![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Химия и технология баллиститных порохов, твердых ракетных и специальных топлив. Т. 2 Технология
.pdfd N = к(т™ + By)"+>
Если ввести переводной коэффициент / = 2,34-10-2 (кал/с)/(кгс-см/с), то получим интенсивность выделения энер гии, выраженную в тепловых единицах:
dQ'= 1к(т™+ By)"*1=2,34-10 '2 к(тмга + By)n+t |
(4.188) |
Из выражения 4.188 видно, что тепловыделения по высоте канала неравномерны и резко нарастают от поверхности винта к поверхности втулки.
Применительно к процессу течения пороховой массы в за зоре между винтом и корпусом интенсивность тепловыделений
может быть найдена из (4.158) и (4.160): |
|
|
||
dQ'&= 1к(х'"Ь+ ^-уГ' = 2,34-10"2к(т^ b + ^ - y ) n+l |
(4.189) |
|||
и |
ol |
и |
3 / |
|
Поскольку и по глубине винта, и по глубине зазора ско рость сдвига зависит параболически от у и тепловыделения существенно меняются от слоя к слою, их суммарное значе ние на каком-либо участке определяется интегрированием вы ражений (4.188) и (4.189) в необходимых пределах.
Итак,
Q’ =2,34-10'2 к Г 2(ти +By)"+I dy =
J У| и
= 2,34-10"2к |
(\+ В у)п+2 |
(4.190) |
||
Уг В(п+2) |
||||
|
|
|
||
2,34-Ю-2к[(тц +By2)"+г —(тц +5у1)л+2] |
||||
|
|
В(п +2) |
|
|
Соответственно для |
зазора: |
|
||
|
|
|
п+2 |
|
2,34-10"2 к |
|
|
||
<2ь=- |
|
ЭР (п+2) |
<4.191) |
|
|
|
|
||
|
|
д1 |
|
|
Интенсивность тепловыделений по |
всей глубине канала |
|||
и зазора находится в пределах (А — 0) и (8 — 0): |
||||
|
2,з4-ю_2к[(т;т + яа) п+ |
—с;+2] |
||
Q' |
’ |
В(п +2) |
(4.192) |
|
|
’ |
3 4 1
7 |
дР |
) |
^ |
{ т \ Л+2 |
2,34-10~2 к к |
ь + — |
5 |
|
-(с*\ ц )/ |
Ц" |
91 |
} |
|
|
Q ' |
|
|
|
(4.193) |
— (и+2) dl
На рис. 162, 163 показано графическое изменение интен сивности тепловыделений по глубине канала и величине зазо ра между винтом и втулкой. Как в том, так и в другом случае локальные тепловыделения, отнесенные к одному см3, резко возрастают у поверхности втулки, т. е. в области больших ско
ростей сдвига. |
|
|
|
|
Расчеты показывают, |
что |
количество |
тепла, |
выделяемого |
в элементарном близком |
по |
толщине к |
нулю |
слое пороха, |
у поверхности втулки и винта отличаются примерно на три порядка. Так, если в результате вязкого течения у втулки вы деляется 3,71 кал/с в пересчете на 1 см3, то у поверхности винта (без учета внешнего трения) всего 1,63-К)-4 кал/с. Бы-
Рис. 162. Распределение тепловыделений по глубине канала:
к = 2*10-7; п = 5,5; тц = 5 кгс/см2; b = 8 см; ф =16°
342
Рис. 163. Распределение тепловыделений по глубине зазора (направление от поверхности втулки):
к = 2-10-7; п = 5,5; тм = 5 кгс/см2; b = 8 см, <р =16°
строе падение интенсивности выделения диссипативной энер гии приводит к тому, что вся теплота, выделяемая по всей глубине канала (в расчете на 1 см по ширине канала), состав ляет всего 0,516 кал/с, а в слое, равном 2 мм, — 0,296 кал/с. Если бы интенсивность была по всему каналу такой же, как у поверхности втулки, то условный температурный разогрев мог достигнуть в середине свода 250°С.
Интегральные тепловыделения, взятые по слоям толщиной 2 мм и отнесенные к объему 1 см3, отличаются существенно меньшими значениями. Так, 2-х мм слой в зоне наибольших градиентов скоростей выделяет не 3,71 кал/см3 с, а только 1,05 кал/см3*с.
Выделение тепла при вязком течении пороха в зазоре меж ду винтом и корпусом более интенсивно, чем в канале винта, градиент тепловыделений здесь значительно меньше по срав нению с каналом.
343
При определении температур, до которых разогревается порох в канале винта в результате тепловыделений, воспользу емся дифференциальным уравнением в частных производных для ламинарного потока. При этом допускаем, что порох изо тропен, т. е. теплопроводность, плотность и теплоемкость счи таем постоянными.
где Т — температура; t — время; а — коэффициент температу ропроводности; G — мощность источника тепла.
Коэффициент температуропроводности определяется по уравнению:
а =— , |
(4.195) |
С,Р
где к — коэффициент теплопередачи; ср — теплоемкость при постоянном давлении; р — плотность.
Введем следующие ограничения:
—режим теплопередачи считаем установившимся, т. е. в лю бой точке канала винта температура не зависит от времени;
—поскольку ширина канала значительно превышает его глубину, а тепловой поток по ребордам винта является напря женным и малоэффективным с точки зрения теплоотвода, при нимаем, что градиент температуры по ширине канала равен 0.
^dT п д2 Т п д2 Т
Т0ГДа Х = 0' |
= 8 Z 7 |
а |
|
Уравнение (4.194) становится одномерным и для стацио |
|||
нарного режима принимает вид: |
|
|
|
|
а —(д2Т\ |
G |
(4.196) |
|
д у2 ) |
срр' |
|
Из (4.195) и (4.196) имеем: |
|
|
|
|
д2Т _ |
G |
(4.197) |
|
д у2 |
к |
|
|
|
В выражении (4.197) и тепловыделения, и коэффициент теплопередачи являются функцией глубины канала. Тепловы деления были определены выражением (4.188). Коэффициент теплопередачи определим при следующих условиях:
344
— считаем, что теплопередача определяется теплопровод ностью пороха и пренебрегаем теплоотдачей к металлу, тепло проводностью металла и теплоотдачей от металла к воде;
— тепловой поток направлен в сторону втулки пресса и винта пресса. Теплоотводом к ребордам винта пренебрегаем, т. е. определены условия в слоях пороха, близких к середине
ширины канала |
X |
Xh |
|
|
|
X |
|
||
|
к = —+----- = ------ |
|
||
|
у |
h -y |
у(h- у ) ’ |
|
Выражение (4.197) примет вид: |
|
|||
д2Т _ |
7к(тц 4- ByYyjh-y) _ |
/к(тц + Ву)"у ^ /к(тм+ Ву)пу 2 |
||
д у г |
Xh |
|
X |
Xh |
Выражение для температур применительно к каналу имеет вид [115]:
(т„ + By)n+\ B 2h +2т„) |
тм(тц +By)n+\ B 2h +тц) |
(и +3)(« +4) |
+ (4.198) |
(ип +2)(и +3) |
х;+3 [В2h(n+4)+2тJBy
+ (п +2)(л + 3)(л + 4)
Соответственно для зазора:
х
3 (л+3)(л+4) |
(п +2)(я +3) |
А*
(4.199)
(п +2)(и +3)(и + 4)
345
Как видно из выражений (4.198) и (4.199), температура в канале винта значительно изменяется от поверхности винта
к |
поверхности |
втулки. |
На |
рис. |
164 |
построены |
функции |
■^сд |
= Я у ), У = |
Я(у), & = |
f i y ) , |
= |
/O ’) и |
T(y) = f ( y ) . |
Графики |
наглядно показывают, что тепловыделения и температуры по глубине канала в основном определяются скоростью сдвига, однако возрастают значительно интенсивней на начальном участке (от поверхности винта).
В уравнениях распределения температур градиент давления влияет на температуру параболически, а индекс течения сам является степенью по отношению к скорости сдвига. Поэтому влияние и напорности пресса, и реологических свойств пороха на температуру пороха как в канале, так и в зазоре огромно. На рис. 165 представлены графики зависимости температуры от величины В (пропорциональной градиенту) и характеристик к п п . Видно, что на определенном участке кривые имеют из лом, что свидетельствует о резком возрастании при данных ус ловиях скорости сдвига пороховых слоев в канале винта. По этому точки перегиба являются граничными условиями работы пресса, которые будут определенны в следующем разделе.
Рис. 164. Распределение напряжения, скорости сдвига, тепловыделений, температуры по глубине канала винта:
1 - 700; 2 - 3 - т; 4 - у; 5 - Ô
о у
346
Рис. 165. Зависимость максимальной температуры в канале винта от гра диента давления и реологических свойств состава:
1 - к ( п = 5,5; В = 5); |
2 - |
п |
( к |
= |
2-К)-7; В = 5); |
3 - |
В |
( п |
= |
5,5; |
к = 2-10-7) |
4.5 Шнековые пресса. Требования к безопасности процесса. Основы проектирования и типы прессов
Модифицированные БРТТ содержат в своем составе зна чительное количество наполнителей в виде минеральных и ор ганических инертных компонентов, металла и взрывчатых ве ществ. Порох РТГ-25 содержит 25% гексогена и 10% металла. Плазменные пороха БП-10, БП-12, БП-15 имеют в своем со ставе 20...25% металла и 12...15% азотнокислого цезия. Такие пороха отличаются большей чувствительностью к механиче ским воздействиям и детонационному импульсу. Критическое расстояние передачи детонации достигает значения 30...40 мм, тогда как у штатных порохов — 15...20 мм.
Изменяются и технологические свойства порохов. Возрас тающее внешнее трение при неизменных или даже ухудшаю-
347
Рг. кгс/см2
Рис. 166. Распределение |
давления |
в канале |
винта двух прессов: П С В |
||
и |
конусного |
с |
а , |
= 2,5" |
|
i cp = 10 кгс/см 2; |
т(1 |
= |
2,5 |
кгс/см 2 |
щихся вязких свойствах пороха затрудняет его переработку на всех технологических аппаратах. В первую очередь это отно сится к шнековому прессу, для нормальной работы которого важны именно реологические свойства массы.
Важным фактором, выставляющим дополнительное требо вание к технологии порохов, является снижение термостойкостных свойств новых составов. Активное взаимодействие ме талла (А1 + Mg) с окислителем (селитра) в водной среде при повышенных температурах является причиной более высокого газовыделения при переработке пороха. При тех же технологи ческих режимах изготовления такой порох оказывается нетер мостабильным. Пониженная термохимическая устойчивость часто является причиной получения брака еще на стадии пе реработки, особенно на фазе прессования. Вздутия поверхно-
348
сти в виде «пузырей», очаги разложения, «перегрев» — вот да леко не полный перечень дефектов, которые так или иначе связаны с термохимической устойчивостью. Следовательно, применяющиеся для штатных порохов процессы прессования по интенсивности сдвиговых процессов и тепловыделений практически неприемлемы для изготовления новых порохов.
Таким образом, разработка шнековых прессов для новых баллиститных порохов должна учитывать следующие категории их свойств:
—повышенную чувствительность к детонационному им пульсу и механическим воздействиям;
—ухудшенные реологические характеристики;
—пониженную термохимическую стойкость.
Как видно, задача создания новых прессов является слож ной и многостадийной. Она не может решаться абстрактно: разработка пресса включает в себя анализ перечисленных свойств пороха, инженерные расчеты процесса с целью выбо ра оптимальных технологических и конструктивных парамет ров и поиск решений, обеспечивающих эти параметры.
Решение задачи в полном объеме может быть достигнуто усилиями коллектива специалистов, включающего в себя хи миков — разработчиков пороха, технологов и конструкторов. До сих пор вопросы создания новых шнек-прессов, также как, впрочем, и проектирование пороха по реологическим свойст вам решались эмпирически, путем многочисленных экспери ментальных опробований винтов различных геометрических размеров в опытном производстве или непосредственно на за воде. Время создания новой конструкции пресса исчисля лось годами. Обычно такая работа сопровождается в период отработки серией аварий и получением значительного количе ства брака.
Кроме того, разработка новых составов порохов вследствие неопределенности граничных условий процесса прессования превращается в такую же бесконечную цепь производственных экспериментов по подбору необходимых реологических свойств.
Разработанные методы количественной оценки закономер ностей течения баллиститного пороха в канале винта шнек-пресса позволяют определить максимально развиваемое прессом давление, объемный расход противотока и утечек, об щую производительность пресса и тепловыделения в канале винта. Кроме того, определяются критические условия процес-
349
са и граничные параметры конструкции пресса и реологиче ских свойств пороха. Однако аналитический метод решения охватывает не весь комплекс задач, связанных с процессом прессования. Методы оценки безопасности и термохимиче ской устойчивости пороха, включая критические условия са мовоспламенения, остаются эмпирическими. Поскольку трудо емкость экспериментов в данном случае мала, то аналитиче ское решение не является столь необходимым, как решение тех задач, которые были приведены ранее.
Таким образом, на первой стадии разработка пресса вклю чает в себя инженерные расчеты и лабораторные эксперимен ты по определению исходных данных для проектирования.
Для примера ниже приведены результаты работ по созда нию высокопроизводительного пресса, обеспечивающего безо пасные условия процесса и качество получаемых изделий. При получении исходных данных проектирования были определе ны необходимые условия, исключающие выход детонации в плотный порох, и изучены реологические и термохимиче ские свойства новых порохов. На основе результатов этих ис следований определялись конструктивные параметры пресса и граничные условия его работы. Независимо от этого разра ботаны критерии оценки безопасности процесса, прогнози рующие условия и возможность загорания пороха в прессе.
4.5.1 Безопасность процесса прессования. Условия разрыва детонационной цепи по интенсивности и экстенсивности
Выход детонации из рыхлого порохового полуфабриката
вплотный порох возможен только по промежуточному заряду
спостепенно нарастающей плотностью. В шнековом прессе всегда присутствуют три компоненты, необходимые для разви тия детонации: рыхлый полуфабрикат, участок пороха с посте пенно нарастающими плотностями и плотный порох. Поэтому всегда имеется возможность как возникновения детонации, так и ее дальнейшего развития.
Однако эта возможность может быть уменьшена или даже сведена до нуля конструктивными приемами. Выше были на званы факторы, в той или иной степени влияющие на разрыв детонационной цепи.
Одним из важнейших является критический диаметр дето нации заряда в рыхлой зоне и на участке переходных плотно стей. Если брать неизменными свойства пороха, размер и по ристость полуфабриката, то критический диаметр будет зави-
350