.2.4 Диффузионная модель (мд)
- •2.4.3 Идентификация модели
- •Оглавление
Гипотеза сплошности среды
Жидкая среда заполняет тот или иной объем без каких-либо промежутков, сплошным образом. Жидкая среда, благодаря изменению расстояния между частицами, меняет внешнюю конфигурацию, т.е. деформируется. Для твердого тела подвижность частиц мала, а для жидких сред – велика. Поэтому, мерой подвижности частиц для жидких сред служат уже не сами смещения, а скорость смещения частиц, т.е. скорости деформаций. Следовательно, для сплошной жидкой среды мерами подвижности частиц служат их скорости и их скорости деформации. Замкнутая поверхность, состоящая из одних и тех же частиц, будет непрерывно деформироваться. Если нет разрыва сплошной среды, то реализуется непрерывность распределения в объеме скоростей и плотностей частиц.
Под частицей сплошной среды подразумевает не любую как угодно малую часть ее объема, а весьма небольшую его часть, содержащую все же внутри себя миллиарды молекул. В общем случае минимальная цена деления макроскопического масштаба пространственной или временной t координаты должна быть достаточно малой, чтобы пренебречь изменением макроскопических физических величин в пределах или t, и достаточно большой, чтобы пренебречь флуктуациями макроскопических величин, полученных осреднением микроскопических величин по времени t или элементу пространства 3. Выбор минимальной цены деления макроскопического масштаба определяется характером решаемой задачи. Для промышленного аппарата можно с достаточной степенью точности принимать в качестве минимальной цены деления пространственных координат 1мм и временных координат 1с.
Движение макроскопических объемов среды приводит к переносу массы, импульса и энергии.
Режимы движения жидких сред
При течение жидкой среды (жидкости) реализуется 2 режима:
-ламинарный,
-турбулентный.
При ламинарным режиме жидкость течет малой скоростью, отдельными струйками, не смешиваясь, параллельно стенкам канала. При этом траектории отдельных частиц не пересекаются, все частицы имеют лишь продольную составляющую скорости.
С увеличением скорости движения потока жидкости картина качественно меняется. Траектории частиц представляют сложные, хаотичные кривые, пересекающие между собой. Во всех точках потока скорость и давление нерегулярно изменяются с течением времени, пульсируют вокруг некоторых своих средних значений, возникают поперечные составляющие скорости. Этот режим движения жидкости называется турбулентным. Режим может меняться с изменением диаметра канала и вязкости жидкости. В турбулентном потоке можно говорить не об актуальных, но только об осредненных за достаточно протяженный отрезок времени величинах скорости и давления.
Между ламинарными и турбулентными режимами движения жидкости находится область развития турбулентности. В этой область турбулентность имеет переменную интенсивность, увеличивающуюся с ростом скорости.
При турбулентном режиме малые возмущения, возникающие в реальных условиях, не затухают, происходит развитие нерегулярного хаотичного движения отдельных объемов среды (вихрей). Вихри не являются устойчивыми, четко ограниченными в пространстве образованиями. Они зарождаются, распадаются на более мелкие вихри, затухают с переходом механической энергии в тепловую.
При выполнении расчетов гидравлических сопротивлений, тепловых и массообменных процессов, происходящих в аппаратах и машинах, необходимо знать режимы течения жидкостей, поскольку для ламинарного режима характерны одни закономерности, а для турбулентного – другие.
Количественно режим течения определяется по критерию Рейнольдса:
, (1.1)
где w – средняя скорость потока; - плотность жидкости; - характерный линейный размер потока; - соответственно коэффициенты динамической и кинематической молекулярной вязкости. Для круглой трубы = d. Установлено, что для круглой трубы 0 < Re < 2320 – ламинарный режим, 2320 < Re < 104 – происходит развитие турбулентности, Re > 104 – развитый турбулентный режим.
Для круглой трубы Reкр = 2320. Для каждого типа движения существует свое критическое число.