ВВЕДЕНИЕ
Электроника - отрасль науки и техники, изучающая:
Физические явления в электровакуумных и полупроводниковых приборах;
электрические характеристики и параметры электровакуумных и полупроводниковых приборов;
свойства устройств и систем, основанных на применении электровакуумных и полупроводниковых приборов.
Первое из этих направлений составляет основу физической электроники, второе и третье направления - технической электроники.
В технической электронике можно выделить четыре главных области - радиоэлектронику, промышленную электронику, ядерную и биологическую электронику.
Радиоэлектроника связана с радиотехникой и составляет основу радиосвязи, телевидения, радиолокации, радиоуправления, радионавигации, радиоастрономии.
Промышленная электроника связана с применением электронных устройств в различных отраслях промышленности и обслуживает эти отрасли устройствами измерения, контроля, управления, преобразования электрической энергии, а также технологическими установками.
Ядерная электроника связана с процессами получения, изучение и использования элементарных частиц.
Биологическая электроника охватывает применение электронных устройств в биологических исследованиях, особенно в медицине (медицинская электроника).
В промышленной электронике можно выделить три области - информационную электронику, энергетическую электронику и электронную технологию.
Техническая электроника широко внедряется практически во все отрасли науки и техники, поэтому знание основ электроники необходимо всем инженерам.
В настоящем методическом пособии рассматриваются основы теории полупроводниковых приборов, изучаются их свойства и характеристики.
1. Полупроводниковые диоды
Электропроводность полупроводников
Полупроводники бывают кристаллические, аморфные и жидкие. В полупроводниковой технике обычно используют только кристаллические полупроводники (монокристаллы с примесями не более одного атома примеси на 1010 атомов основного вещества). Обычно к полупроводникам относят вещества, по удельной электрической проводимости занимающие промежуточное положение между металлами и диэлектриками. При комнатной температуре удельная электрическая проводимость их составляет от 10-8 до 105 См/м (для металлов -106 - 108 См/м, для диэлектриков – 10-8 - 10-13 См/м). Основная особенность полупроводников - возрастание удельной электрической проводимости при повышении температуры (для металлов она падает). К полупроводникам относят многие химические элементы, такие, как кремний, германий, индий, фосфор и др., большинство оксидов, сульфидов, селенидов и теллуридов, некоторые сплавы, ряд минералов.
Собственная электропроводность. У основных полупроводников, используемых для создания полупроводниковых приборов - германия и кремния, кристаллическая решетка тетраэдрическая (имеет форму правильной треугольной пирамиды). Проекция структуры германия на плоскость показана на рис.1.1. Каждый валентный электрон в кристалле принадлежит не только своему, но и ядру соседнего атома. Предположим, что в кристалле нет примесей и нет структурных дефектов. При температуре 0 К в таком полупроводнике свободных носителей заряда нет. Однако с повышением температуры (или при другом энергетическом воздействии, например освещении) часть ковалентных связей может быть разорвана и валентные электроны, став свободными, могут уйти от своего атома (рис.1.1). Потеря электрона превращает атом в положительный ион. В связях на том месте, где раньше был электрон, появляется свободное ("вакантное") место - дырка. Заряд дырки положительный и по абсолютному значению равен заряду электрона.
Свободное место - дырку - может заполнить валентный электрон соседнего атома, на месте которого в ковалентной связи образуется новая дырка, и т.д. Таким образом, одновременно с перемещением валентных электронов будут перемещаться и дырки. При этом следует иметь в виду, что в кристаллической решетке атомы "жестко" закреплены в узлах. Уход электрона из атома приводит к ионизации, а последующее перемещение дырки означает поочередную ионизацию "неподвижных" атомов. Если электрическое поле отсутствует, электроны проводимости совершают хаотическое тепловое движение. Если полупроводник поместить во внешнее электрическое поле, то электроны и дырки, продолжая участвовать в хаотическом тепловом движении, начнут перемещаться под, действием поля, что и создаст электрический ток. При этом электроны перемещаются против направления электрического поля, а дырки, как положительные заряды, - по направлению поля. Электропроводность собственного полупроводника, возникающая за счет нарушения ковалентных связей, называется собственной электропроводностью.
Процесс образования пары "электрон проводимости - дырка проводимости" называется генерацией пары носителей заряда.
Процесс воссоединения электрона и дырки называется рекомбинацией.
Примесная электропроводность. Если в полупроводник внести примесь, он будет обладать помимо собственной электропроводности еще и примесной. Примесная электропроводность может быть электронной или дырочной. В качестве примера рассмотрим случай, когда в чистый германий вводится примесь пятивалентного элемента, например мышьяка (рис. 1.2). Атом мышьяка связывается в кристаллической решетке германия ковалентными связями. Но в связи могут участвовать только четыре валентных электрона мышьяка, а пятый электрон оказывается "лишним", менее сильно связанным с атомом мышьяка. Уже при комнатной температуре он может стать электроном проводимости, не оставляя при этом в ковалентной связи дырки. Таким образом, в узле кристаллической решетки появляется положительно заряженный ион примеси, а в кристалле - свободный электрон. Примеси, атомы которых отдают свободные электроны, называются донорными. В таком примесном полупроводнике электропроводность обусловлена в основном электронами, ее называют электронной, а полупроводники - полупроводниками n-типа. Электроны в полупроводниках n-типа являются основными носителями заряда, а дырки - неосновными.
Если в германий ввести примесь трехвалентного элемента (например, индия), то для образования восьмиэлектронной ковалентной связи с германием индию не хватает одного электрона. Одна связь останется незаполненной. При незначительном повышении температуры в незаполненную валентную связь может перейти электрон соседнего атома германия, оставив на своем месте дырку (рис.1.3), которая может быть также заполнена электроном и т.д. Таким образом, дырка как бы перемещается в полупроводнике. Примесный атом превращается в отрицательный ион. Примеси, атомы которых способны при возбуждении принять валентные электроны соседних атомов, создав в них дырку, называются акцепторными.
В этом примесном полупроводнике электропроводность обусловлена в основном дырками, ее называют дырочной. а полупроводники - полупроводниками р-типа. Дырки для полупроводника р-типа - основные носители заряда, а электроны - неосновные.